diff --git a/01.curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/reflexion-refraction-raytracing/topic.en.md b/01.curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/reflexion-refraction-raytracing/topic.en.md
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--- a/01.curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/reflexion-refraction-raytracing/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,23 +0,0 @@
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-title: 'Lois de la réflexion et de la réfraction, et Ray tracing'
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-
-A mon avis, mais partagé?
-
-Il faut ici simplement reciter les lois de la réflexion et de la réfraction (mais elles auront été énoncées au niveau N2, et démontrées dans le chapitre précédent "Fondement de l'optique géométrique" comme application du principe de Fermat dans les cas de la réflexion et de la réfraction.
-
-Et du coup, comme cela ne fait pas un contenu suffisant pour un chapitre, rajouter le ray tracing.
-
-Pourquoi ? A mon sens pour deux raisons (cette distinction m'est apparue plus claire dans le bouquin en anglais) :
-* il y a l'optique géométrique avec ses lois exactes. On est capable de suivre ou de remonter la trajectoire totale d'un rayon lumineux. Et on se sert de cela pour étudier le stigmatisme, voir si une image peut être définie et dans quelles conditions. Là, parler d'aberration optique n'a pas de sens : une aberration optique traduit l'écart de comportement entre la réalité optique et un comportement attendue dans la cadre d'une modélisation simple des phénomènes optiques. Donc c'est très différent du modèle de l'optique tel qu'il est définit dans le cadre idéal des approcimations de Gauss ou de l'approximation paraxiale.
-
-* il y a l'optique géométrique "paraxiale" ou l"optique gaussienne" comme cela est parfois appelée. Cette fois si, on idéalise le réel, on considère des approximations dans le comportement des rayons lunimeux dans certaines conditions (qui sont les conditions de Gauss et appelées approximations paraxiales). Dans le cardre de ce modèle simple appelé "optique géométrique paraxiale" (dans les bouquins en anglais), on peut calculer le comprtement simple des éléments optiques simples qui sont le dioptre sphérique et plan, le miroir sphérique et plan, les lentilles épaissent et minces, les sytèmes optiques centrées et les appareils d'optiques (loupe, lunettes et télescopes, microscopes, etc...). Mais dans cette simplification des lois de l'optique géométrique, cette idéalisation du comportement dans certaines conditions, apparaissent des écarts avec les phénomènes réels, et ces écrats définissent les aberrations optiques.
-
-Je pense qu'il faut beaucoup plus séparer les deux, cela me paraît important.
-
-En plus, cela permet d'introduire aux techniques de "ray tracing" qui n'approxime pas la réalité
-(quoique... on ne tient pas compte de la répartition énergie réfléchie/réfractée, de la polarisation, et on considère que tous les raons de courbure des surfaces en chaque point sont très grands devant la longueur d'onde, sinon il faudrait faire intervenir l'optique ondulatoire, voire l'électromagnétisme).
-* qui sont utilisées dans les labos
-* et proposés en standard comme logiciels libres et gratuits à usage perso (par le grand public).
-Donc on ne peut ignorer cela
-
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index 67a76f32b..000000000
--- a/02.objectives/textbook.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,55 +0,0 @@
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-title: 'M3P2
Objectives'
-slug: m3p2-objectives
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-
-#### What M3P2 is?
-
-* A *free* and *secular website* for *education*, and *training in the scientific spirit* and method.
-* *A progressive training* (in *4 levels*) to prepare and pass scientific studies, from a *basic citizen level* up to a *full undergraduate level*.
-* A *self-assessment* and *guidance* following the *learning project* defined or selected by the learner (*planned for 2022*).
-* *Identical courses* in _🇺🇸_*English*, _🇨🇴_*Spanich* and _🇫🇷_*French*, validated by *international teams* of the partner universities.
-* Possibility too, to learn with a *simple smartphone*, and *sometimes off-line*.
-
-#### What M3P2 is not?
-
-* M3P2 is *not a training site for national baccalaureate exams* in the various countries of the partner universities.
-
-#### For whom is M3P2?
-
-* Youngs between 15 and 20 years of age :
*students in highschool or university* at undergraduate level, *out-of-school youngs* to upgrade, learn, prepare a project.
-* Young *adults in conversion*.
-* *Teachers* and *professors* : as pedagogical resource, course supplements, reverse courses.
-
-#### What are the M3P2 objectives?
-
-* *Define a basic level*, set of skills and knowledge that all citizens — even if they are not particularly interested in sciences and technologies — should know in order to be able to *“understand the world”*, *"understand the other’s point of view"* and to *“better work in team”*.
-
-* *Lead to an undergraduate level*, through *4 levels of increasing mastery and depth of knowledge and skills* realized *in strong coherence* by same pedagogical teams in the various scientific and technological fields.
-
-* Display the pedagigical content in *different modes of presentation*, in order *to adjust to each user’s specific way of learning* or stage in his learning process.
-
-* Encourage and help the user to gradually *discover his fields of interest* , *define his learning project* that can consist in *acquiring up to an undergraduate level, in independent learning*, or *start to prepare himself for higher-education* at university, and finally *succeed in his undergraduate studies* and better master prerequisites for a master degree.
-
-* Make the young *very early aware of the intercultural aspect*, encourage him to choose two languages of study among the three proposed, and to *prepare himself for an international project* (high school or university exchange program, internship abroad, future work in international teams). All pedagogical contents is realized identically in Spanish, French and English by international teams (Europe and Latine America) and validated by the M3P2 partner universities.
-
-* Give access to the pedagogical content even on a *simple smartphone screen*, and even in *zones of sporadic, reduced or expensive access to the Internet*.
-
-* And more generally to *participate in the global effort to disseminate the scientific knowledge and spirit*, by offering any Internet user a *structured curriculum* in free and open access , based on *courses validated by the partner universities*.
-
-#### Can I trust in the quality of the courses?
-
-Although *everyone is encouraged to submit a contribution* (new pedagogical resource or improvement of pedagogical resource, structuring into chapters/ sub-chapters, new pedagogical paths, feedback on the ergonomics of the site), *the pedagogical content is validated by the lecturers/researchers of the M3P2 partner universities*. These lecturers/researchers are organized into voluntary international thematic teams (which can be extended to external members), associated with the M3P2 partner universities in each theme (in a balanced way Europe/ Latin America).
-
-
-#### How can M3P2 help or interest me? I am :
- (still to be implemented)
-* a young user => specific windows
-* a professor => specific windows
-* a university => specific windows
-* an institution that promotes mobility of students => specific windows
-* a sponsors => specific windows
-* I would like to propose a contribution => specific windows
-
-
-
diff --git a/02.objectives/textbook.es.md b/02.objectives/textbook.es.md
deleted file mode 100644
index bf4c82a5a..000000000
--- a/02.objectives/textbook.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,52 +0,0 @@
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-title: 'M3P2
Objectivos'
-slug: m3p2-objectives
----
-
-#### ¿Qué es M3P2?
-
-* Un *sitio web gratuito* y *laico* de *educación* y *formación en el espíritu y el método científicos*.
-* Una *formación progresiva* (en *4 niveles*) para preparar y aprobar estudios científicos, de un *nivel basico cuidadano* hasta un *nivel de pregrado*.
-* Una *autoevaluación*, y un *guiado* según un *proyecto de estudio* definido o adoptado por el internauta (previsto para *2022*).
-* *Cursos idénticos* en _🇨🇴_*español*, _🇺🇸_*inglés* y _🇫🇷_*francés*, validados por *equipos internacionales* de universidades asociadas.
-* Una posibilidad de aprender incluso con un *simple smartphone*, y *a veces sin conexión a la red*.
-
-#### ¿ Qué no es M3P2 ?
-
-* M3P2 *no es un sitio de preparación para los exámenes de bachillerato* nacional en los diferentes países de las universidades asociadas.
-
-#### ¿ Para quién es M3P2 ?
-
-* Jóvenes típicamente entre los 15 y los 20 años de edad :
**estudiantes de secundaria* , *estudiantes universitarios*, *jóvenes no escolarizados* para alcanzar un nivel, aprender, preparar un proyecto.
-* Jóvenes *adultos en reconversión*.
-* *Docentes* y *profesores* : para recursos pedagógicos, complementos de cursos, cursos invertidos.
-
-#### ¿ Cuáles son los objetivos de M3P2 ?
-
-* *Definir un nivel básico*, conjunto de los conocimientos y competencias que todo ciudadano — aunque no esté particularmente interesado en la ciencia y la tecnología — debería conocer y dominar para *"comprender mejor el mundo"*, *"comprender los diferentes puntos de vista"* y *"trabajar más eficazmente en equipo"*.
-
-* *Lograr un nivel de pregrado*, en *4 niveles de profundización y dominio crecientes de los conocimientos y competencias* realizados *en fuerte coherencia* por los mismos equipos pedagógicos en los diferentes campos científicos y tecnológicos.
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-* Mostrar el contenido pedagógico según *diferentes modos de presentación*, con el fin de *adaptarse mejor a las especificidades de aprendizaje de cada usuario* y a sus diferentes etapas en su proceso de aprendizaje.
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-* Alentar y ayudar a gradualmente *Descubrir sus áreas de interés*, *definir su proyecto de estudio* que puede consistir en *adquirir hasta un nivel de pregrado en autoaprendizaje*, *comenzar a prepararse para estudios superiores* en la universidad, y finalmente *estudiar al nivel de pregrado* y dominar o revisar los requisitos para unos estudios de posgrado o ingeniero.
-
-* *Sensibilizar desde temprana edad al internauta en los aspectos interculturales* , motivándolo mediante el auto-aprendizaje a escoger dos idiomas, y *animarle a prepararse para un proyecto internacional* (programa de intercambio a nivel de liceo o universitario, prácticas en el extranjero, trabajo futuro en equipos internacionales). Todos los contenidos pedagógicos son realizados al mismo nivel en francés, inglés y español por equipos internacionales (Europa y América Latina) y validados por las universidades o grandes escuelas asociadas de M3P2.
-
-* Permitir estudiar incluso con un *simple smartphone*, y *incluso en zonas de acceso a internet reducido, aleatorio o caro*.
-
-* Y de forma más general de *participar del esfuerzo mundial de la difusión del conocimiento*, proponiendo a los internautas *formaciones estructuradas* de acceso libre y gratuito basados en *enseñanzas validadas por los institutos miembros*.
-
-
-#### ¿ Puedo confiar en el contenido pedagógico ?
-
-Aunque *cada uno puede proponer una contribución* (nuevo recurso pedagógico o mejora de recursos pedagógicos, estructuración en capítulos/ subcapítulos, nuevos itinerarios pedagógicos, retroalimentación sobre la ergonomía del sitio), *los contenidos pedagógicos son validados por los profesores-investigadores de las universidades asociadas de M3P2*. Estos profesores-investigadores se organizan en equipos temáticos voluntarios internacionales (que pueden ampliarse a miembros externos), asociados a universidades asociadas en cada tema (de manera equilibrada Europa/ América Latina).
-
-#### ¿ Cómo puede M3P2 ayudarme o interesarme ? Estoy :
- (still to be implemented)
-* un joven, un estudiante => specific windows
-* un docente, un profesor => specific windows
-* una universidad => specific windows
-* una institución que promueve la movilidad estudiantil => specific windows
-* un patrocinador o un mecenas => specific windows
-* Me gustaría proponer una contribución => specific windows
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deleted file mode 100644
index c194fbb0b..000000000
--- a/02.objectives/textbook.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,59 +0,0 @@
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-title: 'Objectifs'
-slug: m3p2-objectifs
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-
-#### Qu'est-ce que M3P2 ?
-
-- Un *site web gratuit* et laïc d'*éducation*, et de *formation à l'esprit et à la méthode scientifique*.
-- Un *entraînement progressif* (en *4 niveaux*) pour préparer et réussir des études scientifiques, d'un *niveau de base* citoyen jusqu'à un *niveau de premier cycle universitaire* (licence L3).
-- Des *cours identiques* en _🇫🇷_*français*, _🇺🇸_*anglais*, _🇨🇴_*espagnol*, validés par des *équipes internationales* des universités ou grandes écoles partenaires.
-- Une *auto-évaluation*, et un guidage suivant un *projet d'étude* défini ou adopté par l'apprenant *(prévision : 2022)*.
-- Une possibilité d'apprendre même avec un simple *smartphone*, et par moments *sans connexion internet*.
-
-
-#### Qu'est-ce que n'est pas M3P2 ?
-
-- M3P2 n'est *pas un site de préparation aux examens des baccalauréats* nationaux dans les différents pays des universités partenaires.
-
-
-#### Pour qui est M3P2 ?
-
-- Jeunes entre typiquement 15 et 20 ans :
- *lycéens*, *étudiants* en premier cycle universitaire, *jeunes déscolarisés* pour se remettre à niveau, apprendre, préparer un projet.
-- Jeunes *adultes en reconversion*.
-- *Enseignants* et *professeurs* : pour des ressources pédagogiques, des compléments de cours, des cours inversés.
-
-
-#### Quels sont les objectifs de M3P2 ?
-
-- *Définir un niveau de base*, ensemble des connaissances et compétences que tout citoyen — même non particulièrement intéressé par les sciences et technologies — devrait connaître et maîtriser afin de mieux *"comprendre le monde"* , *"comprendre les différents points de vue"* et *"travailler plus efficacement en équipe"*.
-
-- *Amener jusqu'à un niveau de licence* (L3), en *4 niveaux* d'approfondissement et de maîtrise croissants des connaissances et compétences réalisés _en forte cohérence_ par de mêmes équipes pédagogiques dans les différents domaines scientifiques et technologiques.
-
-- Afficher le contenu pédagogique selon *differents modes de présentation*, afin de *s'adapter au mieux aux spécificités d'apprentissage de chaque utilisateur* et à ses différentes étapes dans son processus d'apprentissage.
-
-- Encourager et aider l'apprenant à graduellement *découvrir ses domaines d'intérêt* , *définir son projet d'étude* qui peut consister à *acquérir jusqu'à un niveau de licence* (L3) en auto-apprentissage , *commencer à se préparer pour des études supérieures* à l'université ou dans une grande école , et finalement *étudier dans un premier cycle universitaire* et mieux maîtriser ou revoir les prérequis pour des études au niveau master ou ingénieur.
-
-- *Sensibiliser* très tôt l'internaute *à l'aspect interculturel*, l'inciter à choisir deux langues d'étude parmi les 3 proposées, et l'*encourager à se préparer pour un projet international* (programme d'échange au niveau lycée ou universitaire, stage à l'étranger, travail future en équipes internationales). Tous les contenus pédagogiques sont réalisés à l'identique en français, anglais et espagnol par des équipes internationales (Europe et Amérique Latine) et validés par les universités ou grandes écoles partenaires de M3P2.
-
-- Permettre d'étudier même avec un *simple smartphone*, et même dans des *zones d'accès internet réduit, aléatoire ou cher*.
-
-- Et plus généralement de *participer à l'effort mondial de diffusion de la connaissance et de l'esprit scientifique*, en proposant à tout internaute en accès libre et gratuit un *cursus structuré*, basé sur des *enseignements validés par les universités partenaires*.
-
-
-#### Puis-je avoir confiance dans les contenus pédagogiques ?
-
-Même si *chacun est encouragé à proposer une contribution* (nouvelle ressource pédagogique ou amélioration de ressource pédagogique, structuration en chapitres / sous-chapitres, nouveaux parcours pédagogiques, retour d'expérience sur l'ergonomie du site), *les contenus pédagogiques sont validés par les enseignants-chercheurs des universités ou grandes écoles partenaires de M3P2*. Ces enseignants-chercheurs sont organisés en équipes thématiques volontairement internationales (qui peuvent être élargies à des membres extérieurs), associées aux universités et grandes écoles partenaires dans chaque thématiques (de façon équilibrée Europe / Amérique Latine).
-
-
-#### En quoi M3P2 peut m'aider ou m'intéresser ? je suis :
-
-!!! (still to be implemented)
-
-- un jeune apprenant => specific windows
-- un enseignant => specific windows
-- une université ou grande école => specific windows
-- une institution promouvant la mobilité étudiante => specific windows
-- un sponsor ou un mécène => specific windows
-- Je souhaite proposer une contribution => specific windows
diff --git a/03.pedagogy/cursus-M3P2-en.gif b/03.pedagogy/cursus-M3P2-en.gif
deleted file mode 100644
index 999e5412f..000000000
Binary files a/03.pedagogy/cursus-M3P2-en.gif and /dev/null differ
diff --git a/03.pedagogy/paysage-v9-fr.jpg b/03.pedagogy/paysage-v9-fr.jpg
deleted file mode 100644
index e82e74950..000000000
Binary files a/03.pedagogy/paysage-v9-fr.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.pedagogy/structure/.gitkeep b/03.pedagogy/structure/.gitkeep
deleted file mode 100644
index e69de29bb..000000000
diff --git a/03.pedagogy/structure/frontmatter.yaml b/03.pedagogy/structure/frontmatter.yaml
deleted file mode 100644
index 91ebf75d3..000000000
--- a/03.pedagogy/structure/frontmatter.yaml
+++ /dev/null
@@ -1,9 +0,0 @@
-# This page configuration is shared by all locales, in this directory.
-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
-
-content:
- # https://learn.getgrav.org/15/content/collections#summary-of-collection-options
- items: @self.children
-
-anchors:
- active: false
diff --git a/03.pedagogy/structure/topics.en b/03.pedagogy/structure/topics.en
deleted file mode 100644
index ce24f409c..000000000
--- a/03.pedagogy/structure/topics.en
+++ /dev/null
@@ -1,7 +0,0 @@
----
-title : Structure of the curriculum
-published: true
-slug: structure
-visible:true
----
-structure English
\ No newline at end of file
diff --git a/03.pedagogy/structure/topics.es b/03.pedagogy/structure/topics.es
deleted file mode 100644
index 7afbf4fc0..000000000
--- a/03.pedagogy/structure/topics.es
+++ /dev/null
@@ -1 +0,0 @@
-structure en espagnol
\ No newline at end of file
diff --git a/03.pedagogy/structure/topics.fr b/03.pedagogy/structure/topics.fr
deleted file mode 100644
index b82926fd8..000000000
--- a/03.pedagogy/structure/topics.fr
+++ /dev/null
@@ -1 +0,0 @@
-structure en français
\ No newline at end of file
diff --git a/03.pedagogy/topics.en.md b/03.pedagogy/topics.en.md
deleted file mode 100644
index d5392040e..000000000
--- a/03.pedagogy/topics.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,39 +0,0 @@
----
-title: 'Pedagogical
method'
-slug: m3p2-pedagogy
----
-
-#### 8 grandes thématiques
-pour répondre à 3 exigences :
-
-
-
-**Un monde extérieur à comprendre et maîtriser :**
-* Perceptions du monde extérieur : vers les *sciences expérimentales*
-* Une logique et des représentations mentales intérieurs : vers notre *aptitude à modéliser le monde*
-* Un environnement technologique : vers notre *aptitude à maîtriser les technologies et leur impacts*
-
-**Un être intérieur à connaître**
-* Un être en quête de sens : vers ce que révèle la science sur *nos origines et nos fondamentaux*
-* Un corps physique intérieur : vers la connaissance de le *corps humain et ses besoins*
-* Un être psychique intérieur : vers la connaissance de l'*être pensant et ses biais cognitifs*
-
-**Un être en interaction avec le monde extérieur (physique, social et technologique)**
-* Un être relationnel, qui *perçoit d'autres êtres* et *se perçoit à travers les autres*
-* Un être relationel, qui *comprend, communique et agit avec d'autres*, en projets et en société
-
-#### divisées en parcours pédagogiques
-
-#### couvrant 4 niveaux de maîtrise croissante
-
-
-_Progresser sur les chemins de la connaissance te demandera entraînement et persévérance, mais n'oublie pas qu'avec le temps tu verras plus loin, la perspective sera plus belle, et ton pas plus assuré et endurant._
-
-**Parcours en contreforts et en montagne**: cours correspondant à un enseignement de premier cycle universitaire dispensé dans les universités ou grandes écoles partenaires.
-
-**Parcours en plaine** : ce que chacun devrait connaître.
-
-**Parcours en collines** : pas de correspondance directe avec les programmes de lycée.
-
-*M3P2 n'est pas un site de préparation aux divers baccalauréat* dans les pays des instituts partenaires. Si tu es lycéen, M3P2 peut t'aider à comprendre certains points de cours, mais il *ne peut pas et ne doit pas se substituer à l'enseignement reçu au lycée*.
-
diff --git a/03.pedagogy/topics.fr.md b/03.pedagogy/topics.fr.md
deleted file mode 100644
index ba965305d..000000000
--- a/03.pedagogy/topics.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,50 +0,0 @@
----
-title: 'Méthode
pédagogique'
-slug: m3p2-pedagogy
----
-
-#### Le cursus M3P2
-
-**Au centre du cursus de M3P2 se trouve toi-même**. Tu dois d'abord mieux *maîtriser le monde physique extérieur* : le monde des phénomènes naturels, et le monde des technologies créées par l'humain. En parallèle tu dois mieux *connaître le fonctionnement de l'être humain* dont tu fais partie : son corps physique et son être psychique. Enfin il faut *maîtriser et équilibrer les interactions* entre l'être individuel que tu es et ce monde matériel et relationnel extérieur. Ces trois exigences sont abordées par M3P2 dans *huit grandes thématiques, abordées sous l'aspect scientifique et technique*. Les universités partenaires valident les contenus pédagogiques dans leur domaine d'expertise. Les huit grandes thématiques se répartissent dans les trois exigences selon le schéma :
-
-**Un monde extérieur à comprendre et maîtriser :**
-* Perceptions du monde extérieur : vers les *sciences expérimentales*.
-* Une logique et des représentations mentales intérieurs : vers notre *aptitude à modéliser le monde*.
-* Un environnement technologique impactant : vers notre aptitude à *comprendre et maîtriser les technologies*.
-
-**Un être intérieur à connaître**
-* Un être en quête de sens : vers ce que révèle la science sur nos *origines et fondamentaux*.
-* Un corps physique intérieur : vers la connaissance de notre *corps et ses besoins*.
-* Un être psychique intérieur : vers la connaissance de notre *être pensant et ses biais cognitifs*.
-
-**Un être en interaction avec un monde extérieur** (physique, social et technologique)
-* Un être relationnel, qui *perçoit d'autres êtres* et *se perçoit à travers les autres*.
-* Un être relationel, qui comprend, *communique et agit* avec d'autres, *en équipe*, *en société*, *à l'international*.
-* Un être dont les *actions* ont un *impact sociétal, éthique et environnemental*.
-
-#### 4 niveaux de maîtrise croissante
-
-Réalisés essentiellement, et validés par des enseignants-chercheurs d'université, les contenus pédagogiques dans M3P2 sont d'abord conçus pour les étudiants des instituts partenaires (comme support de cours, complément de cours, ou cours inversé, ou pour revoir des prérequis utiles au niveau master/ingénieur). Tu y retrouveras donc des cours **couvrant tout un premier cycle universitaire** (université ou école d'ingénieur). Pour remédier à la grande diversité des provenances et formations des étudiants (nationaux ou en échange universitaire) entrants dans nos écoles et universités, chaque cours est conçu à **un niveau pré-études supérieures**. Sans couvrir les programmes des lycées nationaux (M3P2 n'est pas un site de préparation aux divers baccalauréats), ce niveau de prérequis jugés indispensables pour commencer sereinement des études supérieures dans les différentes thématiques correspond typiquement à un niveau de fin d'études secondaires. Outre les connaissances utiles, les paramétrages de l'auto-évaluation qui sera implémentée (objectif 2022) permettra de te rassurer sur le niveau de maîtrise de la connaissance ou la compétence acquises. Enfin, afin de participer à l'effort mondial d'éducation et de formation à l'esprit et à la méthode scientifique, chaque cours commence à **un niveau de base, citoyen**. M3P2 ne souhaite pas et ne peut en aucun cas se substituer à un enseignement de niveau scolaire ou de niveau collège : l'accompagnement des jeunes par des enseignants, cette présence humaine bienveillante et qui guide le jeune dans son apprentissage est indispensable et irremplaçable. Aussi ce niveau de base correspond, sans en être prisonnier, à un niveau ou l'école cesse d'être obligatoire dans les divers pays. Du point de vue de M3P2, il s'agit des connaissances que tout humain devrait avoir dans chaque thématique pour vivre pleinement sa vie de citoyen.
