From 2b286012b78d9cb5a99048aeffefe467d4238c21 Mon Sep 17 00:00:00 2001 From: Claude Meny Date: Sat, 11 Apr 2020 11:00:22 +0200 Subject: [PATCH] Update textbook.fr.md --- .../02.electromagnetic-waves-in-media/main/textbook.fr.md | 4 ++-- 1 file changed, 2 insertions(+), 2 deletions(-) diff --git a/01.curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.Niv4/04.electromagnetism/04.electromagnetism-in-media/02.electromagnetic-waves-in-media/main/textbook.fr.md b/01.curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.Niv4/04.electromagnetism/04.electromagnetism-in-media/02.electromagnetic-waves-in-media/main/textbook.fr.md index 91ac3d243..b53b5f4b9 100644 --- a/01.curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.Niv4/04.electromagnetism/04.electromagnetism-in-media/02.electromagnetic-waves-in-media/main/textbook.fr.md +++ b/01.curriculum/01.physics-chemistry-biology/04.Niv4/04.electromagnetism/04.electromagnetism-in-media/02.electromagnetic-waves-in-media/main/textbook.fr.md @@ -798,7 +798,7 @@ associées pour le cuivre massif._ Ceci nous permet de justifier l'utilisation du modèle du métal parfait, c'est-à-dire -un métal de conductivité infinie. Dans ce cas, $`\tau`$ tend vers $`0`$, ainsi que $`\delta$. +un métal de conductivité infinie. Dans ce cas, $`\tau`$ tend vers $`0`$, ainsi que $`\delta`$. L'OPPM est donc instantanément, et totalement atténuée dès son entrée dans le métal parfait. On considère alors qu'en tout point du métal parfait le champ électrique $`\vec{E}`$ est nul (et par conséquent le champ magnétique $`\vec{B}`$ aussi), et qu'il ne peut @@ -809,7 +809,7 @@ comme miroir de ce fait). A l'interface de 2 matériaux dont un modélisé par un métal parfait, la réflexion d'une OPPM génère une densité surfacique de courant non nulle sur la surface. Ce qui reste en accord avec une loi d'Ohm locale pour laquelle $`\sigma`$ est -infinie et $`\vec{E}`$ est égal à $`\vec{0}$. +infinie et $`\vec{E}`$ est égal à $`\vec{0}`$.