-
-Il n'y a pas de lien direct entre un niveau et une année au lycée (seconde, première, terminale) ni une année de premier cycle universitaire. *Les niveaux sont réglés par les équipes pédagogiques*, qui prennent pour objectifs à la fois les connaissances et compétences à acquérir avant un master, et les connaissances de base sur la même thématique que doit conaître chaque citoyen.
-
-#### Le parcours pédagogique
-
-Chaque **enseignement** est donc décliné en* 4 niveaux de complexité et de maîtrise croissantes*, entre ce niveau de base et un niveau de fin de premier cycle universitaire. Chaque enseignement est *construit de façon collaborative par une équipe internationale* qui assure une *cohérence et continuité entre les niveaux*. Pour chaque "terminaison finale" (de niveau fin de premier cycle universitaire) de ce cursus en 4 niveaux, la somme des contenus pédagogiques qui oeuvrent à cette terminaison finale en ayant pour origine le niveau de base est appelée *un parcours pédagogique*.
-
-Chaque **parcours pédagogique** est donc décliné en *4 niveaux*, appelés en référence à la difficulté présumé d'un parcours de randonnée équivalent : "*plaine*", "*collines*", "*contreforts*" et "*montagne*". Cette dénominbation a été choisie parce qu'elle fait plus référence à l'aptitude de l'internaute à être à l'aise et donc apprécier un parcours qui atteint le niveau choisi, plutôt que d'utiliser une qualification de l'internaute lui-même en terme de "novice", ... , "expert".
-
-#### Le notion de circuit pédagogique, et le projet pédagogique.
-
-*Le circuit pédagogique*
-La notion de circuit fait référence à un chemin pédagogique qui revient sur lui-même (le mot "circuit" vient du latin "circuitus", de "circuire", qui signifie "entourer"). Définir ton **circuit pédagogique** signifie donc *associer un niveau à chacun des parcours pédagogiques* du cursus de M3P2, *dans chacune des huit grandes thématiques*.
-
-*Le projet pédagogique*
-A terme, quand l'auto-évaluation" sera implémentée dans M3P2, tu pourras définir ton **projet pédagogique**. Ton "projet pédagogique" est le *circuit pédagogique* que tu aimerais être capable de suivre à une *date donnée*. Tu pourras définir ton propre projet en paramétrant un niveau à chaque parcours pédagogique, ou chaque ensemble de parcours pédagogique. (M3P2 t'aidera automatiquement à le construire : par exemple choisir un niveau "conterforts" dans tel parcours pédagogique de physique exige probablement un niveau équivalent dans un parcours pédagogique adapté en mathématique). Tu pourras construire ton projet pédagogique en adoptant un circuit pédagogique proposé par un institut partenaire, en en lui attribuant une date de réalisation.
-
-Les **instituts partenaires** peuvent proposer *un ou plusieurs circuits pédagogiques*. cela peut-être par exemple :
-* un *programme de prérecquis* pour une première année plus sereine dans l'institut qui dépose le circuit.
-* un *programme pour un examen* d'admission.
-* le *programme d'une année particulière* de premier cycle dans une spécialité de l'institut.
-
-A terme, M3P2 connaissant ton projet (donc le circuit que tu souhaites à terme maîtriser et la date à laquelle tu souhaites être prêt), l'auto-évaluation de M3P2 pourra te guider (ou non, selon ton souhait) pour optimiser ta préparation et la réalisation de ton projet pédagogique.
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+++ /dev/null
@@ -1,47 +0,0 @@
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-title: 'Je perçois les couleurs de la lumière'
-slug: colors-of-light
----
-
-### Idées pour ce chapitre :
-
-!! On peut diviser en sous-chapitres
-
-##### le visible et le proche visible (infrarouge/visible/UV)
-
-** historique :** prisme qui décomose lumière blanche est couleurs de l'arc-en-ciel : la température d'un thermomètre monte lorsqu'il est éclairé par le visible, mais aussi des deux autres côtés du spectre de l'arc-en-ciel => il existe de la lumière invisible : l'infra-rouge, et l'ultra-violet.
-
-** développer les couleurs...**
-
-!! et une des règles de base de la méthode pédagogique m3p2 : 1) apprendre à relativiser (par l'exemple, la connaissance ou le test), 2) apprendre à comprendre le point de vue de l'autre , 3) définir ce qui peut-être dit en commun **
-
-**Moi : je vois cette couleur, et toi?**
-
-* différents yeux :
-Humain : défauts de l'oeil humain : daltonisme, ... quadrichromie (plutôt une qualité)
-Animaux : papillons voient l'ultraviolet, différents exemples.
-
-* différentes situations :
-un quasi même jaune "spectral" peut "m'apparaitre jaune" si c'est un objet jaune éclairé en plein jour, ou "m'apparaitre vert" si c'est de l'herbe le long d'une route, éclairé la nuit par les phares jaunes de ma voiture : aspect psychologique : mémoire de la couleur des objets et contexte.
-
-* différences d'appréciation :
-exercice javascrit avec différentes couleurs mitigées (exemple : bleu-vert, bleu? ou vert?, je choisi, et je vois le résultat statistique. Qui a raison? subjectivité.
-
-* différences culturelles et linguistiques :
-Nommer les couleurs : il y a des différences sympas : exemple : en russie le bleu se divise en deux mots. mais il y a mieux : deux couleurs pour nous qui sont décrites par un même adjectif, dans je ne sais plus quelle langue. Exo javascript?
-
-** pourtant si nous voyons différentes couleurs, c'est qu'il y a bien "différentes lumières". Y a-t-il un critère objectif, un critère physique définissant une couleur?**
-
-* décomposition spectrale de la lumière d'un prisme ou d'un réseau : la lumière blanche est la somme infinie de lumières de couleurs variant continuement. Notion de longueur d'onde.
-* lumière monochromatique, lumière polychromatique
-
-** la vision des couleurs : les cônes de l'oeil humain**
-
-** Les couleurs primaires**
-- synthétiser les couleurs
-- mélanger les lumières de couleurs différentes : les intensités s'ajoutent, la synthèse additives.
-- mélanger les encres de couleurs différentes : les longueurs d'ondes absorbées dans chaque encre s'ajoutent au total, l'intensité diminue : synthèse soustractive.
-
-!! Bref, tout un truc à construire, dans un niveau de base. Donc pas compliqué, ce n'est pas le but ici.
-
-
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+++ /dev/null
@@ -1,47 +0,0 @@
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-title: 'Je perçois la lumière plus ou moins intense'
-slug: intensity-of-light
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-
-### Idées pour ce chapitre :
-
-!! On peut diviser en sous-chapitres
-
-##### De l'obscurité à l'éclat
-
-** historique :** prisme qui décomose lumière blanche est couleurs de l'arc-en-ciel : la température d'un thermomètre monte lorsqu'il est éclairé par le visible, mais aussi des deux autres côtés du spectre de l'arc-en-ciel => il existe de la lumière invisible : l'infra-rouge, et l'ultra-violet.
-
-** développer les couleurs...**
-
-!! et une des règles de base de la méthode pédagogique m3p2 : 1) apprendre à relativiser (par l'exemple, la connaissance ou le test), 2) apprendre à comprendre le point de vue de l'autre , 3) définir ce qui peut-être dit en commun **
-
-**Moi : je vois cette couleur, et toi?**
-
-* différents yeux :
-Humain : défauts de l'oeil humain : daltonisme, ... quadrichromie (plutôt une qualité)
-Animaux : papillons voient l'ultraviolet, différents exemples.
-
-* différentes situations :
-un quasi même jaune "spectral" peut "m'apparaitre jaune" si c'est un objet jaune éclairé en plein jour, ou "m'apparaitre vert" si c'est de l'herbe le long d'une route, éclairé la nuit par les phares jaunes de ma voiture : aspect psychologique : mémoire de la couleur des objets et contexte.
-
-* différences d'appréciation :
-exercice javascrit avec différentes couleurs mitigées (exemple : bleu-vert, bleu? ou vert?, je choisi, et je vois le résultat statistique. Qui a raison? subjectivité.
-
-* différences culturelles et linguistiques :
-Nommer les couleurs : il y a des différences sympas : exemple : en russie le bleu se divise en deux mots. mais il y a mieux : deux couleurs pour nous qui sont décrites par un même adjectif, dans je ne sais plus quelle langue. Exo javascript?
-
-** pourtant si nous voyons différentes couleurs, c'est qu'il y a bien "différentes lumières". Y a-t-il un critère objectif, un critère physique définissant une couleur?**
-
-* décomposition spectrale de la lumière d'un prisme ou d'un réseau : la lumière blanche est la somme infinie de lumières de couleurs variant continuement. Notion de longueur d'onde.
-* lumière monochromatique, lumière polychromatique
-
-** la vision des couleurs : les cônes de l'oeil humain**
-
-** Les couleurs primaires**
-- synthétiser les couleurs
-- mélanger les lumières de couleurs différentes : les intensités s'ajoutent, la synthèse additives.
-- mélanger les encres de couleurs différentes : les longueurs d'ondes absorbées dans chaque encre s'ajoutent au total, l'intensité diminue : synthèse soustractive.
-
-!! Bref, tout un truc à construire, dans un niveau de base. Donc pas compliqué, ce n'est pas le but ici.
-
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
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-title: 'La lumière apporte de la chaleur'
-slug: energy-of-light
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-
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@@ -1,5 +0,0 @@
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-title: 'Ce que je ressens de la lumière'
-slug: sensibility-to-light
----
-
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-title: 'Toutes les couleurs invisibles de la lumière'
-slug: invisible-colors-of-light
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
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-title: 'Certaines lumières cassent les molécules, déplacent des atomes dans la matière'
-slug: dangers-of-light
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
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-title: 'La lumière a une polarisation'
-slug: polarization-of-light
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Ce que je ne perçois pas, mais dois connaître'
-slug: knowledge-about-light
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Je suis sensible à la lumière'
-slug: nature-of-light
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Je réalise et j''observe des images'
-slug: object-image-in-geometrical-optics
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'J''utilise des appareils optiques'
-slug: optical-instruments
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Les phénomènes lumineux'
-slug: optical-phenomona
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'La vision en relief'
-slug: relief-vision
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Le fonctionnement de mon oeil'
-slug: eye
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
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-title: 'Le fonctionnement de ma vision'
-slug: vision
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'I observe bodies, make images'
-slug: optics
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Observo objetos, hago imágenes'
-slug: optics
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'J''observe des objets, réalise des images'
-slug: optics
----
-
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-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
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-title: ' plains'
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-title: llanuras
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-slug: plains
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-title: plaines
-slug: plains
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-title: 'La nature de la lumière'
-slug: nature-light
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-title: 'La nature de la lumière'
-slug: nature-light
----
-
-dfjgozEUFZE
-G ZEFE
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-title: 'La nature de la lumière'
-slug: nature-light
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-title: Optique
-slug: optics
----
-
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-title: Optique
-slug: optics
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-
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-title: Optique
-slug: optics
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-title: colinas
-slug: hills
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-title: collines
-slug: hills
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-title: hills
-slug: hills
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-title: collines
-slug: hills
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-
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+++ /dev/null
@@ -1,29 +0,0 @@
----
-title: 'Validity domain of geometric optics T'
----
-
-###Domaine de validité de l'optique géométrique
-
-L’optique géométrique modélise le comportement de la lumière avec les concepts de rayon lumineux, d'indice de réfraction et un principe de base : le principe de Fermat appliqué à la trajectoire des rayons lumineux
-Elle permet de comprendre puis maîtriser la formation des images par des systèmes optiques de dimensions caractéristiques a grandes devant la longueur d’onde λ de la lumière (a ≫ λ).
-
-- Même le diamètre de 2 millimètres de l'objectif d'un smartphone qui permet de prendre des photos est 2500 fois plus grand que la plus grande longueur d'onde du domaine visible (800nm)
-
-Elle permet de comprendre comment l'oeil perçoit son environnement, comprendre et maîtriser le fonctionnement et les caractéristiques de tous les appareils d'optiques utilisés dans la vie de tous les jours : loupes, miroirs, appareils photos, téléobjectifs, microscopes, télescopes et lunettes astronomiques ou terrestres, ainsi que lunettes et lentilles de vue pour corriger un défaut de la vision.
-L'optique géométrique ne permet pas de comprendre les phénomènes lumineux induits par des systèmes optiques de taille caractéristique a de l'ordre de grandeur ou inférieure à la longueur d'onde λ de la lumière (a ≈ λ ou a ≤ λ) : les phénomène de diffraction et d'interférences lumineuses. Je comprendrai et maîtriserai ces phénomènes dans le cadre de l'optique ondulatoire, puis de façon plus approfondie dans le cadre de la théorie électromagnétique de Maxwell (Electromagnétisme).
-
-- Dans la vie de tous les jours, il est difficile de trouver un fait observable qui ne peut se comprendre que par un phénomène d'interférences lumineuses. Néanmoins l'un est spectaculaire et beau à observer, c'est la création des motifs colorés des couleurs de l'arc en ciel, observés à la surface d'une bulle de savon ou d'une fine couche d'huile recouvrant une flaque d'eau.
-- Par contre, trouver dans notre quotidien un fait observable qui ne peut s'expliquer que par un phénomène de diffraction et clairement attribuable à la diffraction est quasiment impossible.
-
-
-Elle ne permet pas de comprendre comment la lumière est créée ou absorbée par la matière, ni les phénomènes liés à la polarisation et à la diffusion de la lumière. Je comprendrai et maîtriserai ces phénomènes dans le cadre beaucoup plus large de l'électromagnétisme.
-
-- L'exemple le plus évident du phénomène de diffusion est celui de la diffusion de la lumière du soleil par l'atmosphère terrestre. Cette diffusion entraîne d'une part que le ciel de jour est lumineux dans toutes ces directions, et pas seulement dans la direction du soleil, d'autre part que la couleur du ciel est bleue alors que la couleur du soleil est jaune. En effet, dans l'espace interplanétaire, le soleil m'apparaîtrait comme un disque lumineux jaune très intense dans un ciel d'un noir total, hormis les sources de lumière ponctuelles des planètes et des étoiles lointaines.
-- L'oeil humain n'est pas sensible à la polarisation de la lumière, contrairement aux yeux ou photorécepteurs de certains animaux vertébrés ou invertébrés, comme l'abeille par exemple. Par contre, la technologie actuelle des films en 3D dans les salles de cinéma utilisent des lunettes grand public dont les verres sont polarisés. Différentes expériences mettant en évidence la polarisation de la lumière sont facilement réalisables chez soi en disposant de deux de ces paires de lunettes.
-
-
-
-
-
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/01.geometrical-optics-domain-of-validity-T/textbook.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/01.geometrical-optics-domain-of-validity-T/textbook.es.md
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----
-title: 'Ámbito de validez de la óptica geométrica T'
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-
-###Domaine de validité de l'optique géométrique
-
-L’optique géométrique modélise le comportement de la lumière avec les concepts de rayon lumineux, d'indice de réfraction et un principe de base : le principe de Fermat appliqué à la trajectoire des rayons lumineux
-Elle permet de comprendre puis maîtriser la formation des images par des systèmes optiques de dimensions caractéristiques a grandes devant la longueur d’onde λ de la lumière (a ≫ λ).
-
-- Même le diamètre de 2 millimètres de l'objectif d'un smartphone qui permet de prendre des photos est 2500 fois plus grand que la plus grande longueur d'onde du domaine visible (800nm)
-
-Elle permet de comprendre comment l'oeil perçoit son environnement, comprendre et maîtriser le fonctionnement et les caractéristiques de tous les appareils d'optiques utilisés dans la vie de tous les jours : loupes, miroirs, appareils photos, téléobjectifs, microscopes, télescopes et lunettes astronomiques ou terrestres, ainsi que lunettes et lentilles de vue pour corriger un défaut de la vision.
-L'optique géométrique ne permet pas de comprendre les phénomènes lumineux induits par des systèmes optiques de taille caractéristique a de l'ordre de grandeur ou inférieure à la longueur d'onde λ de la lumière (a ≈ λ ou a ≤ λ) : les phénomène de diffraction et d'interférences lumineuses. Je comprendrai et maîtriserai ces phénomènes dans le cadre de l'optique ondulatoire, puis de façon plus approfondie dans le cadre de la théorie électromagnétique de Maxwell (Electromagnétisme).
-
-- Dans la vie de tous les jours, il est difficile de trouver un fait observable qui ne peut se comprendre que par un phénomène d'interférences lumineuses. Néanmoins l'un est spectaculaire et beau à observer, c'est la création des motifs colorés des couleurs de l'arc en ciel, observés à la surface d'une bulle de savon ou d'une fine couche d'huile recouvrant une flaque d'eau.
-- Par contre, trouver dans notre quotidien un fait observable qui ne peut s'expliquer que par un phénomène de diffraction et clairement attribuable à la diffraction est quasiment impossible.
-
-
-Elle ne permet pas de comprendre comment la lumière est créée ou absorbée par la matière, ni les phénomènes liés à la polarisation et à la diffusion de la lumière. Je comprendrai et maîtriserai ces phénomènes dans le cadre beaucoup plus large de l'électromagnétisme.
-
-- L'exemple le plus évident du phénomène de diffusion est celui de la diffusion de la lumière du soleil par l'atmosphère terrestre. Cette diffusion entraîne d'une part que le ciel de jour est lumineux dans toutes ces directions, et pas seulement dans la direction du soleil, d'autre part que la couleur du ciel est bleue alors que la couleur du soleil est jaune. En effet, dans l'espace interplanétaire, le soleil m'apparaîtrait comme un disque lumineux jaune très intense dans un ciel d'un noir total, hormis les sources de lumière ponctuelles des planètes et des étoiles lointaines.
-- L'oeil humain n'est pas sensible à la polarisation de la lumière, contrairement aux yeux ou photorécepteurs de certains animaux vertébrés ou invertébrés, comme l'abeille par exemple. Par contre, la technologie actuelle des films en 3D dans les salles de cinéma utilisent des lunettes grand public dont les verres sont polarisés. Différentes expériences mettant en évidence la polarisation de la lumière sont facilement réalisables chez soi en disposant de deux de ces paires de lunettes.
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diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/01.geometrical-optics-domain-of-validity-T/textbook.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/01.geometrical-optics-domain-of-validity-T/textbook.fr.md
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@@ -1,29 +0,0 @@
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-title: 'Domaine de validité de l''optique géométrique T'
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-
-###Domaine de validité de l'optique géométrique
-
-L’optique géométrique modélise le comportement de la lumière avec les concepts de rayon lumineux, d'indice de réfraction et un principe de base : le principe de Fermat appliqué à la trajectoire des rayons lumineux
-Elle permet de comprendre puis maîtriser la formation des images par des systèmes optiques de dimensions caractéristiques a grandes devant la longueur d’onde λ de la lumière (a ≫ λ).
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-- Même le diamètre de 2 millimètres de l'objectif d'un smartphone qui permet de prendre des photos est 2500 fois plus grand que la plus grande longueur d'onde du domaine visible (800nm)
-
-Elle permet de comprendre comment l'oeil perçoit son environnement, comprendre et maîtriser le fonctionnement et les caractéristiques de tous les appareils d'optiques utilisés dans la vie de tous les jours : loupes, miroirs, appareils photos, téléobjectifs, microscopes, télescopes et lunettes astronomiques ou terrestres, ainsi que lunettes et lentilles de vue pour corriger un défaut de la vision.
-L'optique géométrique ne permet pas de comprendre les phénomènes lumineux induits par des systèmes optiques de taille caractéristique a de l'ordre de grandeur ou inférieure à la longueur d'onde λ de la lumière (a ≈ λ ou a ≤ λ) : les phénomène de diffraction et d'interférences lumineuses. Je comprendrai et maîtriserai ces phénomènes dans le cadre de l'optique ondulatoire, puis de façon plus approfondie dans le cadre de la théorie électromagnétique de Maxwell (Electromagnétisme).
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-- Dans la vie de tous les jours, il est difficile de trouver un fait observable qui ne peut se comprendre que par un phénomène d'interférences lumineuses. Néanmoins l'un est spectaculaire et beau à observer, c'est la création des motifs colorés des couleurs de l'arc en ciel, observés à la surface d'une bulle de savon ou d'une fine couche d'huile recouvrant une flaque d'eau.
-- Par contre, trouver dans notre quotidien un fait observable qui ne peut s'expliquer que par un phénomène de diffraction et clairement attribuable à la diffraction est quasiment impossible.
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-
-Elle ne permet pas de comprendre comment la lumière est créée ou absorbée par la matière, ni les phénomènes liés à la polarisation et à la diffusion de la lumière. Je comprendrai et maîtriserai ces phénomènes dans le cadre beaucoup plus large de l'électromagnétisme.
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-- L'exemple le plus évident du phénomène de diffusion est celui de la diffusion de la lumière du soleil par l'atmosphère terrestre. Cette diffusion entraîne d'une part que le ciel de jour est lumineux dans toutes ces directions, et pas seulement dans la direction du soleil, d'autre part que la couleur du ciel est bleue alors que la couleur du soleil est jaune. En effet, dans l'espace interplanétaire, le soleil m'apparaîtrait comme un disque lumineux jaune très intense dans un ciel d'un noir total, hormis les sources de lumière ponctuelles des planètes et des étoiles lointaines.
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diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/02.geometrical-optics-domain-of-validity-F/OG_intro.mp3 b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/02.geometrical-optics-domain-of-validity-F/OG_intro.mp3
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@@ -1,49 +0,0 @@
----
-title: 'Validity domain of geometric optics F'
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----
-
-###L'optique pour la vie de tous les jours
-
-
-L'optique géométrique : l'optique de la vie de
-tous les jours
-
-[OG_intro.ogg](OG_intro.ogg)[OG_intro.mp3](OG_intro.mp3)
-
-
-
-
-
-
-####Optique géométrique :
optique de la vie de tous les jours.
-
- Permet de comprendre :
-- La vision
-- Les appareils d'optiques :
loupes, télescopes, lunettes astronomiques ou terrestres, microscopes, appareils photographiques avec téléobjectifs et zoom.
-- Les lunettes de vue et les lentilles de contact pour corriger les défauts de la vue.
-- Les phénomènes optiques comme
le brouillard, les arcs-en-ciel, les mirages.
-- Le fonctionnement d'une fibre optique.
-
-
-
-
-####Optique géométrique :
une brève chronologie
-
-
-
-
-
-
-
-####Optique géométrique :
position dans les sciences de l'optique
-
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/02.geometrical-optics-domain-of-validity-F/cheatsheet.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/02.geometrical-optics-domain-of-validity-F/cheatsheet.es.md
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@@ -1,49 +0,0 @@
----
-title: 'Ámbito de validez de la óptica geométrica F'
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-
-###L'optique pour la vie de tous les jours
-
-
-L'optique géométrique : l'optique de la vie de
-tous les jours
-
-[OG_intro.ogg](OG_intro.ogg)[OG_intro.mp3](OG_intro.mp3)
-
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-
-####Optique géométrique :
optique de la vie de tous les jours.
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- Permet de comprendre :
-- La vision
-- Les appareils d'optiques :
loupes, télescopes, lunettes astronomiques ou terrestres, microscopes, appareils photographiques avec téléobjectifs et zoom.
-- Les lunettes de vue et les lentilles de contact pour corriger les défauts de la vue.
-- Les phénomènes optiques comme
le brouillard, les arcs-en-ciel, les mirages.
-- Le fonctionnement d'une fibre optique.
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-
-
-
-####Optique géométrique :
une brève chronologie
-
-
-
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-
-####Optique géométrique :
position dans les sciences de l'optique
-
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/02.geometrical-optics-domain-of-validity-F/cheatsheet.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/01.geometrical-optics-general/01.geometrical-optics-validity/02.geometrical-optics-domain-of-validity-F/cheatsheet.fr.md
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-title: 'Domaine de validité de l''optique géométrique F'
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----
-
-###L'optique pour la vie de tous les jours
-
-
-L'optique géométrique : l'optique de la vie de
-tous les jours
-
-[OG_intro.ogg](OG_intro.ogg)[OG_intro.mp3](OG_intro.mp3)
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-####Optique géométrique :
optique de la vie de tous les jours.
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- Permet de comprendre :
-- La vision
-- Les appareils d'optiques :
loupes, télescopes, lunettes astronomiques ou terrestres, microscopes, appareils photographiques avec téléobjectifs et zoom.
-- Les lunettes de vue et les lentilles de contact pour corriger les défauts de la vue.
-- Les phénomènes optiques comme
le brouillard, les arcs-en-ciel, les mirages.
-- Le fonctionnement d'une fibre optique.
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-####Optique géométrique :
une brève chronologie
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-####Optique géométrique :
position dans les sciences de l'optique
-
\ No newline at end of file
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Validity domain of geometric optics M'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Ámbito de validez de la óptica geométrica M'
----
-
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----
-title: 'Domaine de validité de l''optique géométrique M'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Domaine de validité de l''optique géométrique'
----
-
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----
-title: 'Validity domain of geometric optics'
----
-
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----
-title: 'Ámbito de validez de la óptica geométrica'
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'A historical perspective T'
----
-
-####L'optique géométrique dans l'histoire des sciences et techniques
\ No newline at end of file
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Una perspectiva histórica T'
----
-
-####L'optique géométrique dans l'histoire des sciences et techniques
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Une perspective historique T'
----
-
-####L'optique géométrique dans l'histoire des sciences et techniques
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----
-title: 'Une perspective historique'
----
-
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----
-title: 'Une perspective historique'
----
-
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----
-title: 'Une perspective historique T'
----
-
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-title: 'Une perspective historique F'
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-
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-title: 'A historical perspective F'
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-title: 'Una perspectiva histórica F'
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-title: 'Une perspective historique F'
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-####Une perspective historique M
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-####Une perspective historique M
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-title: 'Una perspectiva histórica M'
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-####Une perspective historique M
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-title: 'A historical perspective M'
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-title: 'Una perspectiva histórica M'
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-
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'A historical perspective'
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-
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-title: 'Una perspectiva histórica'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'Une perspective historique'
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'Domaine de validité de l''optique géométrique'
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-
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'Domaine de validité de l''optique géométrique'
----
-
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@@ -1,11 +0,0 @@
----
-title: 'L''optique géométrique, où l''art de maîtriser les images'
----
-
-Là, il s'agit de faire trois choses :
-* Expliquer le domaine de validité de l'optique géométrique, et de donner son intérêt dans la vie de tous les jours : elle est suffisante pour comprendre le fonctionnement des différents appareils d'optique (appareils photo, objectifs / macro-objectifs / téléobjectifs, lunettes de vue, lunettes astronomiques ou terrestres, télescopes, loupes, microscopes, fibres optiques, oeil humain, ...) , les caractériser et calculer leurs caractéristiques.
-* Donner un petit historique des principales questions, avancées conceptuelles et techniques.
-* Situer l'optique géométrique dans les sciences de l'optiques.
-Ce dernier point ou ces deux derniers points peuvent être traités seulement de façon schématique et suscincte dans la partie F (résumé de sythèse, schémas et animations), à voir...
-Si on traite ces trois points dans la partie T (texte principale), devons nous créer trois sous-chapitres? ou mettre cela dans un même chapitre?
-C'est une question importante parce que point de vue "longueur" du contenu, ces 3 sous-chapitres seraient très courts dans la partie F. Donc il faudrait lors de l'affichage de l'un de ces trois sous-chapitres en partie T, afficher les 3 sous-chapitres ensembles dans la partie F. Juste un point de détail, mais important pour le codage et l'appel des contenus dans chaque fenêtre d'affichage.
\ No newline at end of file
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+++ /dev/null
@@ -1,11 +0,0 @@
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-title: 'Geometric Optics, or the art of mastering images'
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-
-Là, il s'agit de faire trois choses :
-* Expliquer le domaine de validité de l'optique géométrique, et de donner son intérêt dans la vie de tous les jours : elle est suffisante pour comprendre le fonctionnement des différents appareils d'optique (appareils photo, objectifs / macro-objectifs / téléobjectifs, lunettes de vue, lunettes astronomiques ou terrestres, télescopes, loupes, microscopes, fibres optiques, oeil humain, ...) , les caractériser et calculer leurs caractéristiques.
-* Donner un petit historique des principales questions, avancées conceptuelles et techniques.
-* Situer l'optique géométrique dans les sciences de l'optiques.
-Ce dernier point ou ces deux derniers points peuvent être traités seulement de façon schématique et suscincte dans la partie F (résumé de sythèse, schémas et animations), à voir...
-Si on traite ces trois points dans la partie T (texte principale), devons nous créer trois sous-chapitres? ou mettre cela dans un même chapitre?
-C'est une question importante parce que point de vue "longueur" du contenu, ces 3 sous-chapitres seraient très courts dans la partie F. Donc il faudrait lors de l'affichage de l'un de ces trois sous-chapitres en partie T, afficher les 3 sous-chapitres ensembles dans la partie F. Juste un point de détail, mais important pour le codage et l'appel des contenus dans chaque fenêtre d'affichage.
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@@ -1,11 +0,0 @@
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-title: 'La óptica geométrica, o el arte de dominar las imágenes'
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-
-
\ No newline at end of file
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@@ -1,11 +0,0 @@
----
-title: 'L''optique géométrique, où l''art de maîtriser les images'
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-
-Là, il s'agit de faire trois choses :
-* Expliquer le domaine de validité de l'optique géométrique, et de donner son intérêt dans la vie de tous les jours : elle est suffisante pour comprendre le fonctionnement des différents appareils d'optique (appareils photo, objectifs / macro-objectifs / téléobjectifs, lunettes de vue, lunettes astronomiques ou terrestres, télescopes, loupes, microscopes, fibres optiques, oeil humain, ...) , les caractériser et calculer leurs caractéristiques.
-* Donner un petit historique des principales questions, avancées conceptuelles et techniques.
-* Situer l'optique géométrique dans les sciences de l'optiques.
-Ce dernier point ou ces deux derniers points peuvent être traités seulement de façon schématique et suscincte dans la partie F (résumé de sythèse, schémas et animations), à voir...
-Si on traite ces trois points dans la partie T (texte principale), devons nous créer trois sous-chapitres? ou mettre cela dans un même chapitre?
-C'est une question importante parce que point de vue "longueur" du contenu, ces 3 sous-chapitres seraient très courts dans la partie F. Donc il faudrait lors de l'affichage de l'un de ces trois sous-chapitres en partie T, afficher les 3 sous-chapitres ensembles dans la partie F. Juste un point de détail, mais important pour le codage et l'appel des contenus dans chaque fenêtre d'affichage.
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@@ -1,11 +0,0 @@
----
-title: 'The concept of light ray T'
----
-
-###Fondement de l'optique géométrique
-
-####Concepts et principe de base
-
-#####Le rayon de lumière
-
-un peu plus concepttualisation que le niveau 2, ou l'on en parle comme si cela était évident.
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@@ -1,11 +0,0 @@
----
-title: 'El concepto de rayo de luz T'
----
-
-###Fondement de l'optique géométrique
-
-####Concepts et principe de base
-
-#####Le rayon de lumière
-
-un peu plus concepttualisation que le niveau 2, ou l'on en parle comme si cela était évident.
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@@ -1,11 +0,0 @@
----
-title: 'Le concept de rayon lumineux T'
----
-
-###Fondement de l'optique géométrique
-
-####Concepts et principe de base
-
-#####Le rayon de lumière
-
-un opeu plus concepttualisation que le niveau 2, ou l'on en parle comme si cela était évident.
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Le concept de rayon lumineux'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Le concept de rayon lumineux'
----
-
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+++ /dev/null
@@ -1,51 +0,0 @@
----
-title: 'The concept of light ray F'
----
-
-###Foundings of geometrical optics
-
-####Geometrical Optics :
a simple physical model.
-
-Its foundings are :
-* The concept of light ray : oriented trajectory of the light energy.
-* The concept of refractive index : characterizes the apparent speed of the light in a homogeneous medium.
-* The Fermat's principle.
-
-#####Ray of light
-
-
-[OG_rayons_foret.mp3](OG_rayons_foret.mp3)[OG_rayons_foret.ogg](OG_rayons_foret.ogg)
-
-
-
-
-
-The light rays are oriented continuous lines that, in each of their points, indicate the direction of propagation of the light energy.
-
-Les rayons lumineux suivent des lignes droites dans un milieu homogène
-
-Les rayons lumineux n'interagissent pas entre eux
-
-#####L'indice de réfraction
-
-Indice de réfraction $n$ :
-$n\;=\;\frac{c}{v}$
-* c : vitesse de la lumière dans le vide (limite absolue)
-* v : vitesse de la lumière dans le milieu homogène.
-* dimensionless physical quantityalways >1.
-
-Dependence : $n\;=\;n(\nu)\;\;\;$ , or $\;\;\;n\;=\;n(\lambda)\;\;\;$(with $\lambda$ wavelength in vacuum)
-
-!! POUR ALLER PLUS LOIN :
-!!
-!!sur l'ensemble du spectre électromagnétique et pour tout milieu :
-!! valeur complexe dépendante de la fréquence de l'onde électromagnétique, fortes variations représentatives de tous les mécanismes d'interaction lumière/matières : $n(\nu)=\Re[n(\nu)]+\Im[n(\nu)]$
-!!
-!! sur le domaine visible et pour milieu transparent :
-!! valeur réelle, faibles variations de $n$ avec $\nu$ ( $\frac{\Delta n}{n} < 1\%$)
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/01.concept-ray-of-light/02.concept-ray-of-light-F/cheatsheet.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/01.concept-ray-of-light/02.concept-ray-of-light-F/cheatsheet.es.md
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/01.concept-ray-of-light/02.concept-ray-of-light-F/cheatsheet.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,52 +0,0 @@
----
-title: 'El concepto de rayo de luz F'
-media_order: 'OG_rayons_foret.mp3,OG_rayons_foret.ogg,rays_forest.jpg'
----
-
-###Fundamentos de la óptica geométrica
-
-####Optique géométrique :
un modèle physique simple.
-
-Ses fondements sont :
-* Le concept de rayon lumineux : trajectoire orientée de l'énergie lumineuse
-* Le concept d' indice de réfraction : caractérise la vitesse apparente de la lumière dans un milieu homogène
-* Le principe de Fermat
-
-#####Rayon lumineux
-
-
-[OG_rayons_foret.mp3](OG_rayons_foret.mp3)[OG_rayons_foret.ogg](OG_rayons_foret.ogg)
-
-
-
-
-
-Les rayons lumineux sont des lignes orientées qui en chacun de leur point, indiquent la direction et le sens de propagation de l'énergie lumineuse.
-
-Les rayons lumineux suivent des lignes droites dans un milieu homogène
-
-Les rayons lumineux n'interagissent pas entre eux
-
-#####L'indice de réfraction
-
-Indice de réfraction $n$ :
-$n\;=\;\frac{c}{v}$
-* c : vitesse de la lumière dans le vide (limite absolue)
-* v : vitesse de la lumière dans le milieu homogène.
-* grandeur physique sans dimension et toujours >1.
-
-Dépendance : $n\;=\;n(\nu)\;\;\;$ , ou $\;\;\;n\;=\;n(\lambda)\;\;\;$(avec $\lambda$ longueur d'onde dans le vide)
-
-!! POUR ALLER PLUS LOIN :
-!!
-!!sur l'ensemble du spectre électromagnétique et pour tout milieu :
-!! valeur complexe dépendante de la fréquence de l'onde électromagnétique, fortes variations représentatives de tous les mécanismes d'interaction lumière/matières : $n(\nu)=\Re[n(\nu)]+\Im[n(\nu)]$
-!!
-!! sur le domaine visible et pour milieu transparent :
-!! valeur réelle, faibles variations de $n$ avec $\nu$ ( $\frac{\Delta n}{n} < 1\%$)
-
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+++ /dev/null
@@ -1,52 +0,0 @@
----
-title: 'Le concept de rayon lumineux F'
-media_order: 'Fermat_mir_3ray_650.gif,Fermat_mir_1ray_min_650.jpg,Fermat_mir_1ray_max_650.jpg,fermat_mir_elliptique_650.gif,rays_forest.jpg,OG_rayons_foret.ogg,stationnarite3_650.jpg,OG_rayons_foret.mp3'
----
-
-###Fondement de l'optique géométrique
-
-####Optique géométrique :
un modèle physique simple.
-
-Ses fondements sont :
-* Le concept de rayon lumineux : trajectoire orientée de l'énergie lumineuse
-* Le concept d' indice de réfraction : caractérise la vitesse apparente de la lumière dans un milieu homogène
-* Le principe de Fermat
-
-#####Rayon lumineux
-
-
-[OG_rayons_foret.mp3](OG_rayons_foret.mp3)[OG_rayons_foret.ogg](OG_rayons_foret.ogg)
-
-
-
-
-
-Les rayons lumineux sont des lignes orientées qui en chacun de leur point, indiquent la direction et le sens de propagation de l'énergie lumineuse.
-
-Les rayons lumineux suivent des lignes droites dans un milieu homogène
-
-Les rayons lumineux n'interagissent pas entre eux
-
-#####L'indice de réfraction
-
-Indice de réfraction $n$ :
-$n\;=\;\frac{c}{v}$
-* c : vitesse de la lumière dans le vide (limite absolue)
-* v : vitesse de la lumière dans le milieu homogène.
-* grandeur physique sans dimension et toujours >1.
-
-Dépendance : $n\;=\;n(\nu)\;\;\;$ , ou $\;\;\;n\;=\;n(\lambda)\;\;\;$(avec $\lambda$ longueur d'onde dans le vide)
-
-!! POUR ALLER PLUS LOIN :
-!!
-!!sur l'ensemble du spectre électromagnétique et pour tout milieu :
-!! valeur complexe dépendante de la fréquence de l'onde électromagnétique, fortes variations représentatives de tous les mécanismes d'interaction lumière/matières : $n(\nu)=\Re[n(\nu)]+\Im[n(\nu)]$
-!!
-!! sur le domaine visible et pour milieu transparent :
-!! valeur réelle, faibles variations de $n$ avec $\nu$ ( $\frac{\Delta n}{n} < 1\%$)
-
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-title: 'Le concept de rayon lumineux M'
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-
-###Média sur Fondement de l'optique géométrique
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'The concept of light ray M'
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-
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'El concepto de rayo de luz M'
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-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Le concept de rayon lumineux'
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-
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'The concept of light ray'
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-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'El concepto de rayo de luz'
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-
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@@ -1,38 +0,0 @@
----
-title: 'The refractive index T'
----
-
-##### The refractive index
-
-
- la lumière se propage dans le vide à la vitesse de $c=300 000\;km.s^{-1}=3\cdot10^8\;m.s^{-1}$, et se propage en ligne droite dans tout milieu transparent homogène et isotrope. Cependant, en passant d'un milieu à un autre, je peux observer que la lumière change de direction à l'interface entre les deux milieux : c'est le phénomène de réfraction de la lumière à l'interface entre les deux milieux.
-
-- Il me suffit de placer une petite cuillère dans un verre d'eau, pour constater que la cuillère semble au mieux tordue, au pire brisée, à l'interface eau/air. Du fait que cette impression ne soit qu'une illusion (l'eau n'agit pas sur la forme de la cuillère), je dois admettre que ce phénomène est incompatible avec une trajectoire de la lumière qui suivrait une même ligne droite à la traversée de l'interface. Dans le cas contraire, si l'interface eau/air situé entre la partie immergée de la cuillère et mon oeil ne modifiait pas la direction des rayons lumineux, je ne verrais aucune différence, que la cuillère soit totalement dans l'air ou partiellement immergée. Il doit y avoir, il y a un changement de direction de la lumière à la traversée de l'interface.
-
-- je peux dupliquer l'expérience, en prenant deux verres d'eau identiques, et en placant dans chacun d'eux un crayon identique dans la même position (l'effet est plus facilement mis en évidence avec la forme simple et parfaitement rectiligne d'un crayon, qu'avec la forme plus complexe d'une cuillère), j'observe la même brisure du crayon à l'interface dans les deux cas. Si maintenant je dissous une grande quantité de sucre (jusqu'à la limite de saturation) dans l'eau de l'un des verres, alors je remarque que la brisure devient plus prononcée. Ainsi l'effet dépend des milieux en présence de part et d'autre de l'interface, et non seulement de la présence d'une interface indépendamment des milieux qu'elle sépare. Ainsi différents milieux transparents interagissent différemment avec la lumière. De quelle façon des milieux transparents tels que l'eau pure ou l'eau fortement sucrée peuvent-ils interagir avec la lumière?
-
-
-Le phénomène de réfraction peut être expliquer quantitativement dans le cadre du principe de Fermat, si je considère que la vitesse de la lumière change selon le milieu de propagation.
-
-
-- Foucault en 1850 a déterminé expérimentalement la vitesse de la lumière dans l'eau et dans l'air, et a trouvé que la vitesse dans l'eau était inférieur à celle mesurée dans l'air. De plus, les valeurs permettent de calculer les corrects angles de réfraction en utilisant le principe de Fermat.
-
-
-la vitesse de la lumière dans différents milieux apparait ainsi comme une quantité importante, qui est à l'origine de toutes les caractéristiques (grandissement, grossissement, aberrations, dispersion, ...) de tous les systèmes optiques utilisant des lentilles ou des primes. Parce que la vitesse de la lumière dans le vide est une constante fondamentale de la nature et qu'elle intervient dans un grand nombre de domaines de la physique, il est sensé de vouloir exprimer la vitesse de la lumière dans tout milieu relativement à sa valeur dans le vide : cela est réalisé avec l'indice de réfraction.
-
-L'indice de réfraction , noté $n$, est défini comme le rapport entre la vitesse de la lumière dans le vide $c$ et celle dans le milieu considéré $v$ :
-$n\;=\;\frac{c}{v}$
-L'indice de réfraction étant le rapport de deux vitesse, c'est une grandeur physique sans dimension.
-Comme la vitesse de la lumière dans tout milieux ne peut être qu'inférieure ou égale à sa valeur dans le vide, l'indice de réfraction est toujours une quantité supérieure ou égale à 1 : ($n\ge1$)
-
-
-- Bien sûr, à l'échelle atomique, un milieu matériel n'est ni homogène, ni isotrope. Par ailleurs un matériau est principalement constitué de vide, la taille des noyaux atomiques étant bien inférieure à la distance inter-atomique. Une lumière se propageant à vitesse réduite dans un matériaux transparent homogène est donc une image même si effectivement, quels que soient les mécanismes plus complexes et subtils d'interaction entre l'onde électromagnétique et les charges positives et négatives qui constituent la matière (noyaux positifs et électrons négatifs), le résultat finale est que la vitesse mesurée de la lumière lors de la traversée d'un matériau transparent est inférieure à sa vitesse dans le vide. As the electromagnetic wave possesses some characteristics to which the eye is not sensitive and which you still do not know well (like the polarization of the light), the possible phenomenons are many and the inferred technological possibilities numerous.
-- En modélisant ces mécanismes d'interaction (en utilisant la simple physique de Newton, ou la plus complexe physique quantique), il est possible d'obtenir une valeur complexe de l'indice de réfraction qui varie avec la fréquence de la lumière incidente et dépend des caractéristiques du matériau. Cette valeur complexe de l'indice de réfraction et sa dépendance en fréquence contient toute l'information nécessaire pour comprendre et simuler comme l'onde électromagnétique se comporte à l'interface avec un matériau (comment elle est réfléchie ou réfractée à l'interface) et dans le matériau (comment elle se propage à travers ou est absorbée dans le matériau, et comment le matériau réagit).
-Je sais qu'un prisme disperse dans différentes directions toutes les composantes colorées d'un faisceau incident de lumière blanche. la fait que chaque rayon de lumière de ce faisceau subit simplement deux réfractions montre que dans le domaine visible, l'indice de réfraction varie légèrement avec la couleur, ou pour le dire plus précisément avec la fréquence (ou la longueur d'onde dans le vide) de la lumière.
-
-
-- En géométrie, un prime est un solide limité par deux polygones, appelés les bases du prisme, obtenus l'uj de l'autre par une simple translation. Cela implique que c'est bases sont connectées l'une à l'autre par des parallélogrammes. Quand ces parallélogrammes sont rectangles, j'appelle ce prisme un prisme droit.
-En optique, un prisme est réalisé dans un matériau transparent et toutes ses surfaces sont polies. La forme usuel d'un prisme en optique, dont le but est de disperser un faisceau parallèle de lumière en toutes ses composantes colorées, possède une base triangulaire.
-
-
-Ainsi pour réaliser une expérience précise de dispersion, je dois préciser la fréquance à laquelle est donné la valeur de l'indice de réfraction. Cependant, dans le visible, cette variation reste limitée (de l'ordre de quelques dixièmes de pourcent) and est donné seulement la valeur moyenne de l'indice de réfraction (comme $n_{eau}=1.33$), ou la valeur de l'indice de réfraction à des longueurs d'onde (dans le vide) spécifiques à des raies spectrales ou des sources de lumières quasi-monochromatiques intenses qui ont permis de mesurer précisément la valeur de cette indice (par exemple $n\;_{546nm}$ pour un indice spectral déterminé à partir de la raie verte d'une lampe à vapeur de mercure, ou $n\;_{632nm}$ quand c'est un laser helium-néon qui a été utilisé).
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+++ /dev/null
@@ -1,37 +0,0 @@
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-title: 'El índice de refracción T'
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-
-##### El índice de refracción
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- la lumière se propage dans le vide à la vitesse de $c=300 000\;km.s^{-1}=3\cdot10^8\;m.s^{-1}$, et se propage en ligne droite dans tout milieu transparent homogène et isotrope. Cependant, en passant d'un milieu à un autre, je peux observer que la lumière change de direction à l'interface entre les deux milieux : c'est le phénomène de réfraction de la lumière à l'interface entre les deux milieux.
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-- Il me suffit de placer une petite cuillère dans un verre d'eau, pour constater que la cuillère semble au mieux tordue, au pire brisée, à l'interface eau/air. Du fait que cette impression ne soit qu'une illusion (l'eau n'agit pas sur la forme de la cuillère), je dois admettre que ce phénomène est incompatible avec une trajectoire de la lumière qui suivrait une même ligne droite à la traversée de l'interface. Dans le cas contraire, si l'interface eau/air situé entre la partie immergée de la cuillère et mon oeil ne modifiait pas la direction des rayons lumineux, je ne verrais aucune différence, que la cuillère soit totalement dans l'air ou partiellement immergée. Il doit y avoir, il y a un changement de direction de la lumière à la traversée de l'interface.
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-- je peux dupliquer l'expérience, en prenant deux verres d'eau identiques, et en placant dans chacun d'eux un crayon identique dans la même position (l'effet est plus facilement mis en évidence avec la forme simple et parfaitement rectiligne d'un crayon, qu'avec la forme plus complexe d'une cuillère), j'observe la même brisure du crayon à l'interface dans les deux cas. Si maintenant je dissous une grande quantité de sucre (jusqu'à la limite de saturation) dans l'eau de l'un des verres, alors je remarque que la brisure devient plus prononcée. Ainsi l'effet dépend des milieux en présence de part et d'autre de l'interface, et non seulement de la présence d'une interface indépendamment des milieux qu'elle sépare. Ainsi différents milieux transparents interagissent différemment avec la lumière. De quelle façon des milieux transparents tels que l'eau pure ou l'eau fortement sucrée peuvent-ils interagir avec la lumière?
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-Le phénomène de réfraction peut être expliquer quantitativement dans le cadre du principe de Fermat, si je considère que la vitesse de la lumière change selon le milieu de propagation.
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-- Foucault en 1850 a déterminé expérimentalement la vitesse de la lumière dans l'eau et dans l'air, et a trouvé que la vitesse dans l'eau était inférieur à celle mesurée dans l'air. De plus, les valeurs permettent de calculer les corrects angles de réfraction en utilisant le principe de Fermat.
-
-
-la vitesse de la lumière dans différents milieux apparait ainsi comme une quantité importante, qui est à l'origine de toutes les caractéristiques (grandissement, grossissement, aberrations, dispersion, ...) de tous les systèmes optiques utilisant des lentilles ou des primes. Parce que la vitesse de la lumière dans le vide est une constante fondamentale de la nature et qu'elle intervient dans un grand nombre de domaines de la physique, il est sensé de vouloir exprimer la vitesse de la lumière dans tout milieu relativement à sa valeur dans le vide : cela est réalisé avec l'indice de réfraction.
-
-L'indice de réfraction , noté $n$, est défini comme le rapport entre la vitesse de la lumière dans le vide $c$ et celle dans le milieu considéré $v$ :
-$n\;=\;\frac{c}{v}$
-L'indice de réfraction étant le rapport de deux vitesse, c'est une grandeur physique sans dimension.
-Comme la vitesse de la lumière dans tout milieux ne peut être qu'inférieure ou égale à sa valeur dans le vide, l'indice de réfraction est toujours une quantité supérieure ou égale à 1 : ($n\ge1$)
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-- Bien sûr, à l'échelle atomique, un milieu matériel n'est ni homogène, ni isotrope. Par ailleurs un matériau est principalement constitué de vide, la taille des noyaux atomiques étant bien inférieure à la distance inter-atomique. Une lumière se propageant à vitesse réduite dans un matériaux transparent homogène est donc une image même si effectivement, quels que soient les mécanismes plus complexes et subtils d'interaction entre l'onde électromagnétique et les charges positives et négatives qui constituent la matière (noyaux positifs et électrons négatifs), le résultat finale est que la vitesse mesurée de la lumière lors de la traversée d'un matériau transparent est inférieure à sa vitesse dans le vide. As the electromagnetic wave possesses some characteristics to which the eye is not sensitive and which you still do not know well (like the polarization of the light), the possible phenomenons are many and the inferred technological possibilities numerous.
-- En modélisant ces mécanismes d'interaction (en utilisant la simple physique de Newton, ou la plus complexe physique quantique), il est possible d'obtenir une valeur complexe de l'indice de réfraction qui varie avec la fréquence de la lumière incidente et dépend des caractéristiques du matériau. Cette valeur complexe de l'indice de réfraction et sa dépendance en fréquence contient toute l'information nécessaire pour comprendre et simuler comme l'onde électromagnétique se comporte à l'interface avec un matériau (comment elle est réfléchie ou réfractée à l'interface) et dans le matériau (comment elle se propage à travers ou est absorbée dans le matériau, et comment le matériau réagit).
-Je sais qu'un prisme disperse dans différentes directions toutes les composantes colorées d'un faisceau incident de lumière blanche. la fait que chaque rayon de lumière de ce faisceau subit simplement deux réfractions montre que dans le domaine visible, l'indice de réfraction varie légèrement avec la couleur, ou pour le dire plus précisément avec la fréquence (ou la longueur d'onde dans le vide) de la lumière.
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-- En géométrie, un prime est un solide limité par deux polygones, appelés les bases du prisme, obtenus l'uj de l'autre par une simple translation. Cela implique que c'est bases sont connectées l'une à l'autre par des parallélogrammes. Quand ces parallélogrammes sont rectangles, j'appelle ce prisme un prisme droit.
-En optique, un prisme est réalisé dans un matériau transparent et toutes ses surfaces sont polies. La forme usuel d'un prisme en optique, dont le but est de disperser un faisceau parallèle de lumière en toutes ses composantes colorées, possède une base triangulaire.
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-Ainsi pour réaliser une expérience précise de dispersion, je dois préciser la fréquance à laquelle est donné la valeur de l'indice de réfraction. Cependant, dans le visible, cette variation reste limitée (de l'ordre de quelques dixièmes de pourcent) and est donné seulement la valeur moyenne de l'indice de réfraction (comme $n_{eau}=1.33$), ou la valeur de l'indice de réfraction à des longueurs d'onde (dans le vide) spécifiques à des raies spectrales ou des sources de lumières quasi-monochromatiques intenses qui ont permis de mesurer précisément la valeur de cette indice (par exemple $n\;_{546nm}$ pour un indice spectral déterminé à partir de la raie verte d'une lampe à vapeur de mercure, ou $n\;_{632nm}$ quand c'est un laser helium-néon qui a été utilisé).
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-title: 'L''indice de réfraction T'
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-##### L'indice de réfraction
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- la lumière se propage dans le vide à la vitesse de $c=300 000\;km.s^{-1}=3\cdot10^8\;m.s^{-1}$, et se propage en ligne droite dans tout milieu transparent homogène et isotrope. Cependant, en passant d'un milieu à un autre, je peux observer que la lumière change de direction à l'interface entre les deux milieux : c'est le phénomène de réfraction de la lumière à l'interface entre les deux milieux.
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-- Il me suffit de placer une petite cuillère dans un verre d'eau, pour constater que la cuillère semble au mieux tordue, au pire brisée, à l'interface eau/air. Du fait que cette impression ne soit qu'une illusion (l'eau n'agit pas sur la forme de la cuillère), je dois admettre que ce phénomène est incompatible avec une trajectoire de la lumière qui suivrait une même ligne droite à la traversée de l'interface. Dans le cas contraire, si l'interface eau/air situé entre la partie immergée de la cuillère et mon oeil ne modifiait pas la direction des rayons lumineux, je ne verrais aucune différence, que la cuillère soit totalement dans l'air ou partiellement immergée. Il doit y avoir, il y a un changement de direction de la lumière à la traversée de l'interface.
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-- je peux dupliquer l'expérience, en prenant deux verres d'eau identiques, et en placant dans chacun d'eux un crayon identique dans la même position (l'effet est plus facilement mis en évidence avec la forme simple et parfaitement rectiligne d'un crayon, qu'avec la forme plus complexe d'une cuillère), j'observe la même brisure du crayon à l'interface dans les deux cas. Si maintenant je dissous une grande quantité de sucre (jusqu'à la limite de saturation) dans l'eau de l'un des verres, alors je remarque que la brisure devient plus prononcée. Ainsi l'effet dépend des milieux en présence de part et d'autre de l'interface, et non seulement de la présence d'une interface indépendamment des milieux qu'elle sépare. Ainsi différents milieux transparents interagissent différemment avec la lumière. De quelle façon des milieux transparents tels que l'eau pure ou l'eau fortement sucrée peuvent-ils interagir avec la lumière?
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-Le phénomène de réfraction peut être expliquer quantitativement dans le cadre du principe de Fermat, si je considère que la vitesse de la lumière change selon le milieu de propagation.
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-- Foucault en 1850 a déterminé expérimentalement la vitesse de la lumière dans l'eau et dans l'air, et a trouvé que la vitesse dans l'eau était inférieur à celle mesurée dans l'air. De plus, les valeurs permettent de calculer les corrects angles de réfraction en utilisant le principe de Fermat.
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-la vitesse de la lumière dans différents milieux apparait ainsi comme une quantité importante, qui est à l'origine de toutes les caractéristiques (grandissement, grossissement, aberrations, dispersion, ...) de tous les systèmes optiques utilisant des lentilles ou des primes. Parce que la vitesse de la lumière dans le vide est une constante fondamentale de la nature et qu'elle intervient dans un grand nombre de domaines de la physique, il est sensé de vouloir exprimer la vitesse de la lumière dans tout milieu relativement à sa valeur dans le vide : cela est réalisé avec l'indice de réfraction.
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-L'indice de réfraction , noté $n$, est défini comme le rapport entre la vitesse de la lumière dans le vide $c$ et celle dans le milieu considéré $v$ :
-$n\;=\;\frac{c}{v}$
-L'indice de réfraction étant le rapport de deux vitesse, c'est une grandeur physique sans dimension.
-Comme la vitesse de la lumière dans tout milieux ne peut être qu'inférieure ou égale à sa valeur dans le vide, l'indice de réfraction est toujours une quantité supérieure ou égale à 1 : ($n\ge1$)
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-- Bien sûr, à l'échelle atomique, un milieu matériel n'est ni homogène, ni isotrope. Par ailleurs un matériau est principalement constitué de vide, la taille des noyaux atomiques étant bien inférieure à la distance inter-atomique. Une lumière se propageant à vitesse réduite dans un matériaux transparent homogène est donc une image même si effectivement, quels que soient les mécanismes plus complexes et subtils d'interaction entre l'onde électromagnétique et les charges positives et négatives qui constituent la matière (noyaux positifs et électrons négatifs), le résultat finale est que la vitesse mesurée de la lumière lors de la traversée d'un matériau transparent est inférieure à sa vitesse dans le vide. As the electromagnetic wave possesses some characteristics to which the eye is not sensitive and which you still do not know well (like the polarization of the light), the possible phenomenons are many and the inferred technological possibilities numerous.
-- En modélisant ces mécanismes d'interaction (en utilisant la simple physique de Newton, ou la plus complexe physique quantique), il est possible d'obtenir une valeur complexe de l'indice de réfraction qui varie avec la fréquence de la lumière incidente et dépend des caractéristiques du matériau. Cette valeur complexe de l'indice de réfraction et sa dépendance en fréquence contient toute l'information nécessaire pour comprendre et simuler comme l'onde électromagnétique se comporte à l'interface avec un matériau (comment elle est réfléchie ou réfractée à l'interface) et dans le matériau (comment elle se propage à travers ou est absorbée dans le matériau, et comment le matériau réagit).
-Je sais qu'un prisme disperse dans différentes directions toutes les composantes colorées d'un faisceau incident de lumière blanche. la fait que chaque rayon de lumière de ce faisceau subit simplement deux réfractions montre que dans le domaine visible, l'indice de réfraction varie légèrement avec la couleur, ou pour le dire plus précisément avec la fréquence (ou la longueur d'onde dans le vide) de la lumière.
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-- En géométrie, un prime est un solide limité par deux polygones, appelés les bases du prisme, obtenus l'uj de l'autre par une simple translation. Cela implique que c'est bases sont connectées l'une à l'autre par des parallélogrammes. Quand ces parallélogrammes sont rectangles, j'appelle ce prisme un prisme droit.
-En optique, un prisme est réalisé dans un matériau transparent et toutes ses surfaces sont polies. La forme usuel d'un prisme en optique, dont le but est de disperser un faisceau parallèle de lumière en toutes ses composantes colorées, possède une base triangulaire.
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-Ainsi pour réaliser une expérience précise de dispersion, je dois préciser la fréquance à laquelle est donné la valeur de l'indice de réfraction. Cependant, dans le visible, cette variation reste limitée (de l'ordre de quelques dixièmes de pourcent) and est donné seulement la valeur moyenne de l'indice de réfraction (comme $n_{eau}=1.33$), ou la valeur de l'indice de réfraction à des longueurs d'onde (dans le vide) spécifiques à des raies spectrales ou des sources de lumières quasi-monochromatiques intenses qui ont permis de mesurer précisément la valeur de cette indice (par exemple $n\;_{546nm}$ pour un indice spectral déterminé à partir de la raie verte d'une lampe à vapeur de mercure, ou $n\;_{632nm}$ quand c'est un laser helium-néon qui a été utilisé).
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-title: 'The refractive index F'
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-title: 'El índice de refracción F'
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-title: 'L''indice de réfraction F'
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-title: 'L''indice de réfraction M'
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-title: 'El índice de refracción M'
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-title: 'L''indice de réfraction M'
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-title: 'The concept of refractive index'
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'El concepto de índice de refracción'
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-title: 'Le concept d''indice de réfraction'
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-title: 'The optical path T'
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-
-#####Le chemin optique
-
-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
-
-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
-
-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
-
-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
-
-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
-
-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
-
-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
-
-
-
-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
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@@ -1,29 +0,0 @@
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-title: 'El camino óptico T'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
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-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
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-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
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-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
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-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
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-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
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-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/01.optical-path-t/textbook.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/01.optical-path-t/textbook.fr.md
deleted file mode 100644
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@@ -1,29 +0,0 @@
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-title: 'Le chemin optique T'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
-
-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
-
-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
-
-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
-
-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
-
-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
-
-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
-
-
-
-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/02.optical-path-f/cheatsheet.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/02.optical-path-f/cheatsheet.en.md
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-title: 'The optical path F'
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-#####Le chemin optique
-
-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
-
-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
-
-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
-
-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
-
-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
-
-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
-
-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/02.optical-path-f/cheatsheet.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/02.optical-path-f/cheatsheet.es.md
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-title: 'El camino óptico F'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
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-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
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-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
-
-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
-
-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
-
-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
-
-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
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-title: 'Le chemin optique F'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
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-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
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-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
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-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
-
-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
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-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
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-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
-
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
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-title: 'The optical path T'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
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-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
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-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
-
-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
-
-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
-
-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
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-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
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-title: 'Le chemin optique T'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
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-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
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-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
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-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
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-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
-
-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
-
-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/03.optical-path-m/annex.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/03.optical-path-m/annex.en.md
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-title: 'The optical path M'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
-
-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
-
-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
-
-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
-
-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
-
-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
-
-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/03.optical-path-m/annex.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/03.optical_path/03.optical-path-m/annex.es.md
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@@ -1,29 +0,0 @@
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-title: 'El camino óptico M'
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-
-#####Le chemin optique
-
-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
-
-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
-
-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
-
-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
-
-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
-
-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
-
-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
-
-
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
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-title: 'Le chemin optique M'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
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-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
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-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
-
-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
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-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
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-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
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-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
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-title: 'The optical path T'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
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-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
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-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
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-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
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-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
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-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
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-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
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-title: 'El camino óptico T'
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-#####Le chemin optique
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-Lorsque la lumière se déplace sur des trajectoires traversant des milieux d'indices réfraction différents, les différents temps de parcours ne sont pas égaux aux longueurs correspondantes multipliées par un nombre réel unique, indépendant des trajectoires. Cela reste vrai sur la trajectoire unique d'un rayon de lumière traversant plusieurs milieux : pour une même longueur considérée le long de la trajectoire, le temps de parcours pourra être différent selon la portion de trajectoire sur laquelle la longueur est prise. Je peux résumer cela d'une phrase :
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-Sur l'ensemble des cas, le temps de parcours n'est pas proportionnel à la distance parcourue.
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-Or la grandeur physique importante associée à un parcours entre deux points de l'espace, pour savoir si la lumière choisira ce parcours plutôt q'un autre, sera le temps de parcours. Cependant lorsque je visualise mentalement une trajectoire, je vois une ligne à laquelle j'associe intuitivement une longueur. Comment travailler mathématiquement avec une grandeur physique homogène à une longueur, mais qui aurait les mêmes propriétés que le temps de parcours pour décrire la propagation de la lumière ? Une telle grandeur a été définie en physique, et est grandement utilisée en optique géométrique, optique ondulatoire, électromagnétisme, et elle est nommée "chemin optique noté usuellement " $\delta_o$".
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-Le chemin optique $\delta_o$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux points A et B de l'espace est homogène à une longueur. Son unité (S.I.) (son unité dans le Système International d'unités) est donc le "mètre".
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-Pour tout segment de droite pris entre deux points infiniment proche dans l'espace, son chemin optique infinitésimal (ou élémentaire) $\mathrm{d}\delta$ est égal à sa longueur euclidienne $\mathrm{d}s$ multipliée par la valeur de l'indice de réfraction $n$ moyennée sur le segment infinitésimal considéré :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;n\times \mathrm{d}s$
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-Le chemin optique $\delta$ d'un parcours donné $\Gamma_o$ entre deux point de l'espace est simplement la somme des chemins optiques infinitésimaux intégrés sur ce parcours :
-$\delta = \int_{\Gamma_o}\mathrm{d}\delta= \int_{\Gamma_o}n\cdot \mathrm{d}s$
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-Quelques soient deux points donnés A et B de l'espace, et quelque soit le parcours considéré entre ces deux points, le chemin optique sera toujours égal au temps de parcours de la lumière sur ce parcours divisé par la vitesse de la lumière dans le vide $c$ qui est une constante universelle de la nature :
-$\mathrm{d}\delta\;=\;\frac{ds}{c}$
-$\delta = \int_{S_{AB}}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{S_{AB}}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$
-$\hspace{1cm}= c\;\int_{S_{AB}}\frac{\mathrm{d}s}{v} =\;c\;\tau$
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-Je peux maintenant considérer un rayon lumineux se propageant d'un point A à un point B, et lui imposer au cours de sa trajectoire entre A et B d'interagir avec un système optique. Je peux ensuite considérer l'ensemble des chemins possibles (ils sont en nombre infini en optique) entre A et B, et considérer une application f qui à chaque chemin de cet ensemble associe une grandeur physique particulière. En optique géométrique, les deux grandeurs physiques intéressantes sont le temps de parcours et le chemin optique. La question est :
-Le trajet réellement suivi par la lumière dans chaque cas correspond-t-il à un chemin défini par un point particulier de la fonction f ?. Les points particuliers qui vont m'intéresser en optique géométrique sont appelés en mathématiques les points stationnaires.
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-title: 'The optical path'
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-title: 'El camino óptico '
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-title: 'Le concept de chemin optique'
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-title: 'The Fermat''s principle T'
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'El principio de Fermat T'
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@@ -1,60 +0,0 @@
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-title: 'Le principe de Fermat T'
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-
-#####Grandeur physique stationnaire
-
-Soit $\Gamma_o$ un chemin continue dans l'espace entre deux points A et B, chemin entièrement déterminé par son paramètre $\lambda_o$, ou plusieurs paramètres indépendants $\lambda_{io}$.
-
-Soit $f$ une grandeur physique caractérisant ce chemin $\Gamma$.
-
-- Pour l'application du principe de Fermat, je travaillerai avec le temps de parcours ou le chemin optique entre A et B.
-
-
-Je considère maintenant $\Gamma$ tout chemin infiniment proche de $\Gamma_o$ et de mêmes extrémités A et B, et caractérisé par son paramètre $\lambda=\lambda_o+d\lambda$ ou ses paramètres $\lambda_i=\lambda_{io}+d\lambda_i$.
-
-La grandeur physique $f$ est stationnaire sur le chemin $\Gamma_o$ si sa variation calculée au premier ordre est nulle sur tout chemin $\Gamma$ infiniment proche de $\Gamma_o$ :
-
-
-$\mathrm{d}f(\Gamma_o)=\frac{\mathrm{d}f}{\mathrm{d}\lambda}(\Gamma_o)\cdot\mathrm{d}\lambda=0$
- ou
-$\mathrm{d}f(\Gamma_{o})=\sum_i\frac{\partial f}{\partial\lambda_i}(\Gamma_o)\cdot\mathrm{d}\lambda_i=0$
-
-
-En mathématiques, pour une fonction $f:\mathbb{R}\rightarrow\mathbb{R}$ (fonction réelle $f$ à variable réelle $x$), un point stationnaire ou point critique correspond à un maximum (au moins local), ou à un minimum (au moins local), ou encore à un point d'inflexion stationnaire. Pour une fonction $f :\mathbb{R}^2\rightarrow\mathbb{R}$, il faut rajouter le point col ou point selle (en un point selle la fonction présente un maximum local selon un axe et un minimum local selon un autre axe, ce qui lui donne localement la forme d'une selle de cheval). Il faut aussi noter que tout point d'une fonction constante (de $\mathbb{R}\rightarrow\mathbb{R}$ ou de $\mathbb{R}^2\rightarrow\mathbb{R}$) est un points stationnaire.
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-#####Enoncé du principe de Fermat
-
-Le principe de Fermat peut s'énoncer à partir du temps de parcours ou bien à partir du chemin optique de la lumière entre deux points de sa trajectoire. Ces deux grandeurs physiques associées sont en effet simplement proportionnelles entre elles, et elles auront donc la propriété de stationnarité sur les mêmes parcours. Les deux énoncés du principe de Fermat sont :
-
-"Entre deux points de sa trajectoire, la lumière suit tout parcours sur lequel son temps de propagation est stationnaire par rapport à tout autre parcours infiniment voisin."
-
-"Entre deux points de sa trajectoire, la lumière suit tout parcours de chemin optique stationnaire par rapport à tout autre parcours infiniment voisin."
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/04.fermat-principle/01.fermat-principle-t/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/04.fermat-principle/01.fermat-principle-t/topic.es.md
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'El principio de Fermat '
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diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/04.fermat-principle/01.fermat-principle-t/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/04.fermat-principle/01.fermat-principle-t/topic.fr.md
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'Le principe de Fermat '
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-
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@@ -1,38 +0,0 @@
----
-title: 'The Fermat''s principle F'
----
-
-#####Chemin optique
-
-chemin optique $\delta$ =
-longueur euclidienne $s$ X indice de réfraction $n$
-
-* $\Gamma$ : chemin ( = ligne continue ) entre 2 points fixes A et B
-* $\mathrm{d}s_P$ : élément de longueur infinitésimal au point P sur le chemin $\Gamma$
-* $\mathrm{d}\delta_P$ : chemin optique infinitésimal au point P sur le chemin $\Gamma$
-
-Chemin optique le long d'un chemin entre 2 points fixes A et B :
-
-$\delta\;=\;\int_{P \in \Gamma}\mathrm{d}\delta_P\;=\;\int_{P \in \Gamma}n_P\cdot\mathrm{d}s_P$
-
-* $\delta$ $\;=\int_{\Gamma}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{\Gamma}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$ = $c\;\int_{\Gamma}\frac{\mathrm{d}s}{v}$ = $\;c\;\tau$
-* $\delta$ est proportionnel au temps de parcours.
-
-#####Stationnarité d'un chemin
-
-* $\Gamma_o$ : chemin entre 2 points fixes A et B
-* $\lambda_i$ : paramètres définissant un chemin
-* ${\Large\tau}$ : grandeur physique caractérisant un chemin
-
-${\Large\tau}(\Gamma_o)$ stationnaire
-${\Longleftrightarrow}\:\:\:\:\:\mathrm{d}{\Large\tau}(\Gamma_o)=\sum_i\frac{\partial{\large\tau}}{\partial\lambda_i}(\Gamma_o)\;\mathrm{d}\lambda_i=0$
-
-
-
-#####Principe de Fermat
-
-Entre 2 points de son parcours, un rayon de lumière suit "le" ou "les chemins" qui présentent un temps de parcours stationnaire.
-
-ou ( équivalent )
-
-Entre 2 points de son parcours, la lumière suit "le" ou "les chemins" qui présentent un chemin optique stationnaire.
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@@ -1,39 +0,0 @@
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-title: 'El principio de Fermat F'
-media_order: stationnarite3_650.jpg
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-
-#####Chemin optique
-
-chemin optique $\delta$ =
-longueur euclidienne $s$ X indice de réfraction $n$
-
-* $\Gamma$ : chemin ( = ligne continue ) entre 2 points fixes A et B
-* $\mathrm{d}s_P$ : élément de longueur infinitésimal au point P sur le chemin $\Gamma$
-* $\mathrm{d}\delta_P$ : chemin optique infinitésimal au point P sur le chemin $\Gamma$
-
-Chemin optique le long d'un chemin entre 2 points fixes A et B :
-
-$\delta\;=\;\int_{P \in \Gamma}\mathrm{d}\delta_P\;=\;\int_{P \in \Gamma}n_P\cdot\mathrm{d}s_P$
-
-* $\delta$ $\;=\int_{\Gamma}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{\Gamma}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$ = $c\;\int_{\Gamma}\frac{\mathrm{d}s}{v}$ = $\;c\;\tau$
-* $\delta$ est proportionnel au temps de parcours.
-
-#####Stationnarité d'un chemin
-
-* $\Gamma_o$ : chemin entre 2 points fixes A et B
-* $\lambda_i$ : paramètres définissant un chemin
-* ${\Large\tau}$ : grandeur physique caractérisant un chemin
-
-${\Large\tau}(\Gamma_o)$ stationnaire
-${\Longleftrightarrow}\:\:\:\:\:\mathrm{d}{\Large\tau}(\Gamma_o)=\sum_i\frac{\partial{\large\tau}}{\partial\lambda_i}(\Gamma_o)\;\mathrm{d}\lambda_i=0$
-
-
-
-#####Principe de Fermat
-
-Entre 2 points de son parcours, un rayon de lumière suit "le" ou "les chemins" qui présentent un temps de parcours stationnaire.
-
-ou ( équivalent )
-
-Entre 2 points de son parcours, la lumière suit "le" ou "les chemins" qui présentent un chemin optique stationnaire.
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-title: 'Le principe de Fermat F'
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-#####Chemin optique
-
-chemin optique $\delta$ =
-longueur euclidienne $s$ X indice de réfraction $n$
-
-* $\Gamma$ : chemin ( = ligne continue ) entre 2 points fixes A et B
-* $\mathrm{d}s_P$ : élément de longueur infinitésimal au point P sur le chemin $\Gamma$
-* $\mathrm{d}\delta_P$ : chemin optique infinitésimal au point P sur le chemin $\Gamma$
-
-Chemin optique le long d'un chemin entre 2 points fixes A et B :
-
-$\delta\;=\;\int_{P \in \Gamma}\mathrm{d}\delta_P\;=\;\int_{P \in \Gamma}n_P\cdot\mathrm{d}s_P$
-
-* $\delta$ $\;=\int_{\Gamma}n\cdot\mathrm{d}s\;=\;\int_{\Gamma}\frac{c}{v}\cdot\mathrm{d}s$ = $c\;\int_{\Gamma}\frac{\mathrm{d}s}{v}$ = $\;c\;\tau$
-* $\delta$ est proportionnel au temps de parcours.
-
-#####Stationnarité d'un chemin
-
-* $\Gamma_o$ : chemin entre 2 points fixes A et B
-* $\lambda_i$ : paramètres définissant un chemin
-* ${\Large\tau}$ : grandeur physique caractérisant un chemin
-
-${\Large\tau}(\Gamma_o)$ stationnaire
-${\Longleftrightarrow}\:\:\:\:\:\mathrm{d}{\Large\tau}(\Gamma_o)=\sum_i\frac{\partial{\large\tau}}{\partial\lambda_i}(\Gamma_o)\;\mathrm{d}\lambda_i=0$
-
-
-
-#####Principe de Fermat
-
-Entre 2 points de son parcours, un rayon de lumière suit "le" ou "les chemins" qui présentent un temps de parcours stationnaire.
-
-ou ( équivalent )
-
-Entre 2 points de son parcours, la lumière suit "le" ou "les chemins" qui présentent un chemin optique stationnaire.
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-title: 'El principio de Fermat T'
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-title: 'Le principe de Fermat T'
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-title: 'El principio de Fermat '
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-title: 'Le principe de Fermat '
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-title: 'The Fermat''s principle M'
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-title: 'The Fermat''s principle F'
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-title: 'El principio de Fermat P1'
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-title: 'Le principe de Fermat P1'
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-title: 'The Fermat''s principle P2'
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-title: 'Le principe de Fermat P2'
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-title: 'El principio de Fermat T'
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-title: 'Le principe de Fermat T'
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-title: 'El principio de Fermat '
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-title: 'Le principe de Fermat '
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-title: 'The Fermat''s principle'
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-
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-title: 'El principio de Fermat '
----
-
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----
-title: 'Le principe de Fermat'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Application of the Fermat''s principle, associated optical laws and phenomena T'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Aplicación del principio de Fermat,
leyes y fenómenos ópticos asociados T'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Application du principe de Fermat,
lois et phénomènes optiques associés T'
----
-
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deleted file mode 100644
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Application of the Fermat''s principle,
associated optical laws and phenomena'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/01.fermat-principle-application-T/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/01.fermat-principle-application-T/topic.es.md
deleted file mode 100644
index d04ac88c7..000000000
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Aplicación del principio de Fermat,
leyes y fenómenos ópticos asociados'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/Fermat_mir_1ray_max_650.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/Fermat_mir_1ray_max_650.jpg
deleted file mode 100644
index a20d6cdd8..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/Fermat_mir_1ray_max_650.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/Fermat_mir_1ray_min_650.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/Fermat_mir_1ray_min_650.jpg
deleted file mode 100644
index 18acf87fc..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/Fermat_mir_1ray_min_650.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/Fermat_mir_3ray_650.gif b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/Fermat_mir_3ray_650.gif
deleted file mode 100644
index 0c956e670..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/Fermat_mir_3ray_650.gif and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/cheatsheet.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/cheatsheet.en.md
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index dc7e7a65c..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/02.fermat-principle-application-F/cheatsheet.en.md
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-title: 'Application of the Fermat''s principle,
associated optical laws and phenomena F'
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-##### Exemples d'application
-
-###### Miroir sphérique concave
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-* A : source ponctuelle émet lumière dans toutes les directions.
-* B : point de l'espace.
-
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-pour ce miroir, et selon les positions de A et B , on peut avoir :
-
-* Plusieurs extrema : ici 2 maxima et 1 minimum
-$\Longrightarrow$ plusieurs rayons issus de A passent par B : ici 3 rayons
-
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-
-
-* autres positions de A et B :1 minimum :
-$\Longrightarrow$ 1 rayon unique issu de A passe par B.
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-
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-* autres positions de A et B :1 maximum :
-$\Longrightarrow$ 1 rayon unique issu de A passe par B.
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-!!!! ATTENTION : Dans les exemples ci-dessus, le point B est quelconque, et le principe de Fermat nous permet de voir si un ou plusieurs rayons issus de A passent par le point B. Mais le point B n'est pas l'image du point objet A par le miroir sphérique concave, tel que cela sera défini plus loin dans le chapitre "Optique géométrique paraxiale" de ce cours.
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-###### Miroir elliptique concave
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-* entre les deux "foyers géométriques F et F' " d'un miroir elliptique
-tous les chemins interceptant le miroir sont stationnaires : ils ont le même chemin optique
-$\Longrightarrow$ : tous les rayons issus de l'un des foyers géométriques et interceptant le miroir convergent vers le second foyer géométrique.
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-!!!! ATTENTION : Les "foyers géométriques F et F'" de l'ellipsoïde de révolution, "surface géométrique" dans laquelle s'inscrit la surface du miroir elliptique, ne correspondent pas aux "foyers F et F'" du miroir elliptique tels qu'ils seront définis au "sens optique" du terme "foyer" dans la suite de ce cours.
-
-!! POUR ALLER PLUS LOIN : Le principe de Fermat nous dit ici que tous les rayons issus d'un point source lumineuse placés à un foyer géométrique F du miroir elliptique et qui interceptent la surface de ce miroir passent par son autre foyer géométrique F': nous pouvons donc ici dire que le point F' est l'image du point objet F par ce miroir elliptique, ainsi que nous le verrons dans le chapitre "Optique géométrique paraxiale" de ce cours.
-
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-
-Pour simplifier les calculs, je choisi un système d'axes $(O,x, y, z)$ orthonormé direct tel que la surface du miroir soit dans le plan $(O,x,y)$.
-Soit A et B deux points situés d'un même côté du miroir, et par lesquels passe un même rayon lumineux. Le rayon lumineux passe d'abord par le point A, se réfléchit sur le miroir en un point I avant de passer par le point B.
-Pour simplifier les calculs, je peux choisir les axes $Ox$ et $Oy$ tels que les points A et B soient situés dans le plan $(O,x,z)$.
- Soient $(x_A,0,z_A)$, $(x_B,0,z_B)$ les cordonnées fixées des deux points A et B dans le système d'axe choisi, et $(x_I,y_I,0)$ les cordonnées variables du point I dans le plan du miroir.
-Le trajet du rayon lumineux se fait en deux parties, du point A au point I, puis après réflexion du point I au point B, toutes deux situées dans un même milieu homogène d'indice de réfraction $n$. Le chemin suivi par la lumière est donc constitué des deux segments de droite [AI] et [IB], de longueurs respectives notées d(A,I) et d(I,B). Le chemin optique s'écrit alors :
-
-$\delta=\int_{S_{AI}}n\;ds\;+\int_{S_{IB}}n\;ds$
-$\hspace{0.2cm}=n\cdot \big( d(A,I)+d(I,B) \big)$
-
- En fonction des coordonnées des points A et B et des variables coordonnées du point I, il se réécrit :
-
-$\delta(x_I,y_I)=n\cdot\Big(\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}$
-$\hspace{0.8cm}+\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}\;\Big)$
-
-
-Tout couple de coordonnées ($x_I,y_I) \in \mathbb{R}^2$ représente un parcours entre A et B susceptible d'être emprunté par la lumière. Par ailleurs tout parcours susceptible d'être emprunté par la lumière peut être identifié par un couple ($x_I,y_I) \in \mathbb{R}^2$ .
-
-! En terme mathématiques, je donnerai une description plus précise et plus complète en disant qu'il existe une bijection entre $\mathbb{R}^2$ et l'ensemble des parcours possibles entre les point A et B.
-
-Le parcours réellement suivi par la lumière selon le principe de Fermat doit être stationnaire. Donc tout couple de coordonnées ($x_I,y_I$) qui vérifie
-$\delta(x_I,y_I)=\frac{\partial\delta}{\partial x_I}\cdot dx_I\;+\;\frac{\partial\delta}{\partial y_I}\cdot dx_I=0$ pour toutes variations infinitésimales et indépendantes $dx_I$ et $dy_I$, est un parcours effectivement choisi par la lumière.
-
-Cela n'est possible que si chacune des dérivées partiels est nulle, soit :
-
-$(1)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial x_I}=n\cdot\bigg({\small{\frac{x_I-x_A}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+{\small{\frac{x_I-x_b}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;\bigg)=0$
- et
-$(2)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial y_I}=n\cdot\bigg({\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+{\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;\bigg)=0$
-
-Comme les points A et B sont ne sont pas dans le plan du miroir ($z_A > 0$ et $z_B > 0$) alors les deux termes en racine carré sont strictement positifs. L'équation $(2)$ n'est donc vérifiée que si implique $y_I=0$ : le principe de Fermat postule ici que les 3 points A, I et B sont dans le même plan $y=0$, appelé plan d'incidence. Ainsi le rayon réfléchi est dans plan d'incidence défini par le rayon incident et la normale à la surface du miroir. au point I.
-
-Dans ce plan d'incidence $(O,x,z)$, l'équation $(1)$ implique que les coordonnées des points A=($x_A,z_A$) et B=($x_B,z_B$) vérifient :
-
-${\small{\frac{x_I-x_A}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+z_A^2}}=\frac{x_I-x_B}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+z_B^2}}}}$
-
-Cela implique premièrement, comme une racine carrée est toujours un nombre positif, que $x_I$ est un nombre compris entre $x_A$ et $x_B$. Dans le plan d'incidence, le rayon réfléchi est toujours de l'autre côté de la normale au plan du miroir au point d'impact, par rapport au rayon incident.
-Deuxièmement, en remarquant dans cette même équation (1) que
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_A\,|}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+z_A^2}}}}=\sin(i_i)$
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_B\,|}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+z_B^2}}}}=\sin(i_r)$
-
-avec $i_i$ angle d'incidence du rayon incident et $i_r$ angle de réflexion du rayon réfléchi par rapport à la normale en I au plan du miroir.
-
-on en déduit que l'angle de réflexion à la surface du miroir est égal à l'angle d'incidence.
-
-
-#####chemin optique stationnaire à la traversée d'un dioptre plan
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-
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-J'appelle dioptre plan toute surface plane séparant deux milieux transparents homogènes d'indices de réfraction différents.
-
-Pour simplifier les calculs, je choisi un système orthonormé direct d'axes $(O,x, y, z)$ tel que le dioptre soit le plan $(O,x,y)$. Le milieu situé côté positif de l'axe $Oz$ a pour indice de réfraction $n_1$ , et le milieu situé côté négatif a pour indice de réfraction $n_2$.
-
-Soit A et B deux points situés de part et d'autres du dioptre, et par lesquels passe un même rayon lumineux. Le rayon lumineux passe d'abord par le point A situé dans le milieu d'indice $n_1$, traverse le dioptre en un point I avant de passer par le point B situé dans le milieu d'indice $n_2$.
-
-Pour simplifier les calculs, je peux choisir l'origine O et les axes $Ox$ et $Oy$ tels que les points A et B soient situés dans le plan $(O,x,z)$.
-
- Soient $(x_A,0,z_A)$, $(x_B,0,z_B)$ les cordonnées fixées des deux points A et B dans le système d'axe choisi, et $(x_I,y_I,0)$ les cordonnées variables du point I dans le plan du dioptre
-
-Le trajet du rayon lumineux se fait en deux parties, du point A au point I dans le milieu d'indice $n_1$, puis après traversée du dioptre, du point I au point B dans le milieu d'indice $n_2$. Le chemin suivi par la lumière est donc constitué des deux segments de droite [AI] et [IB], de longueurs respectives notées d(A,I) et d(I,B). Le chemin optique s'écrit alors :
-
-$\delta=\int_{[AI]}n_1\;ds\;+\int_{[IB]}n_2\;ds$
-
- En fonction des coordonnées des points A et B et des coordonnées variables du point I, le chemin optique se réécrit :
-
-
-$\delta(x_I,y_I)=n_1\cdot\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_I^2+z_A^2}$
-$\hspace{0.8cm}+n_2\cdot\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_I^2+z_B^2}$
-
-
-
-Le parcours réellement suivi par la lumière selon le principe de Fermat doit être stationnaire.
-
-Donc tout couple de coordonnées ($x_I,y_I$) qui vérifie
-$\delta(x_I,y_I)=\frac{\partial\delta}{\partial x_I}\cdot dx_I\;+\;\frac{\partial\delta}{\partial y_I}\cdot dx_I=0$ pour toutes variations infinitésimales et indépendantes $dx_I$ et $dy_I$, est un parcours effectivement choisi par la lumière.
-
-Cela n'est possible que si chacune des dérivées partiels est nulle, soit :
-
-$(3)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial x_I}=n_1\cdot{\small{\frac{x_I-x_A}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+n_2\cdot{\small{\frac{x_I-x_B}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;=0$
-
- et
-
-$(4)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial y_I}=n_1\cdot{\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+n_2\cdot{\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;=0$
-
-Dans l'équation (4), chaque terme en racine carrée est un nombre réel strictement positif dans les cas qui nous intéressent (A et B de part et d'autre du dioptre, donc $z_A>0$ et $z_B>0$). De plus les indices $n_1$ et $n_2$ sont toujours supérieurs ou égaux à l'unité, donc l'équation ne peut être vérifiée que si
-
-$y_I\;=\;0$
-
-Je retrouve bien le cas de la réflexion. Tout rayon réfracté est contenu dans le plan d'incidence.
-
-De même, l'équation (3) n'est vérifiée que si :
-$n_1\cdot (x_I-x_A)\;=- \;n_2\cdot (x_I-x_B)$
-et là encore, comme $n_1$ et $n_2$ sont strictement positifs, cela implique que que $x_I$ est un nombre compris entre $x_A$ et $x_B$. Dans le plan d'incidence, le rayon réfracté est toujours de l'autre côté de la normale au plan du dioptre au point d'impact, par rapport au rayon incident.
-
-Enfin si je remarque dans cette même équation (3) que
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_A\,|}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+z_A^2}}}}=\sin(i_1)$
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_B\,|}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+z_B^2}}}}=\sin(i_2)$
-
-avec $i_1$ angle d'incidence du rayon incident et $i_2$ angle de réflexiondu rayon réfléchi par rapport à la normale en I au plan du miroir.
-
-j'en déduis que la relation entre l'angle d'incidence $i_1$ et l'angle de réfraction $i_2$ à la surface du miroir est $n_1\cdot \sin(i_1)=n_2\cdot\sin(i_2)$.
-
-
-#####Etude de cas : réflexion sur un miroir elliptique
-
-#####Etude de cas : réflexion sur un miroir sphérique concave
-
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-#####Le principe dérivé du "retour inverse de la lumière"
-Je regarde la trajectoire d'un rayon lumineux dans l'espace. Sur cette trajectoire, je sélectionne deux points distincts quelconques sur cette trajectoire, mais tels que le sens de propagation de la lumière soit de A vers B. Quelques soient les systèmes optiques placés sur cette trajectoire entre ces deux points A et B, la trajectoire suivie par la lumière entre ces deux points suit le principe de Fermat : entre l'infinité de trajectoires possibles entre ces deux points, la lumière "choisit" celle qui minimise ou maximise le temps de parcours.
-Si maintenant je considère une situation où la lumière doit se propager depuis le point B vers le point A, quelle serait la trajectoire de la lumière pour ce sens de parcours? Dans son énoncé, le principe de Fermat ne mentionne nullement un sens de propagation (de A vers B, ou de B vers A). Il est ainsi évident que la trajectoire déterminée par le principe de Fermat est identique, que la lumière se propage de A vers B ou de B vers A. Ce principe est connu sous le nom de "principe du retour inverse de la lumière et je peux l'énoncer de la façon suivante :
-Le trajet suivi par la lumière est indépendant du sens de propagation.
-Application : en optique géométrique, pour résoudre certains problèmes, il peut être parfois plus facile pour moi de considérer que la lumière se propage en sens inverse de son sens de propagation réel.
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index 9e949299f..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/05.fermat-principle-application/03.fermat-principle-application-m/annex.es.md
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-title: 'Aplicación del principio de Fermat,
leyes y fenómenos ópticos asociados M'
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-
-#####chemin stationnaire dans un milieu homogène
-
-Par définition, dans un milieu homogène l'indice de réfraction à la même valeur en tout point, donc je peux écrire :
-$\tau\;=\;\frac{1}{c}\cdot\int_{S_{AB}}n\;ds\;=\;\frac{n}{c}\cdot\int_{S_{AB}}ds$
-
-Comme $n$ et $c$ sont des constantes, lors le temps de parcours $\tau$ est proportionnel à la simple longueur euclidienne $s= \int_{S_{AB}}ds$ du chemin suivi entre A et B.
-
-Il existe une infinité de chemins possibles entre A et B, dont les longueurs s'étendent depuis une longueur minimum jusqu'à l'infini. Le seul chemin sur lequel le temps de parcours de la lumière est stationnaire est ici le chemin de longueur minimum entre ces deux points, soit le segment de droite [AB]. Le principe de Fermat postule donc que la lumière suivra le segment de droite qui joint ces deux points A et B.
- Dans un milieu homogène, les rayons lumineux sont des droites
-
-#####chemin optique stationnaire lors d'une réflexion
-
-Soit un miroir plan.
-
-
-
-Pour simplifier les calculs, je choisi un système d'axes $(O,x, y, z)$ orthonormé direct tel que la surface du miroir soit dans le plan $(O,x,y)$.
-Soit A et B deux points situés d'un même côté du miroir, et par lesquels passe un même rayon lumineux. Le rayon lumineux passe d'abord par le point A, se réfléchit sur le miroir en un point I avant de passer par le point B.
-Pour simplifier les calculs, je peux choisir les axes $Ox$ et $Oy$ tels que les points A et B soient situés dans le plan $(O,x,z)$.
- Soient $(x_A,0,z_A)$, $(x_B,0,z_B)$ les cordonnées fixées des deux points A et B dans le système d'axe choisi, et $(x_I,y_I,0)$ les cordonnées variables du point I dans le plan du miroir.
-Le trajet du rayon lumineux se fait en deux parties, du point A au point I, puis après réflexion du point I au point B, toutes deux situées dans un même milieu homogène d'indice de réfraction $n$. Le chemin suivi par la lumière est donc constitué des deux segments de droite [AI] et [IB], de longueurs respectives notées d(A,I) et d(I,B). Le chemin optique s'écrit alors :
-
-$\delta=\int_{S_{AI}}n\;ds\;+\int_{S_{IB}}n\;ds$
-$\hspace{0.2cm}=n\cdot \big( d(A,I)+d(I,B) \big)$
-
- En fonction des coordonnées des points A et B et des variables coordonnées du point I, il se réécrit :
-
-$\delta(x_I,y_I)=n\cdot\Big(\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}$
-$\hspace{0.8cm}+\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}\;\Big)$
-
-
-Tout couple de coordonnées ($x_I,y_I) \in \mathbb{R}^2$ représente un parcours entre A et B susceptible d'être emprunté par la lumière. Par ailleurs tout parcours susceptible d'être emprunté par la lumière peut être identifié par un couple ($x_I,y_I) \in \mathbb{R}^2$ .
-
-! En terme mathématiques, je donnerai une description plus précise et plus complète en disant qu'il existe une bijection entre $\mathbb{R}^2$ et l'ensemble des parcours possibles entre les point A et B.
-
-Le parcours réellement suivi par la lumière selon le principe de Fermat doit être stationnaire. Donc tout couple de coordonnées ($x_I,y_I$) qui vérifie
-$\delta(x_I,y_I)=\frac{\partial\delta}{\partial x_I}\cdot dx_I\;+\;\frac{\partial\delta}{\partial y_I}\cdot dx_I=0$ pour toutes variations infinitésimales et indépendantes $dx_I$ et $dy_I$, est un parcours effectivement choisi par la lumière.
-
-Cela n'est possible que si chacune des dérivées partiels est nulle, soit :
-
-$(1)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial x_I}=n\cdot\bigg({\small{\frac{x_I-x_A}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+{\small{\frac{x_I-x_b}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;\bigg)=0$
- et
-$(2)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial y_I}=n\cdot\bigg({\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+{\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;\bigg)=0$
-
-Comme les points A et B sont ne sont pas dans le plan du miroir ($z_A > 0$ et $z_B > 0$) alors les deux termes en racine carré sont strictement positifs. L'équation $(2)$ n'est donc vérifiée que si implique $y_I=0$ : le principe de Fermat postule ici que les 3 points A, I et B sont dans le même plan $y=0$, appelé plan d'incidence. Ainsi le rayon réfléchi est dans plan d'incidence défini par le rayon incident et la normale à la surface du miroir. au point I.
-
-Dans ce plan d'incidence $(O,x,z)$, l'équation $(1)$ implique que les coordonnées des points A=($x_A,z_A$) et B=($x_B,z_B$) vérifient :
-
-${\small{\frac{x_I-x_A}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+z_A^2}}=\frac{x_I-x_B}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+z_B^2}}}}$
-
-Cela implique premièrement, comme une racine carrée est toujours un nombre positif, que $x_I$ est un nombre compris entre $x_A$ et $x_B$. Dans le plan d'incidence, le rayon réfléchi est toujours de l'autre côté de la normale au plan du miroir au point d'impact, par rapport au rayon incident.
-Deuxièmement, en remarquant dans cette même équation (1) que
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_A\,|}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+z_A^2}}}}=\sin(i_i)$
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_B\,|}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+z_B^2}}}}=\sin(i_r)$
-
-avec $i_i$ angle d'incidence du rayon incident et $i_r$ angle de réflexion du rayon réfléchi par rapport à la normale en I au plan du miroir.
-
-on en déduit que l'angle de réflexion à la surface du miroir est égal à l'angle d'incidence.
-
-
-#####chemin optique stationnaire à la traversée d'un dioptre plan
-
-
-
-J'appelle dioptre plan toute surface plane séparant deux milieux transparents homogènes d'indices de réfraction différents.
-
-Pour simplifier les calculs, je choisi un système orthonormé direct d'axes $(O,x, y, z)$ tel que le dioptre soit le plan $(O,x,y)$. Le milieu situé côté positif de l'axe $Oz$ a pour indice de réfraction $n_1$ , et le milieu situé côté négatif a pour indice de réfraction $n_2$.
-
-Soit A et B deux points situés de part et d'autres du dioptre, et par lesquels passe un même rayon lumineux. Le rayon lumineux passe d'abord par le point A situé dans le milieu d'indice $n_1$, traverse le dioptre en un point I avant de passer par le point B situé dans le milieu d'indice $n_2$.
-
-Pour simplifier les calculs, je peux choisir l'origine O et les axes $Ox$ et $Oy$ tels que les points A et B soient situés dans le plan $(O,x,z)$.
-
- Soient $(x_A,0,z_A)$, $(x_B,0,z_B)$ les cordonnées fixées des deux points A et B dans le système d'axe choisi, et $(x_I,y_I,0)$ les cordonnées variables du point I dans le plan du dioptre
-
-Le trajet du rayon lumineux se fait en deux parties, du point A au point I dans le milieu d'indice $n_1$, puis après traversée du dioptre, du point I au point B dans le milieu d'indice $n_2$. Le chemin suivi par la lumière est donc constitué des deux segments de droite [AI] et [IB], de longueurs respectives notées d(A,I) et d(I,B). Le chemin optique s'écrit alors :
-
-$\delta=\int_{[AI]}n_1\;ds\;+\int_{[IB]}n_2\;ds$
-
- En fonction des coordonnées des points A et B et des coordonnées variables du point I, le chemin optique se réécrit :
-
-
-$\delta(x_I,y_I)=n_1\cdot\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_I^2+z_A^2}$
-$\hspace{0.8cm}+n_2\cdot\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_I^2+z_B^2}$
-
-
-
-Le parcours réellement suivi par la lumière selon le principe de Fermat doit être stationnaire.
-
-Donc tout couple de coordonnées ($x_I,y_I$) qui vérifie
-$\delta(x_I,y_I)=\frac{\partial\delta}{\partial x_I}\cdot dx_I\;+\;\frac{\partial\delta}{\partial y_I}\cdot dx_I=0$ pour toutes variations infinitésimales et indépendantes $dx_I$ et $dy_I$, est un parcours effectivement choisi par la lumière.
-
-Cela n'est possible que si chacune des dérivées partiels est nulle, soit :
-
-$(3)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial x_I}=n_1\cdot{\small{\frac{x_I-x_A}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+n_2\cdot{\small{\frac{x_I-x_B}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;=0$
-
- et
-
-$(4)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial y_I}=n_1\cdot{\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+n_2\cdot{\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;=0$
-
-Dans l'équation (4), chaque terme en racine carrée est un nombre réel strictement positif dans les cas qui nous intéressent (A et B de part et d'autre du dioptre, donc $z_A>0$ et $z_B>0$). De plus les indices $n_1$ et $n_2$ sont toujours supérieurs ou égaux à l'unité, donc l'équation ne peut être vérifiée que si
-
-$y_I\;=\;0$
-
-Je retrouve bien le cas de la réflexion. Tout rayon réfracté est contenu dans le plan d'incidence.
-
-De même, l'équation (3) n'est vérifiée que si :
-$n_1\cdot (x_I-x_A)\;=- \;n_2\cdot (x_I-x_B)$
-et là encore, comme $n_1$ et $n_2$ sont strictement positifs, cela implique que que $x_I$ est un nombre compris entre $x_A$ et $x_B$. Dans le plan d'incidence, le rayon réfracté est toujours de l'autre côté de la normale au plan du dioptre au point d'impact, par rapport au rayon incident.
-
-Enfin si je remarque dans cette même équation (3) que
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_A\,|}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+z_A^2}}}}=\sin(i_1)$
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_B\,|}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+z_B^2}}}}=\sin(i_2)$
-
-avec $i_1$ angle d'incidence du rayon incident et $i_2$ angle de réflexiondu rayon réfléchi par rapport à la normale en I au plan du miroir.
-
-j'en déduis que la relation entre l'angle d'incidence $i_1$ et l'angle de réfraction $i_2$ à la surface du miroir est $n_1\cdot \sin(i_1)=n_2\cdot\sin(i_2)$.
-
-
-#####Etude de cas : réflexion sur un miroir elliptique
-
-#####Etude de cas : réflexion sur un miroir sphérique concave
-
-
-
-
-
-
-
-
-#####Le principe dérivé du "retour inverse de la lumière"
-Je regarde la trajectoire d'un rayon lumineux dans l'espace. Sur cette trajectoire, je sélectionne deux points distincts quelconques sur cette trajectoire, mais tels que le sens de propagation de la lumière soit de A vers B. Quelques soient les systèmes optiques placés sur cette trajectoire entre ces deux points A et B, la trajectoire suivie par la lumière entre ces deux points suit le principe de Fermat : entre l'infinité de trajectoires possibles entre ces deux points, la lumière "choisit" celle qui minimise ou maximise le temps de parcours.
-Si maintenant je considère une situation où la lumière doit se propager depuis le point B vers le point A, quelle serait la trajectoire de la lumière pour ce sens de parcours? Dans son énoncé, le principe de Fermat ne mentionne nullement un sens de propagation (de A vers B, ou de B vers A). Il est ainsi évident que la trajectoire déterminée par le principe de Fermat est identique, que la lumière se propage de A vers B ou de B vers A. Ce principe est connu sous le nom de "principe du retour inverse de la lumière et je peux l'énoncer de la façon suivante :
-Le trajet suivi par la lumière est indépendant du sens de propagation.
-Application : en optique géométrique, pour résoudre certains problèmes, il peut être parfois plus facile pour moi de considérer que la lumière se propage en sens inverse de son sens de propagation réel.
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-title: 'Application du principe de Fermat,
lois et phénomènes optiques associés M'
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-
-#####chemin stationnaire dans un milieu homogène
-
-Par définition, dans un milieu homogène l'indice de réfraction à la même valeur en tout point, donc je peux écrire :
-$\tau\;=\;\frac{1}{c}\cdot\int_{S_{AB}}n\;ds\;=\;\frac{n}{c}\cdot\int_{S_{AB}}ds$
-
-Comme $n$ et $c$ sont des constantes, lors le temps de parcours $\tau$ est proportionnel à la simple longueur euclidienne $s= \int_{S_{AB}}ds$ du chemin suivi entre A et B.
-
-Il existe une infinité de chemins possibles entre A et B, dont les longueurs s'étendent depuis une longueur minimum jusqu'à l'infini. Le seul chemin sur lequel le temps de parcours de la lumière est stationnaire est ici le chemin de longueur minimum entre ces deux points, soit le segment de droite [AB]. Le principe de Fermat postule donc que la lumière suivra le segment de droite qui joint ces deux points A et B.
- Dans un milieu homogène, les rayons lumineux sont des droites
-
-#####chemin optique stationnaire lors d'une réflexion
-
-Soit un miroir plan.
-
-
-
-Pour simplifier les calculs, je choisi un système d'axes $(O,x, y, z)$ orthonormé direct tel que la surface du miroir soit dans le plan $(O,x,y)$.
-Soit A et B deux points situés d'un même côté du miroir, et par lesquels passe un même rayon lumineux. Le rayon lumineux passe d'abord par le point A, se réfléchit sur le miroir en un point I avant de passer par le point B.
-Pour simplifier les calculs, je peux choisir les axes $Ox$ et $Oy$ tels que les points A et B soient situés dans le plan $(O,x,z)$.
- Soient $(x_A,0,z_A)$, $(x_B,0,z_B)$ les cordonnées fixées des deux points A et B dans le système d'axe choisi, et $(x_I,y_I,0)$ les cordonnées variables du point I dans le plan du miroir.
-Le trajet du rayon lumineux se fait en deux parties, du point A au point I, puis après réflexion du point I au point B, toutes deux situées dans un même milieu homogène d'indice de réfraction $n$. Le chemin suivi par la lumière est donc constitué des deux segments de droite [AI] et [IB], de longueurs respectives notées d(A,I) et d(I,B). Le chemin optique s'écrit alors :
-
-$\delta=\int_{S_{AI}}n\;ds\;+\int_{S_{IB}}n\;ds$
-$\hspace{0.2cm}=n\cdot \big( d(A,I)+d(I,B) \big)$
-
- En fonction des coordonnées des points A et B et des variables coordonnées du point I, il se réécrit :
-
-$\delta(x_I,y_I)=n\cdot\Big(\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}$
-$\hspace{0.8cm}+\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}\;\Big)$
-
-
-Tout couple de coordonnées ($x_I,y_I) \in \mathbb{R}^2$ représente un parcours entre A et B susceptible d'être emprunté par la lumière. Par ailleurs tout parcours susceptible d'être emprunté par la lumière peut être identifié par un couple ($x_I,y_I) \in \mathbb{R}^2$ .
-
-! En terme mathématiques, je donnerai une description plus précise et plus complète en disant qu'il existe une bijection entre $\mathbb{R}^2$ et l'ensemble des parcours possibles entre les point A et B.
-
-Le parcours réellement suivi par la lumière selon le principe de Fermat doit être stationnaire. Donc tout couple de coordonnées ($x_I,y_I$) qui vérifie
-$\delta(x_I,y_I)=\frac{\partial\delta}{\partial x_I}\cdot dx_I\;+\;\frac{\partial\delta}{\partial y_I}\cdot dx_I=0$ pour toutes variations infinitésimales et indépendantes $dx_I$ et $dy_I$, est un parcours effectivement choisi par la lumière.
-
-Cela n'est possible que si chacune des dérivées partiels est nulle, soit :
-
-$(1)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial x_I}=n\cdot\bigg({\small{\frac{x_I-x_A}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+{\small{\frac{x_I-x_b}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;\bigg)=0$
- et
-$(2)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial y_I}=n\cdot\bigg({\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+{\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;\bigg)=0$
-
-Comme les points A et B sont ne sont pas dans le plan du miroir ($z_A > 0$ et $z_B > 0$) alors les deux termes en racine carré sont strictement positifs. L'équation $(2)$ n'est donc vérifiée que si implique $y_I=0$ : le principe de Fermat postule ici que les 3 points A, I et B sont dans le même plan $y=0$, appelé plan d'incidence. Ainsi le rayon réfléchi est dans plan d'incidence défini par le rayon incident et la normale à la surface du miroir. au point I.
-
-Dans ce plan d'incidence $(O,x,z)$, l'équation $(1)$ implique que les coordonnées des points A=($x_A,z_A$) et B=($x_B,z_B$) vérifient :
-
-${\small{\frac{x_I-x_A}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+z_A^2}}=\frac{x_I-x_B}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+z_B^2}}}}$
-
-Cela implique premièrement, comme une racine carrée est toujours un nombre positif, que $x_I$ est un nombre compris entre $x_A$ et $x_B$. Dans le plan d'incidence, le rayon réfléchi est toujours de l'autre côté de la normale au plan du miroir au point d'impact, par rapport au rayon incident.
-Deuxièmement, en remarquant dans cette même équation (1) que
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_A\,|}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+z_A^2}}}}=\sin(i_i)$
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_B\,|}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+z_B^2}}}}=\sin(i_r)$
-
-avec $i_i$ angle d'incidence du rayon incident et $i_r$ angle de réflexion du rayon réfléchi par rapport à la normale en I au plan du miroir.
-
-on en déduit que l'angle de réflexion à la surface du miroir est égal à l'angle d'incidence.
-
-
-#####chemin optique stationnaire à la traversée d'un dioptre plan
-
-
-
-J'appelle dioptre plan toute surface plane séparant deux milieux transparents homogènes d'indices de réfraction différents.
-
-Pour simplifier les calculs, je choisi un système orthonormé direct d'axes $(O,x, y, z)$ tel que le dioptre soit le plan $(O,x,y)$. Le milieu situé côté positif de l'axe $Oz$ a pour indice de réfraction $n_1$ , et le milieu situé côté négatif a pour indice de réfraction $n_2$.
-
-Soit A et B deux points situés de part et d'autres du dioptre, et par lesquels passe un même rayon lumineux. Le rayon lumineux passe d'abord par le point A situé dans le milieu d'indice $n_1$, traverse le dioptre en un point I avant de passer par le point B situé dans le milieu d'indice $n_2$.
-
-Pour simplifier les calculs, je peux choisir l'origine O et les axes $Ox$ et $Oy$ tels que les points A et B soient situés dans le plan $(O,x,z)$.
-
- Soient $(x_A,0,z_A)$, $(x_B,0,z_B)$ les cordonnées fixées des deux points A et B dans le système d'axe choisi, et $(x_I,y_I,0)$ les cordonnées variables du point I dans le plan du dioptre
-
-Le trajet du rayon lumineux se fait en deux parties, du point A au point I dans le milieu d'indice $n_1$, puis après traversée du dioptre, du point I au point B dans le milieu d'indice $n_2$. Le chemin suivi par la lumière est donc constitué des deux segments de droite [AI] et [IB], de longueurs respectives notées d(A,I) et d(I,B). Le chemin optique s'écrit alors :
-
-$\delta=\int_{[AI]}n_1\;ds\;+\int_{[IB]}n_2\;ds$
-
- En fonction des coordonnées des points A et B et des coordonnées variables du point I, le chemin optique se réécrit :
-
-
-$\delta(x_I,y_I)=n_1\cdot\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_I^2+z_A^2}$
-$\hspace{0.8cm}+n_2\cdot\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_I^2+z_B^2}$
-
-
-
-Le parcours réellement suivi par la lumière selon le principe de Fermat doit être stationnaire.
-
-Donc tout couple de coordonnées ($x_I,y_I$) qui vérifie
-$\delta(x_I,y_I)=\frac{\partial\delta}{\partial x_I}\cdot dx_I\;+\;\frac{\partial\delta}{\partial y_I}\cdot dx_I=0$ pour toutes variations infinitésimales et indépendantes $dx_I$ et $dy_I$, est un parcours effectivement choisi par la lumière.
-
-Cela n'est possible que si chacune des dérivées partiels est nulle, soit :
-
-$(3)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial x_I}=n_1\cdot{\small{\frac{x_I-x_A}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+n_2\cdot{\small{\frac{x_I-x_B}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;=0$
-
- et
-
-$(4)\hspace{0.2cm}\frac{\partial\delta}{\partial y_I}=n_1\cdot{\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+y_i^2+z_A^2}}}}$
-$\hspace{0cm}+n_2\cdot{\small{\frac{y_I}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+y_i^2+z_B^2}}}}\;=0$
-
-Dans l'équation (4), chaque terme en racine carrée est un nombre réel strictement positif dans les cas qui nous intéressent (A et B de part et d'autre du dioptre, donc $z_A>0$ et $z_B>0$). De plus les indices $n_1$ et $n_2$ sont toujours supérieurs ou égaux à l'unité, donc l'équation ne peut être vérifiée que si
-
-$y_I\;=\;0$
-
-Je retrouve bien le cas de la réflexion. Tout rayon réfracté est contenu dans le plan d'incidence.
-
-De même, l'équation (3) n'est vérifiée que si :
-$n_1\cdot (x_I-x_A)\;=- \;n_2\cdot (x_I-x_B)$
-et là encore, comme $n_1$ et $n_2$ sont strictement positifs, cela implique que que $x_I$ est un nombre compris entre $x_A$ et $x_B$. Dans le plan d'incidence, le rayon réfracté est toujours de l'autre côté de la normale au plan du dioptre au point d'impact, par rapport au rayon incident.
-
-Enfin si je remarque dans cette même équation (3) que
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_A\,|}{\sqrt{(x_I-x_A)^2+z_A^2}}}}=\sin(i_1)$
-
-${\small{\frac{|\,x_I-x_B\,|}{\sqrt{(x_I-x_B)^2+z_B^2}}}}=\sin(i_2)$
-
-avec $i_1$ angle d'incidence du rayon incident et $i_2$ angle de réflexiondu rayon réfléchi par rapport à la normale en I au plan du miroir.
-
-j'en déduis que la relation entre l'angle d'incidence $i_1$ et l'angle de réfraction $i_2$ à la surface du miroir est $n_1\cdot \sin(i_1)=n_2\cdot\sin(i_2)$.
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-#####Etude de cas : réflexion sur un miroir elliptique
-
-#####Etude de cas : réflexion sur un miroir sphérique concave
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-#####Le principe dérivé du "retour inverse de la lumière"
-Je regarde la trajectoire d'un rayon lumineux dans l'espace. Sur cette trajectoire, je sélectionne deux points distincts quelconques sur cette trajectoire, mais tels que le sens de propagation de la lumière soit de A vers B. Quelques soient les systèmes optiques placés sur cette trajectoire entre ces deux points A et B, la trajectoire suivie par la lumière entre ces deux points suit le principe de Fermat : entre l'infinité de trajectoires possibles entre ces deux points, la lumière "choisit" celle qui minimise ou maximise le temps de parcours.
-Si maintenant je considère une situation où la lumière doit se propager depuis le point B vers le point A, quelle serait la trajectoire de la lumière pour ce sens de parcours? Dans son énoncé, le principe de Fermat ne mentionne nullement un sens de propagation (de A vers B, ou de B vers A). Il est ainsi évident que la trajectoire déterminée par le principe de Fermat est identique, que la lumière se propage de A vers B ou de B vers A. Ce principe est connu sous le nom de "principe du retour inverse de la lumière et je peux l'énoncer de la façon suivante :
-Le trajet suivi par la lumière est indépendant du sens de propagation.
-Application : en optique géométrique, pour résoudre certains problèmes, il peut être parfois plus facile pour moi de considérer que la lumière se propage en sens inverse de son sens de propagation réel.
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-title: 'Aplicación del principio de Fermat,
leyes y fenómenos ópticos asociados F'
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-title: 'Application du principe de Fermat,
lois et phénomènes optiques associés F'
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-title: 'Application of the Fermat''s principle, associated optical laws and phenomena T'
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-title: 'Application du principe de Fermat,
lois et phénomènes optiques associés T'
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-title: 'Application of the Fermat''s principle,
associated optical laws and phenomena'
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-title: 'Aplicación del principio de Fermat,
leyes y fenómenos ópticos asociados'
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-title: 'Application of the Fermat''s principle,
associated optical laws and phenomena'
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-title: 'Aplicación del principio de Fermat,
leyes y fenómenos ópticos asociados'
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-title: 'Application du principe de Fermat,
lois et phénomènes optiques associés'
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@@ -1,5 +0,0 @@
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-title: 'Foundings of geometrical optics'
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-Dans la partie F correspondante : titre miroir : "3 concepts et un principe fondamentaux"
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@@ -1,5 +0,0 @@
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-title: 'Fundamentos de la óptica geométrica'
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-Dans la partie F correspondante : titre miroir : "3 concepts et un principe fondamentaux"
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diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/02.geometrical-optics-foundings/topic.fr.md
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-title: 'Fondements de l''optique géométrique'
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-Dans la partie F correspondante : titre miroir : "3 concepts et un principe fondamentaux"
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@@ -1,23 +0,0 @@
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-title: 'Lois de la réflexion et de la réfraction, et Ray tracing'
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-
-A mon avis, mais partagé?
-
-Il faut ici simplement reciter les lois de la réflexion et de la réfraction (mais elles auront été énoncées au niveau N2, et démontrées dans le chapitre précédent "Fondement de l'optique géométrique" comme application du principe de Fermat dans les cas de la réflexion et de la réfraction.
-
-Et du coup, comme cela ne fait pas un contenu suffisant pour un chapitre, rajouter le ray tracing.
-
-Pourquoi ? A mon sens pour deux raisons (cette distinction m'est apparue plus claire dans le bouquin en anglais) :
-* il y a l'optique géométrique avec ses lois exactes. On est capable de suivre ou de remonter la trajectoire totale d'un rayon lumineux. Et on se sert de cela pour étudier le stigmatisme, voir si une image peut être définie et dans quelles conditions. Là, parler d'aberration optique n'a pas de sens : une aberration optique traduit l'écart de comportement entre la réalité optique et un comportement attendue dans la cadre d'une modélisation simple des phénomènes optiques. Donc c'est très différent du modèle de l'optique tel qu'il est définit dans le cadre idéal des approcimations de Gauss ou de l'approximation paraxiale.
-
-* il y a l'optique géométrique "paraxiale" ou l"optique gaussienne" comme cela est parfois appelée. Cette fois si, on idéalise le réel, on considère des approximations dans le comportement des rayons lunimeux dans certaines conditions (qui sont les conditions de Gauss et appelées approximations paraxiales). Dans le cardre de ce modèle simple appelé "optique géométrique paraxiale" (dans les bouquins en anglais), on peut calculer le comprtement simple des éléments optiques simples qui sont le dioptre sphérique et plan, le miroir sphérique et plan, les lentilles épaissent et minces, les sytèmes optiques centrées et les appareils d'optiques (loupe, lunettes et télescopes, microscopes, etc...). Mais dans cette simplification des lois de l'optique géométrique, cette idéalisation du comportement dans certaines conditions, apparaissent des écarts avec les phénomènes réels, et ces écrats définissent les aberrations optiques.
-
-Je pense qu'il faut beaucoup plus séparer les deux, cela me paraît important.
-
-En plus, cela permet d'introduire aux techniques de "ray tracing" qui n'approxime pas la réalité
-(quoique... on ne tient pas compte de la répartition énergie réfléchie/réfractée, de la polarisation, et on considère que tous les raons de courbure des surfaces en chaque point sont très grands devant la longueur d'onde, sinon il faudrait faire intervenir l'optique ondulatoire, voire l'électromagnétisme).
-* qui sont utilisées dans les labos
-* et proposés en standard comme logiciels libres et gratuits à usage perso (par le grand public).
-Donc on ne peut ignorer cela
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/03.reflexion-refraction-raytracing/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/03.reflexion-refraction-raytracing/topic.es.md
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/03.reflexion-refraction-raytracing/topic.es.md
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@@ -1,23 +0,0 @@
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-title: 'Lois de la réflexion et de la réfraction, et Ray tracing'
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-
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diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/03.reflexion-refraction-raytracing/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/03.reflexion-refraction-raytracing/topic.fr.md
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-title: 'Lois de la réflexion et de la réfraction, et Ray tracing'
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-A mon avis, mais partagé?
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-Il faut ici simplement reciter les lois de la réflexion et de la réfraction (mais elles auront été énoncées au niveau N2, et démontrées dans le chapitre précédent "Fondement de l'optique géométrique" comme application du principe de Fermat dans les cas de la réflexion et de la réfraction.
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-Et du coup, comme cela ne fait pas un contenu suffisant pour un chapitre, rajouter le ray tracing.
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-Pourquoi ? A mon sens pour deux raisons (cette distinction m'est apparue plus claire dans le bouquin en anglais) :
-* il y a l'optique géométrique avec ses lois exactes. On est capable de suivre ou de remonter la trajectoire totale d'un rayon lumineux. Et on se sert de cela pour étudier le stigmatisme, voir si une image peut être définie et dans quelles conditions. Là, parler d'aberration optique n'a pas de sens : une aberration optique traduit l'écart de comportement entre la réalité optique et un comportement attendue dans la cadre d'une modélisation simple des phénomènes optiques. Donc c'est très différent du modèle de l'optique tel qu'il est définit dans le cadre idéal des approcimations de Gauss ou de l'approximation paraxiale.
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-* il y a l'optique géométrique "paraxiale" ou l"optique gaussienne" comme cela est parfois appelée. Cette fois si, on idéalise le réel, on considère des approximations dans le comportement des rayons lunimeux dans certaines conditions (qui sont les conditions de Gauss et appelées approximations paraxiales). Dans le cardre de ce modèle simple appelé "optique géométrique paraxiale" (dans les bouquins en anglais), on peut calculer le comprtement simple des éléments optiques simples qui sont le dioptre sphérique et plan, le miroir sphérique et plan, les lentilles épaissent et minces, les sytèmes optiques centrées et les appareils d'optiques (loupe, lunettes et télescopes, microscopes, etc...). Mais dans cette simplification des lois de l'optique géométrique, cette idéalisation du comportement dans certaines conditions, apparaissent des écarts avec les phénomènes réels, et ces écrats définissent les aberrations optiques.
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-Je pense qu'il faut beaucoup plus séparer les deux, cela me paraît important.
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-En plus, cela permet d'introduire aux techniques de "ray tracing" qui n'approxime pas la réalité
-(quoique... on ne tient pas compte de la répartition énergie réfléchie/réfractée, de la polarisation, et on considère que tous les raons de courbure des surfaces en chaque point sont très grands devant la longueur d'onde, sinon il faudrait faire intervenir l'optique ondulatoire, voire l'électromagnétisme).
-* qui sont utilisées dans les labos
-* et proposés en standard comme logiciels libres et gratuits à usage perso (par le grand public).
-Donc on ne peut ignorer cela
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diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/04.N3_theme_1_chap2-2/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/04.N3_theme_1_chap2-2/topic.en.md
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/04.N3_theme_1_chap2-2/topic.en.md
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@@ -1,39 +0,0 @@
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-title: 'Objets et images en optique géométrique'
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-
-A priori, il faudra dire aussi :
-
-Objets physiques de départ, sources étendues émettant de la lumière ou diffusant la lumière incidente dans toutes les direction.
-Ces sources physiques peuvent se concevoir comme un ensemble de petites surfaces élémentaires dS émettant ou diffusant la lumière dans toutes les directions : notion de source physique ponctuelle.
-
-Carcatéristique de ces sources physiques ponctuelles : tous les rayons émis ou diffusés par une source divergent à partir de la source ponctuelle. Donc les rayons lumineux associés à une source ponctuelle convergent sur cette source (ici on ne tient pas compte du sens de propagation : on optique géométrique, les rayons tracés sont "statiques".
-
-Un système optique modifie la trajectoire des rayons lumineux : elle est courbe (milieux à gradient d'indices) ou c'est une ligne brisée (changement de directions des rayons sur les surfaces des lentilles / dioptres / miroirs)
-
-Si les rayons issus d'une même source ponctuelle physique convergent à nouveau en un point après traversée d'un système optique, ce nouveau point de convergence est l'image ponctuelle de l'object source ponctuel par le système optique. le système optique est alors dit stigmatique.
-
-Si les rayons lumineux à l'endroit de l'image ne sont pas interceptés par un écran ou un capteur, ils continuent en libre propagation rectiligne. Si ils rencontrent un autre système optique au cours de leur propagation, du point de vue de l'autre système optique, le point image précédent apparait comme le dernier point de convergence des rayons lumineux issus de la source physique initiale : ce dernier point de convergence définit l'object ponctuel pour le deuxième système optique.
-
-Bien discerner la source physique ponctuelle initiale qui est l'"object physique ponctuel" et diffusant du départ, de l'objet ponctuel que voit un système optique.
-
-Un système optique stigmatique couple les notions d' "objet ponctuel" (position ponctuelle de convergence des rayons incidents sur le système) et d' "image ponctuelle" (position ponctuelle de convergence des rayons issus de l'objet ponctuelle, après traversée du système optique).
-
-Cette position ponctuelle de convergence des rayons de l'objet peut-être "réelle" ("objet réel" : de l'énergie lumineuse est réellement concentrée en ce point) ou "apparente" (ce sont seulement les droites qui portent les rayons lumineux qui convergent, pas les rayons physiques qui portent l'énergie de la lumière : on parle alors d' "objet virtuel").
-
-Idem pour les "points image", ils peuvent être réels ("image réelle") ou virtuels ("image virtuelle").
-
-A priori dans ce chapitre :
-Etude détaillée du stigmatisme, du stigmatisme approché ou du non stigmatique des élements simples suivants :
-- dioptre sphérique et plan
-- miroir sphérique et plan
-- du catadioptre ? (intéressant en soi)
-Caractéristique en terme de stigmatisme (mais étude non détaillée) des dioptres et miroirs paraboliques ou elliptiques.
-
-partie M pour la réflexion : la notion de stigmatisme est liée à la notion d'image :
-- dépend de l' "ouverture" du système optique (si l'image se fait sur un pixel d'un capteur)
-- dépend aussi de l' "ouverture" du système observant l'image (taille de l'iris de l'oeil, ou taille du télescope ou de la lentille qui reprends l'image). Pas clair là, mais l'idée est simple : un dioptre "eau/air" plan est stigmatique du point de vue de l'oeil humain. Quelque soit la position de l'oeil, il verra une image bien définie. Mais deux yeux humain positionnés différemment ne localiseront pas l'image au même point de l'espace. Donc si l'oeil humain avec un iris de taille beaucoup plus grande, l'image serait floue, et le dioptre plan non)-stigmatique.
-
-
-
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/04.N3_theme_1_chap2-2/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/04.N3_theme_1_chap2-2/topic.es.md
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/04.N3_theme_1_chap2-2/topic.es.md
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-title: 'Objets et images en optique géométrique'
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-A priori, il faudra dire aussi :
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-Objets physiques de départ, sources étendues émettant de la lumière ou diffusant la lumière incidente dans toutes les direction.
-Ces sources physiques peuvent se concevoir comme un ensemble de petites surfaces élémentaires dS émettant ou diffusant la lumière dans toutes les directions : notion de source physique ponctuelle.
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-Carcatéristique de ces sources physiques ponctuelles : tous les rayons émis ou diffusés par une source divergent à partir de la source ponctuelle. Donc les rayons lumineux associés à une source ponctuelle convergent sur cette source (ici on ne tient pas compte du sens de propagation : on optique géométrique, les rayons tracés sont "statiques".
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-Un système optique modifie la trajectoire des rayons lumineux : elle est courbe (milieux à gradient d'indices) ou c'est une ligne brisée (changement de directions des rayons sur les surfaces des lentilles / dioptres / miroirs)
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-Si les rayons issus d'une même source ponctuelle physique convergent à nouveau en un point après traversée d'un système optique, ce nouveau point de convergence est l'image ponctuelle de l'object source ponctuel par le système optique. le système optique est alors dit stigmatique.
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-Si les rayons lumineux à l'endroit de l'image ne sont pas interceptés par un écran ou un capteur, ils continuent en libre propagation rectiligne. Si ils rencontrent un autre système optique au cours de leur propagation, du point de vue de l'autre système optique, le point image précédent apparait comme le dernier point de convergence des rayons lumineux issus de la source physique initiale : ce dernier point de convergence définit l'object ponctuel pour le deuxième système optique.
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-Bien discerner la source physique ponctuelle initiale qui est l'"object physique ponctuel" et diffusant du départ, de l'objet ponctuel que voit un système optique.
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-Un système optique stigmatique couple les notions d' "objet ponctuel" (position ponctuelle de convergence des rayons incidents sur le système) et d' "image ponctuelle" (position ponctuelle de convergence des rayons issus de l'objet ponctuelle, après traversée du système optique).
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-Cette position ponctuelle de convergence des rayons de l'objet peut-être "réelle" ("objet réel" : de l'énergie lumineuse est réellement concentrée en ce point) ou "apparente" (ce sont seulement les droites qui portent les rayons lumineux qui convergent, pas les rayons physiques qui portent l'énergie de la lumière : on parle alors d' "objet virtuel").
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-Idem pour les "points image", ils peuvent être réels ("image réelle") ou virtuels ("image virtuelle").
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-A priori dans ce chapitre :
-Etude détaillée du stigmatisme, du stigmatisme approché ou du non stigmatique des élements simples suivants :
-- dioptre sphérique et plan
-- miroir sphérique et plan
-- du catadioptre ? (intéressant en soi)
-Caractéristique en terme de stigmatisme (mais étude non détaillée) des dioptres et miroirs paraboliques ou elliptiques.
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-partie M pour la réflexion : la notion de stigmatisme est liée à la notion d'image :
-- dépend de l' "ouverture" du système optique (si l'image se fait sur un pixel d'un capteur)
-- dépend aussi de l' "ouverture" du système observant l'image (taille de l'iris de l'oeil, ou taille du télescope ou de la lentille qui reprends l'image). Pas clair là, mais l'idée est simple : un dioptre "eau/air" plan est stigmatique du point de vue de l'oeil humain. Quelque soit la position de l'oeil, il verra une image bien définie. Mais deux yeux humain positionnés différemment ne localiseront pas l'image au même point de l'espace. Donc si l'oeil humain avec un iris de taille beaucoup plus grande, l'image serait floue, et le dioptre plan non)-stigmatique.
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-title: 'Objets et images en optique géométrique'
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-A priori, il faudra dire aussi :
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-Objets physiques de départ, sources étendues émettant de la lumière ou diffusant la lumière incidente dans toutes les direction.
-Ces sources physiques peuvent se concevoir comme un ensemble de petites surfaces élémentaires dS émettant ou diffusant la lumière dans toutes les directions : notion de source physique ponctuelle.
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-Carcatéristique de ces sources physiques ponctuelles : tous les rayons émis ou diffusés par une source divergent à partir de la source ponctuelle. Donc les rayons lumineux associés à une source ponctuelle convergent sur cette source (ici on ne tient pas compte du sens de propagation : on optique géométrique, les rayons tracés sont "statiques".
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-Un système optique modifie la trajectoire des rayons lumineux : elle est courbe (milieux à gradient d'indices) ou c'est une ligne brisée (changement de directions des rayons sur les surfaces des lentilles / dioptres / miroirs)
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-Si les rayons issus d'une même source ponctuelle physique convergent à nouveau en un point après traversée d'un système optique, ce nouveau point de convergence est l'image ponctuelle de l'object source ponctuel par le système optique. le système optique est alors dit stigmatique.
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-Si les rayons lumineux à l'endroit de l'image ne sont pas interceptés par un écran ou un capteur, ils continuent en libre propagation rectiligne. Si ils rencontrent un autre système optique au cours de leur propagation, du point de vue de l'autre système optique, le point image précédent apparait comme le dernier point de convergence des rayons lumineux issus de la source physique initiale : ce dernier point de convergence définit l'object ponctuel pour le deuxième système optique.
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-Bien discerner la source physique ponctuelle initiale qui est l'"object physique ponctuel" et diffusant du départ, de l'objet ponctuel que voit un système optique.
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-Un système optique stigmatique couple les notions d' "objet ponctuel" (position ponctuelle de convergence des rayons incidents sur le système) et d' "image ponctuelle" (position ponctuelle de convergence des rayons issus de l'objet ponctuelle, après traversée du système optique).
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-Cette position ponctuelle de convergence des rayons de l'objet peut-être "réelle" ("objet réel" : de l'énergie lumineuse est réellement concentrée en ce point) ou "apparente" (ce sont seulement les droites qui portent les rayons lumineux qui convergent, pas les rayons physiques qui portent l'énergie de la lumière : on parle alors d' "objet virtuel").
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-Idem pour les "points image", ils peuvent être réels ("image réelle") ou virtuels ("image virtuelle").
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-A priori dans ce chapitre :
-Etude détaillée du stigmatisme, du stigmatisme approché ou du non stigmatique des élements simples suivants :
-- dioptre sphérique et plan
-- miroir sphérique et plan
-- du catadioptre ? (intéressant en soi)
-Caractéristique en terme de stigmatisme (mais étude non détaillée) des dioptres et miroirs paraboliques ou elliptiques.
-
-partie M pour la réflexion : la notion de stigmatisme est liée à la notion d'image :
-- dépend de l' "ouverture" du système optique (si l'image se fait sur un pixel d'un capteur)
-- dépend aussi de l' "ouverture" du système observant l'image (taille de l'iris de l'oeil, ou taille du télescope ou de la lentille qui reprends l'image). Pas clair là, mais l'idée est simple : un dioptre "eau/air" plan est stigmatique du point de vue de l'oeil humain. Quelque soit la position de l'oeil, il verra une image bien définie. Mais deux yeux humain positionnés différemment ne localiseront pas l'image au même point de l'espace. Donc si l'oeil humain avec un iris de taille beaucoup plus grande, l'image serait floue, et le dioptre plan non)-stigmatique.
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diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/05.N3_theme_1_chap2-3/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/05.N3_theme_1_chap2-3/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.en.md
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+++ /dev/null
@@ -1,22 +0,0 @@
----
-title: 'Les conditions et implications de l''optique paraxiale'
----
-
-réénoncer des conditions. Déjà fait dans chapitre précédent ?
-Implication en terme d'approximations mathématiques :
-Dans la limite des angles petits, alors
-$i\simeq\sin(i)\simeq\tan(i)$
-où $i$ est la valeur de l'angle exprimée en radian.
-et
-$cos(i)\simeq1$
-refaire cela bien ..
-Les systèmes quasi-stignatiques deviennent stigmatiques : donc
-à un point objet situé sur l'axe optique correspond un point image situé sur l'axe optique
-pour tout point objet situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique, tous les points images correspondants sont situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique
-continuité,
-image objet étendu caractérisée par sa position, son grandissement transversale et son sens, grandissement longitudinal,
-formule de conjugaison donne la position
-grandissement transversale donne sa taille transverse
-grandissement longitudinal son élongation dans le sens de l'axe optique,
-... tout ca
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/05.N3_theme_1_chap2-3/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/05.N3_theme_1_chap2-3/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.es.md
deleted file mode 100644
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/05.N3_theme_1_chap2-3/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.es.md
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-title: 'Les conditions et implications de l''optique paraxiale'
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-réénoncer des conditions. Déjà fait dans chapitre précédent ?
-Implication en terme d'approximations mathématiques :
-Dans la limite des angles petits, alors
-$i\simeq\sin(i)\simeq\tan(i)$
-où $i$ est la valeur de l'angle exprimée en radian.
-et
-$cos(i)\simeq1$
-refaire cela bien ..
-Les systèmes quasi-stignatiques deviennent stigmatiques : donc
-à un point objet situé sur l'axe optique correspond un point image situé sur l'axe optique
-pour tout point objet situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique, tous les points images correspondants sont situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique
-continuité,
-image objet étendu caractérisée par sa position, son grandissement transversale et son sens, grandissement longitudinal,
-formule de conjugaison donne la position
-grandissement transversale donne sa taille transverse
-grandissement longitudinal son élongation dans le sens de l'axe optique,
-... tout ca
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/05.N3_theme_1_chap2-3/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/05.N3_theme_1_chap2-3/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.fr.md
deleted file mode 100644
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-title: 'Les conditions et implications de l''optique paraxiale'
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-réénoncer des conditions. Déjà fait dans chapitre précédent ?
-Implication en terme d'approximations mathématiques :
-Dans la limite des angles petits, alors
-$i\simeq\sin(i)\simeq\tan(i)$
-où $i$ est la valeur de l'angle exprimée en radian.
-et
-$cos(i)\simeq1$
-refaire cela bien ..
-Les systèmes quasi-stignatiques deviennent stigmatiques : donc
-à un point objet situé sur l'axe optique correspond un point image situé sur l'axe optique
-pour tout point objet situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique, tous les points images correspondants sont situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique
-continuité,
-image objet étendu caractérisée par sa position, son grandissement transversale et son sens, grandissement longitudinal,
-formule de conjugaison donne la position
-grandissement transversale donne sa taille transverse
-grandissement longitudinal son élongation dans le sens de l'axe optique,
-... tout ca
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diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/05.N3_theme_1_chap2-3/07.N4_theme1_chap1_1_1-2/01.N4_theme1_chap1_1_1-4/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/05.N3_theme_1_chap2-3/07.N4_theme1_chap1_1_1-2/01.N4_theme1_chap1_1_1-4/topic.en.md
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@@ -1,6 +0,0 @@
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-title: 'Le dioptre '
----
-
-Dioptre sphérique,
-Dioptre plan
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-title: 'Le dioptre '
----
-
-Dioptre sphérique,
-Dioptre plan
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-title: 'Le dioptre '
----
-
-Dioptre sphérique,
-Dioptre plan
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-title: 'Le miroir'
----
-
-Miroir sphérique,
-Miroir plan
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-title: 'Le miroir'
----
-
-Miroir sphérique,
-Miroir plan
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----
-title: 'Le miroir'
----
-
-Miroir sphérique,
-Miroir plan
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@@ -1,7 +0,0 @@
----
-title: 'La lentille '
----
-
-Lentille épaisse (d'épaisseur $e$ et d'indice de réfraction $n$) séparant deux milieux d'indices de réfraction différents $n_1$ et $n_2$,
-puis lorsque $n_1=n_2$ (lentille plongée dans un même milieu)
-puis approxiamtion lorsque $e$ tend vers 0 (lentille mince).
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----
-title: 'La lentille '
----
-
-Lentille épaisse (d'épaisseur $e$ et d'indice de réfraction $n$) séparant deux milieux d'indices de réfraction différents $n_1$ et $n_2$,
-puis lorsque $n_1=n_2$ (lentille plongée dans un même milieu)
-puis approxiamtion lorsque $e$ tend vers 0 (lentille mince).
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-title: 'La lentille '
----
-
-Lentille épaisse (d'épaisseur $e$ et d'indice de réfraction $n$) séparant deux milieux d'indices de réfraction différents $n_1$ et $n_2$,
-puis lorsque $n_1=n_2$ (lentille plongée dans un même milieu)
-puis approxiamtion lorsque $e$ tend vers 0 (lentille mince).
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Modélisation paraxiale des éléments optiques simples'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Modélisation paraxiale des éléments optiques simples'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Modélisation paraxiale des éléments optiques simples'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Modélisation paraxiale des systèmes optiques centrés'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Modélisation paraxiale des systèmes optiques centrés'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Modélisation paraxiale des systèmes optiques centrés'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'L''optique géométrique paraxiale (ou optique gaussienne)'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'L''optique géométrique paraxiale (ou optique gaussienne)'
----
-
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-title: 'L''optique géométrique paraxiale (ou optique gaussienne)'
----
-
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Calcul de la lentille correctrice de l''oeil myope ou hypermétrope.'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/06.N3_theme_1_chap2-6/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/06.N3_theme_1_chap2-6/topic.es.md
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Calcul de la lentille correctrice de l''oeil myope ou hypermétrope.'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/06.N3_theme_1_chap2-6/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/06.N3_theme_1_chap2-6/topic.fr.md
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Calcul de la lentille correctrice de l''oeil myope ou hypermétrope.'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/07.N3_theme_1_chap2-5/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/07.N3_theme_1_chap2-5/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.en.md
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/07.N3_theme_1_chap2-5/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,22 +0,0 @@
----
-title: 'Fonctions, utilisation et caractérisation des instruments optiques'
----
-
-réénoncer des conditions. Déjà fait dans chapitre précédent ?
-Implication en terme d'approximations mathématiques :
-Dans la limite des angles petits, alors
-$i\simeq\sin(i)\simeq\tan(i)$
-où $i$ est la valeur de l'angle exprimée en radian.
-et
-$cos(i)\simeq1$
-refaire cela bien ..
-Les systèmes quasi-stignatiques deviennent stigmatiques : donc
-à un point objet situé sur l'axe optique correspond un point image situé sur l'axe optique
-pour tout point objet situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique, tous les points images correspondants sont situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique
-continuité,
-image objet étendu caractérisée par sa position, son grandissement transversale et son sens, grandissement longitudinal,
-formule de conjugaison donne la position
-grandissement transversale donne sa taille transverse
-grandissement longitudinal son élongation dans le sens de l'axe optique,
-... tout ca
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/07.N3_theme_1_chap2-5/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/07.N3_theme_1_chap2-5/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.es.md
deleted file mode 100644
index 764731429..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/07.N3_theme_1_chap2-5/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,22 +0,0 @@
----
-title: 'Fonctions, utilisation et caractérisation des instruments optiques'
----
-
-réénoncer des conditions. Déjà fait dans chapitre précédent ?
-Implication en terme d'approximations mathématiques :
-Dans la limite des angles petits, alors
-$i\simeq\sin(i)\simeq\tan(i)$
-où $i$ est la valeur de l'angle exprimée en radian.
-et
-$cos(i)\simeq1$
-refaire cela bien ..
-Les systèmes quasi-stignatiques deviennent stigmatiques : donc
-à un point objet situé sur l'axe optique correspond un point image situé sur l'axe optique
-pour tout point objet situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique, tous les points images correspondants sont situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique
-continuité,
-image objet étendu caractérisée par sa position, son grandissement transversale et son sens, grandissement longitudinal,
-formule de conjugaison donne la position
-grandissement transversale donne sa taille transverse
-grandissement longitudinal son élongation dans le sens de l'axe optique,
-... tout ca
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/07.N3_theme_1_chap2-5/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/07.N3_theme_1_chap2-5/01.N4_theme1_chap1_1_1/topic.fr.md
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+++ /dev/null
@@ -1,22 +0,0 @@
----
-title: 'Fonctions, utilisation et caractérisation des instruments optiques'
----
-
-réénoncer des conditions. Déjà fait dans chapitre précédent ?
-Implication en terme d'approximations mathématiques :
-Dans la limite des angles petits, alors
-$i\simeq\sin(i)\simeq\tan(i)$
-où $i$ est la valeur de l'angle exprimée en radian.
-et
-$cos(i)\simeq1$
-refaire cela bien ..
-Les systèmes quasi-stignatiques deviennent stigmatiques : donc
-à un point objet situé sur l'axe optique correspond un point image situé sur l'axe optique
-pour tout point objet situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique, tous les points images correspondants sont situés dans un même plan perpendiculaire à l'axe optique
-continuité,
-image objet étendu caractérisée par sa position, son grandissement transversale et son sens, grandissement longitudinal,
-formule de conjugaison donne la position
-grandissement transversale donne sa taille transverse
-grandissement longitudinal son élongation dans le sens de l'axe optique,
-... tout ca
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'La loupe'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'La loupe'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'La loupe'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'L''objectif (et téléobjectif et objectif macro)'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'L''objectif (et téléobjectif et objectif macro)'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'L''objectif (et téléobjectif et objectif macro)'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'L''oculaire '
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'L''oculaire '
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
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-title: 'L''oculaire '
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Les lunettes astronomiques et terrestres'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Les lunettes astronomiques et terrestres'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Les lunettes astronomiques et terrestres'
----
-
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-title: 'Le télescope'
----
-
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----
-title: 'Le télescope'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Le télescope'
----
-
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----
-title: 'Le microscope'
----
-
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----
-title: 'Le microscope'
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Le microscope'
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Comprendre, dimensionner et caractériser les instruments optiques'
----
-
-Là, on reprends les démonstrations, qui font que en considérent les conditions de gauss
\ No newline at end of file
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Comprendre, dimensionner et caractériser les instruments optiques'
----
-
-Là, on reprends les démonstrations, qui font que en considérent les conditions de gauss
\ No newline at end of file
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/07.N3_theme_1_chap2-5/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Comprendre, dimensionner et caractériser les instruments optiques'
----
-
-Là, on reprends les démonstrations, qui font que en considérent les conditions de gauss
\ No newline at end of file
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Geometrical Optics'
-slug: Geometrical-optics
----
-
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deleted file mode 100644
index 8193a31b7..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Óptica geométrica'
-slug: Geometrical-optics
----
-
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deleted file mode 100644
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/03.foothills/01.Geometrical-optics/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Optique géométrique'
-slug: Geometrical-optics
----
-
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@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'L''interaction lumière-matière'
-slug: interaction-light-matter
----
-
-Ou "interaction lumière-matière", quelque-chose comme cela.
\ No newline at end of file
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@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'L''interaction lumière-matière'
-slug: interaction-light-matter
----
-
-Ou "interaction lumière-matière", quelque-chose comme cela.
\ No newline at end of file
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@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'L''interaction lumière-matière'
-slug: interaction-light-matter
----
-
-Ou "interaction lumière-matière", quelque-chose comme cela.
\ No newline at end of file
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@@ -1,17 +0,0 @@
----
-title: 'Le spectre électromagnétique'
-slug: electromagnetic-spectrum
----
-
-Ce chapitre est placé avant la nature ondulatoire et la nature corpusculaire,
-parce que le spectre électromagnétique s'étend des deux côtés :
-* des très faibles énergies et grandes longueurs d'onde : le domaine radio ou seul l'aspect ondulatoire est discernable
-* aux très grandes énergies ou longeurs d'ondes ultracourtes : les rayons gamma où seul l'aspect corpsculaire peut être observé.
-
-On parle de ces deux extrémités, avant de détailler ces deux aspects dans la suite.
-On peut aussi parler de la chance que nous avons d'être sensible ou domaine visible, cette partie centrale du spectre, où les aspects corpusculaires ET les aspects ondulatoires peuvent relativement facilement être observés.
-Cela à permis d'avancer rapidement sur ce double aspect ondulatoire et corpusculaire de la lumière.
-Cela a facilité l'émergence de la mécanique quantique,
-qui a ensuite paermi de comprendre aussi la double nature ondulatoire et corpusculaire de la matière.
-
-Super commentaire ("ou vidéo + texte accessible" ?) culturel à faire sur les couleurs de l'univers.
\ No newline at end of file
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@@ -1,17 +0,0 @@
----
-title: 'Le spectre électromagnétique'
-slug: electromagnetic-spectrum
----
-
-Ce chapitre est placé avant la nature ondulatoire et la nature corpusculaire,
-parce que le spectre électromagnétique s'étend des deux côtés :
-* des très faibles énergies et grandes longueurs d'onde : le domaine radio ou seul l'aspect ondulatoire est discernable
-* aux très grandes énergies ou longeurs d'ondes ultracourtes : les rayons gamma où seul l'aspect corpsculaire peut être observé.
-
-On parle de ces deux extrémités, avant de détailler ces deux aspects dans la suite.
-On peut aussi parler de la chance que nous avons d'être sensible ou domaine visible, cette partie centrale du spectre, où les aspects corpusculaires ET les aspects ondulatoires peuvent relativement facilement être observés.
-Cela à permis d'avancer rapidement sur ce double aspect ondulatoire et corpusculaire de la lumière.
-Cela a facilité l'émergence de la mécanique quantique,
-qui a ensuite paermi de comprendre aussi la double nature ondulatoire et corpusculaire de la matière.
-
-Super commentaire ("ou vidéo + texte accessible" ?) culturel à faire sur les couleurs de l'univers.
\ No newline at end of file
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@@ -1,17 +0,0 @@
----
-title: 'Le spectre électromagnétique'
-slug: electromagnetic-spectrum
----
-
-Ce chapitre est placé avant la nature ondulatoire et la nature corpusculaire,
-parce que le spectre électromagnétique s'étend des deux côtés :
-* des très faibles énergies et grandes longueurs d'onde : le domaine radio ou seul l'aspect ondulatoire est discernable
-* aux très grandes énergies ou longeurs d'ondes ultracourtes : les rayons gamma où seul l'aspect corpsculaire peut être observé.
-
-On parle de ces deux extrémités, avant de détailler ces deux aspects dans la suite.
-On peut aussi parler de la chance que nous avons d'être sensible ou domaine visible, cette partie centrale du spectre, où les aspects corpusculaires ET les aspects ondulatoires peuvent relativement facilement être observés.
-Cela à permis d'avancer rapidement sur ce double aspect ondulatoire et corpusculaire de la lumière.
-Cela a facilité l'émergence de la mécanique quantique,
-qui a ensuite paermi de comprendre aussi la double nature ondulatoire et corpusculaire de la matière.
-
-Super commentaire ("ou vidéo + texte accessible" ?) culturel à faire sur les couleurs de l'univers.
\ No newline at end of file
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Nature ondulatoire de la lumière'
-slug: wave-nature-of-light
----
-
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----
-title: 'Nature ondulatoire de la lumière'
-slug: wave-nature-of-light
----
-
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----
-title: 'Nature ondulatoire de la lumière'
-slug: wave-nature-of-light
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Nature corpusculaire de la lumière'
-slug: corpuscular-nature-of-light
----
-
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----
-title: 'Nature corpusculaire de la lumière'
-slug: corpuscular-nature-of-light
----
-
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----
-title: 'Nature corpusculaire de la lumière'
-slug: corpuscular-nature-of-light
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'La nature de la lumière'
-slug: nature-light
----
\ No newline at end of file
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'La nature de la lumière'
-slug: nature-light
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'La nature de la lumière'
-slug: nature-light
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: foothills
-slug: foothills
----
-
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----
-title: cerros
-media_order: sesituersynt_400_2400.jpg
-slug: foothills
----
-
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----
-title: contreforts
-slug: foothills
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: hills
-slug: hills
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: collines
-slug: hills
----
-
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Optique ondulatoire'
----
-
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Optique de Fourier'
----
-
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Cohérence en optique'
----
-
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+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Optique ondulatoire'
-slug: wave-optics
----
-
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+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Les techniques du "ray tracing"'
-slug: ray-tracing
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/02.aberrations_in_paraxiale_optics/default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/02.aberrations_in_paraxiale_optics/default.fr.md
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+++ /dev/null
@@ -1,7 +0,0 @@
----
-title: 'Les aberrations en optique paraxiale'
-slug: aberrations_in_paraxiale_optics
----
-
-Les aberrations sont tous les effets non prévus par l'optique paraxiale.
-Classicication et définition des aberrations (chromatique, etc...)
\ No newline at end of file
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+++ /dev/null
@@ -1,10 +0,0 @@
----
-title: 'Les images parasites'
-slug: ghosting
----
-
-Explication de la provenance des images parasites.
-Lorsque la lumière tombe sur une surface séparant deux milieux d'indices différents, une partie de la lumière est réfléchie et l'autre est réfractée.
-La proportion exacte d'énergie réfléchie et réfractée dépend de la différence des indices de réfraction (complexes) des deux milieux, donc cela fait des liens (dans la partie M et/ou en commentaires annexes dans le texte du cours) vers :
-* l'électromagnétisme, avec la polarisation de la lumière, leséquations de Fresnels, etc ...
-* l'optique ondulatoire, avec les interférences constructives ou destructives pour les couches anti-reflets (oups! peut-être dans le chapitre N4 suivant?)
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/04.design_of_optical_systems/default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/04.design_of_optical_systems/default.fr.md
deleted file mode 100644
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+++ /dev/null
@@ -1,12 +0,0 @@
----
-title: 'Conception des systèmes optiques'
-slug: design_of_optical_systems
----
-
-Là , indépendamment de la caractérisation des systèmes optiques en terme de grandissement, de grossissement, de puissance, de profondueur de champ, etc...
-* Il s'agit d'utiliser des jeux de lentilles qui agissent de façons opposées sur les aberrations optiques, de façon à se compenser et avoir un système optique le moins aberré possible.
-* Il s'agit d'utiliser des composants optiques plus performants (exemple : miroirs paraboliques, couches anti-reflets pour les lentilles, etc...)
-* etc...
-Une aide aux questions à se poser pour optimiser un système optique dans le cadre de l'optique géométrique.
-
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/05.matrix_paraxiale_optics /default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/05.matrix_paraxiale_optics /default.fr.md
deleted file mode 100644
index 5ddbcc082..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/05.matrix_paraxiale_optics /default.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'L''optique paraxiale matricielle'
-slug: matrix_paraxiale_optics
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/topic.fr.md
deleted file mode 100644
index 93b9cc26a..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.mountains/03.geometrical-optics/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Optique géométrique'
-slug: geometrical-optics
----
-
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deleted file mode 100644
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-# This page configuration is shared by all locales, in this directory.
-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: mountains
-slug: mountains
----
-
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deleted file mode 100644
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----
-title: montañas
-slug: mountains
----
-
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----
-title: montagnes
-slug: mountains
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: hills
-slug: hills
----
-
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@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: collines
-slug: hills
----
-
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@@ -1,9 +0,0 @@
-# This page configuration is shared by all locales, in this directory.
-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
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deleted file mode 100644
index 51fc7ef81..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/sciences_400_2400_web.jpg and /dev/null differ
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deleted file mode 100644
index 801fa9d08..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,11 +0,0 @@
----
-title: 'From my perceptions of the external world,
To physics, chemistry, biology, and to industrial and environmental sciences
'
-media_order: sciences_400_2400_web.jpg
-slug: physics-chemistry-biology
-content:
- items: '@self.modular'
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,11 +0,0 @@
----
-title: 'De mis percepciones del mundo físico exterior,
a las ciencias físicas, químicas, biológicas, ecológicas y las ciencias industriales y ambientales
'
-media_order: sciences_400_2400_web.jpg
-slug: physics-chemistry-biology
-content:
- items: '@self.modular'
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- by: ''
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----
-
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/01.physics-chemistry-biology/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,11 +0,0 @@
----
-title: 'De mes perceptions du monde extérieur,
À la physique, la chimie, la biology, et les sciences industrielles et environnementales
'
-media_order: sciences_400_2400_web.jpg
-slug: physics-chemistry-biology
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- items: '@self.modular'
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-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
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deleted file mode 100644
index cc3cc3e07..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/02.mathematic/mathematiques_400_2400_web.jpg and /dev/null differ
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deleted file mode 100644
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/02.mathematic/topic.en.md
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@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'From my inner logic and mental representations,
To mathematics, to modeling and algorithmic
'
-media_order: mathematiques_400_2400_web.jpg
-slug: mathematic
----
-
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/02.mathematic/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De mi lógica y mis representaciones mentales interiores,
A las matemáticas, a la modelización y al algoritmo
'
-media_order: mathematiques_400_2400_web.jpg
-slug: mathematic
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/02.mathematic/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/02.mathematic/topic.fr.md
deleted file mode 100644
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/02.mathematic/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De ma logique et mes représentations mentales intérieures,
À la mathématique, à la modélisation et à l''algorithmique
'
-media_order: mathematiques_400_2400_web.jpg
-slug: mathematic
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/techno2.png b/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/techno2.png
deleted file mode 100644
index b12d54343..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/techno2.png and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/topic.en.md
deleted file mode 100644
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'From idea and objectives, their environmental, societal and ethical impact and technological choices,
To circular economy, ecological and ethical footprints, to research and development, safety engineering and project management'
-slug: Impact_techno
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/topic.es.md
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'De mi conocimiento del mundo tecnológico, mi necesidad de diseñar, organizarme y realizar,
A la concepción y gestión de proyectos y a los logros técnicos'
-slug: Impact_techno
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/topic.fr.md
deleted file mode 100644
index e797160a1..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/01.Impact_techno/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'De l''idée et des objectifs, de l''impact environnemental, sociétal et éthique et des choix technologiques,
à l''économie circulaire et à l''empreinte écologique et éthique, à la recherche et développement, à la gestion des risques et la conduite de projet'
-slug: Impact_techno
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/techno_320_1920_web.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/techno_320_1920_web.jpg
deleted file mode 100644
index 47252ad37..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/techno_320_1920_web.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/topic.en.md
deleted file mode 100644
index f5ca251d2..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'From my knowledge of the technological world, my wish to design, organize and carry out,
To design and management of projects, and technical achievements 2'
-media_order: techno_320_1920_web.jpg
-slug: technologies
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/topic.es.md
deleted file mode 100644
index e948dd46c..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De mi conocimiento del mundo tecnológico, mi necesidad de diseñar, organizarme y realizar,
A la concepción y gestión de proyectos y a los logros técnicos'
-media_order: techno_320_1920_web.jpg
-slug: technologies
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/topic.fr.md
deleted file mode 100644
index 671c09e9f..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/03.technologies/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De ma connaissance du monde technologique, mon désir de concevoir, de m''organiser et de réaliser, À la conception et gestion de projets aux réalisations techniques'
-media_order: techno_320_1920_web.jpg
-slug: technologies
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/01.social-cultural-anthropology/default.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/01.social-cultural-anthropology/default.en.md
deleted file mode 100644
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/01.social-cultural-anthropology/default.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Social and cultural anthropology'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/01.social-cultural-anthropology/default.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/01.social-cultural-anthropology/default.es.md
deleted file mode 100644
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Antropología social y cultural'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/01.social-cultural-anthropology/default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/01.social-cultural-anthropology/default.fr.md
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Anthropologie sociale et culturelle'
----
-
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deleted file mode 100644
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Archaeology and palaeoanthropology'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/02.archaeology-palaeoanthropology/default.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/02.archaeology-palaeoanthropology/default.es.md
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Arqueología y paleoantrología'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/02.archaeology-palaeoanthropology/default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/02.archaeology-palaeoanthropology/default.fr.md
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Archéologie et la paléoanthropologie'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/03.biological-anthropology/default.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/03.biological-anthropology/default.en.md
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Biological anthropology'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/03.biological-anthropology/default.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/03.biological-anthropology/default.es.md
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Antropología biológica'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/03.biological-anthropology/default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/03.biological-anthropology/default.fr.md
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Anthropologie biologique'
----
-
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/04.archaeology-palaeoanthropology-2/default.en.md
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: Linguistics
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/04.archaeology-palaeoanthropology-2/default.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/04.archaeology-palaeoanthropology-2/default.es.md
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/04.archaeology-palaeoanthropology-2/default.es.md
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@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: Lingüística
----
-
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+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: Linguistique
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/humain3_400_600_web.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/humain3_400_600_web.jpg
deleted file mode 100644
index c8669491e..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/humain3_400_600_web.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/topic.en.md
deleted file mode 100644
index 2c703cd25..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'From the humanity, its history and cultures,
To the anthropological and ethnological sciences.'
-media_order: humain3_400_600_web.jpg
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/topic.es.md
deleted file mode 100644
index b6a0b9f39..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'De la humanidad, su historia y sus culturas,
A las ciencias antropológicas y etnológicas'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/topic.fr.md
deleted file mode 100644
index 5787d9da8..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/Anthropology/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'De l''humanité, son histoire et ses cultures,
Aux sciences anthropologiques et ethnologiques'
-media_order: sesituer3_400_600.jpg
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/sesituer7_400_600.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/sesituer7_400_600.jpg
deleted file mode 100644
index fc5050f8b..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/sesituer7_400_600.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/topic.en.md
deleted file mode 100644
index 7a3f8e5bc..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'From the cycle of matter, the origin and evolution of the universe,
To nuclear physics, astrophysics, cosmology and planetology'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/topic.es.md
deleted file mode 100644
index 8e3c081db..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: ' Del ciclo de la materia, del origen y la evolución del universo,
A la física nuclear, la astrofísica, la cosmología y la planetología'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/topic.fr.md
deleted file mode 100644
index 55f27d41a..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/astrophysics/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Du cycle de la matière, de l''origine et l''évolution de l''univers,
À la plysique nucléaire, l''astrophysique, la cosmologie et la planétologie'
-slug: astrophysics
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/brache_se_situer_320_1920_a.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/brache_se_situer_320_1920_a.jpg
deleted file mode 100644
index d5c71bbdb..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/brache_se_situer_320_1920_a.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/biologie1_400_600_web.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/biologie1_400_600_web.jpg
deleted file mode 100644
index e8ff9c6c0..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/biologie1_400_600_web.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/topic.en.md
deleted file mode 100644
index 204fcf42f..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'From inert matter to life,
To the properties and the evolution of ecosystems and life'
-media_order: biologie1_400_600_web.jpg
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/topic.es.md
deleted file mode 100644
index 57651b458..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'De la materia inerte a la vida,
A las propiedades a la evolución de los ecosistemas y de la vida'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/topic.fr.md
deleted file mode 100644
index a0c9c7ab3..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/evolution/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'De l''inerte au vivant,
Aux propriétés et à l''évolution des écosystèmes et du vivant'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/frontmatter.yaml b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/frontmatter.yaml
deleted file mode 100644
index c74f31816..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/frontmatter.yaml
+++ /dev/null
@@ -1,9 +0,0 @@
-# This page configuration is shared by all locales, in this directory.
-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
-
-content:
- # https://learn.getgrav.org/15/content/collections#summary-of-collection-options
- items: @self.children
-
-anchors:
- active: false
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/PowersofTen_web.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/PowersofTen_web.jpg
deleted file mode 100644
index 0f23ee076..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/PowersofTen_web.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/topic.en.md
deleted file mode 100644
index 2c95705a2..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,8 +0,0 @@
----
-title: 'From the infinitesimal to the infinite, applied to space and time,
To the powers of ten '
-media_order: PowersofTen_web.jpg
----
-
-develop on 4 levels,
-
-but in homage to the documentary "Powers of ten" by Charles and ray Eames, realized by Pyramid for IBM...
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/topic.es.md
deleted file mode 100644
index 39f2736ff..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,7 +0,0 @@
----
-title: 'De lo infinitamente pequeño a lo infinitamente grande, de lo instantáneo a lo eterno,
A los poderes de diez '
----
-
-Á desarrollar en 4 niveles,
-
-pero en homenaje al documental "Powers of ten" de Charles y Ray Eames, realizado por Pyramid para IBM...
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/topic.fr.md
deleted file mode 100644
index 260fa66ff..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/powers-of-ten/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,8 +0,0 @@
----
-title: 'De l''infiniment petit à l''infiniment grand, de l''instantané à l''éternel,
Aux puissances de dix'
-media_order: sesituer5_400_600.jpg
----
-
-develop on 4 levels,
-
-but in homage to the documentary "Powers of ten" by Charles and ray Eames, realized by Pyramid for IBM...
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/topic.en.md
deleted file mode 100644
index a54dea656..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'From my situation in space and time, in the universe, the biosphere and the humanity,
To astrophysics, biology, ecology and anthropology'
-media_order: brache_se_situer_320_1920_a.jpg
-slug: I-think-so-I-am
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/topic.es.md
deleted file mode 100644
index 346ee644b..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De mi situación en el espacio y el tiempo, el universo, la biosfera y la humanidad,
A la astrofísica, la biología, la ecología y la antropología'
-media_order: brache_se_situer_320_1920_a.jpg
-slug: I-think-so-I-am
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/topic.fr.md
deleted file mode 100644
index f47f0d0f0..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/04.I-think-so-I-am/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De ma situation dans l''espace et le temps, dans l''univers, la biosphère et l''humanité,
À l''astrophysique, la biologie, l''écologie et l''anthropologie
'
-media_order: brache_se_situer_320_1920_a.jpg
-slug: I-think-so-I-am
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/body_400_2400_web.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/body_400_2400_web.jpg
deleted file mode 100644
index e8bc6ae30..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/body_400_2400_web.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/frontmatter.yaml b/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/frontmatter.yaml
deleted file mode 100644
index c74f31816..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/frontmatter.yaml
+++ /dev/null
@@ -1,9 +0,0 @@
-# This page configuration is shared by all locales, in this directory.
-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
-
-content:
- # https://learn.getgrav.org/15/content/collections#summary-of-collection-options
- items: @self.children
-
-anchors:
- active: false
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/topic.en.md
deleted file mode 100644
index a3ccc82a7..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: ' From the knowledge of my body and its needs,
To physiology, hygiene and prevention
'
-media_order: body_400_2400_web.jpg
-slug: physiology
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/topic.es.md
deleted file mode 100644
index ee73f4997..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'Del conocimiento de mi cuerpo y sus necesidades,
A la fisiología, la higiene y la prevención
'
-media_order: body_400_2400_web.jpg
-slug: physiology
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/topic.fr.md
deleted file mode 100644
index 55c4489c7..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/05.physiology/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De la connaissance de mon corps et ses besoins,
À la physiologie, l''hygiène et la prévention
'
-media_order: body_400_2400_web.jpg
-slug: physiology
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/frontmatter.yaml b/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/frontmatter.yaml
deleted file mode 100644
index c74f31816..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/frontmatter.yaml
+++ /dev/null
@@ -1,9 +0,0 @@
-# This page configuration is shared by all locales, in this directory.
-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
-
-content:
- # https://learn.getgrav.org/15/content/collections#summary-of-collection-options
- items: @self.children
-
-anchors:
- active: false
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/image_cadre_es_fr_en.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/image_cadre_es_fr_en.jpg
deleted file mode 100644
index c439ca50c..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/image_cadre_es_fr_en.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/topic.en.md
deleted file mode 100644
index cd1100525..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'From my knowledge of the mental being and its needs,
To the humanities and to psychology
'
-media_order: image_cadre_es_fr_en.jpg
-slug: psychology
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/topic.es.md
deleted file mode 100644
index 2b1368b38..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De mi conocimiento del ser mental y sus necesidades,
A las ciencias humanas y la psicología
'
-media_order: image_cadre_es_fr_en.jpg
-slug: psychology
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/topic.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/topic.fr.md
deleted file mode 100644
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--- a/03.v1-m3p2-curriculum/06.psychology/topic.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De ma connaissance de l''être mental et ses besoins,
Aux sciences humaines et à la psychologie
'
-media_order: image_cadre_es_fr_en.jpg
-slug: psychology
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/frontmatter.yaml b/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/frontmatter.yaml
deleted file mode 100644
index c74f31816..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/frontmatter.yaml
+++ /dev/null
@@ -1,9 +0,0 @@
-# This page configuration is shared by all locales, in this directory.
-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
-
-content:
- # https://learn.getgrav.org/15/content/collections#summary-of-collection-options
- items: @self.children
-
-anchors:
- active: false
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/image_cadre_es_fr_en.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/image_cadre_es_fr_en.jpg
deleted file mode 100644
index c439ca50c..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/image_cadre_es_fr_en.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/topic.en.md
deleted file mode 100644
index 84df7fd6a..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'From my perception of myself and others in the external relational world,
To the humanities, social and economic sciences'
-media_order: image_cadre_es_fr_en.jpg
-slug: social
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/topic.es.md
deleted file mode 100644
index 2050d00ce..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/07.social/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,6 +0,0 @@
----
-title: 'De mi percepción de mí mismo y de los demás en el mundo relacional exterior,
A las ciencias humanas, sociales y económicas
'
-media_order: image_cadre_es_fr_en.jpg
-slug: social
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/01.learn_english/default.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/01.learn_english/default.en.md
deleted file mode 100644
index e60db5ed5..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/01.learn_english/default.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Understanding, speaking and writing English'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/01.learn_english/default.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/01.learn_english/default.es.md
deleted file mode 100644
index d417dba4b..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/01.learn_english/default.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Entender, hablar y escribir inglés'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/01.learn_english/default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/01.learn_english/default.fr.md
deleted file mode 100644
index 5bc19d213..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/01.learn_english/default.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Comprendre, parler et écrire l''anglais'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/02.learn_spanish/default.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/02.learn_spanish/default.en.md
deleted file mode 100644
index e1941939b..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/02.learn_spanish/default.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Understanding, speaking and writing Spanish'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/02.learn_spanish/default.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/02.learn_spanish/default.es.md
deleted file mode 100644
index 4744da3d2..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/02.learn_spanish/default.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Entender, hablar y escribir español'
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-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/02.learn_spanish/default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/02.learn_spanish/default.fr.md
deleted file mode 100644
index a28d3e3ee..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/02.learn_spanish/default.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Comprendre, parler et écrire l''espagnol'
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-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/03.learn_french/default.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/03.learn_french/default.en.md
deleted file mode 100644
index 142071ae3..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/03.learn_french/default.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Understanding, speaking and writing French'
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-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/03.learn_french/default.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/03.learn_french/default.es.md
deleted file mode 100644
index 07fa60d42..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/03.learn_french/default.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Entender, hablar y escribir francés'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/03.learn_french/default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/03.learn_french/default.fr.md
deleted file mode 100644
index b424eb6de..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/03.learn_french/default.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Comprendre, parler et écrire le Français'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/default.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/default.fr.md
deleted file mode 100644
index c876e7280..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/default.fr.md
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
----
-title: 'Me présenter, présenter mes projets, t''écouter et te comprendre, travailler ensemble, et apprendre une autre langue
'
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/image_cadre_es_fr_en.jpg b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/image_cadre_es_fr_en.jpg
deleted file mode 100644
index c439ca50c..000000000
Binary files a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/image_cadre_es_fr_en.jpg and /dev/null differ
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/topic.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/topic.en.md
deleted file mode 100644
index 19aabf9b8..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/topic.en.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Introduce me, present my projects, listen and understand you, work together, and learn another language
'
-slug: communication
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/topic.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/topic.es.md
deleted file mode 100644
index ec25b697b..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/08.communication/topic.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,5 +0,0 @@
----
-title: 'Presentarme, presentar mis proyectos, escucharte y comprenderte, trabajar en equipo, y aprender otro idioma
'
-media_order: image_cadre_es_fr_en.jpg
----
-
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/frontmatter.yaml b/03.v1-m3p2-curriculum/frontmatter.yaml
deleted file mode 100644
index c74f31816..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/frontmatter.yaml
+++ /dev/null
@@ -1,9 +0,0 @@
-# This page configuration is shared by all locales, in this directory.
-# You can override it in the individual frontmatter of the pages.
-
-content:
- # https://learn.getgrav.org/15/content/collections#summary-of-collection-options
- items: @self.children
-
-anchors:
- active: false
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/topics.en.md b/03.v1-m3p2-curriculum/topics.en.md
deleted file mode 100644
index e014b761d..000000000
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@@ -1,8 +0,0 @@
----
-title: aef-m3p2
-published: false
-slug: sauv_m3p2-curriculum
-visible: false
----
-
-###Knowledge and skills pathways
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/topics.es.md b/03.v1-m3p2-curriculum/topics.es.md
deleted file mode 100644
index 59d00bf11..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/topics.es.md
+++ /dev/null
@@ -1,8 +0,0 @@
----
-title: aef-M3P2
-published: false
-slug: v1-m3p2-curriculum
-visible: false
----
-
-### Parcours de connaissances et compétences
\ No newline at end of file
diff --git a/03.v1-m3p2-curriculum/topics.fr.md b/03.v1-m3p2-curriculum/topics.fr.md
deleted file mode 100644
index 59d00bf11..000000000
--- a/03.v1-m3p2-curriculum/topics.fr.md
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@@ -1,8 +0,0 @@
----
-title: aef-M3P2
-published: false
-slug: v1-m3p2-curriculum
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----
-
-### Parcours de connaissances et compétences
\ No newline at end of file