diff --git a/12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md b/12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md
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+++ b/12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md
@@ -0,0 +1,59 @@
+--
+title : electromagnetism-
+published : false
+visible : false
+---
+
+### Equations de Maxwell
+
+Les équations de Maxwell locales précises les propriétés du champ électromagnétique
+en tout point de l'espace.
+
+
+$`div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0}`$
+
+$`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}`$
+
+$`div \overrightarrow{B} = 0`$
+
+$`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} = \mu_0\;\overrightarrow{j} +
+\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}`$
+
+$`\rho`$ est la densité volumique de charge totale. 
+$`\overrightarrow{j}`$ est la densité volumique de courant totale. 
+
+! Note : 
+! $`\rho`$ est la densité volumique de charge totale
+
+de solution
+
+
+### Rappel de l'équation d'onde d'un champ vectoriel
+
+
+$`\Delta \overrightarrow{X} - \dfrac{1}{v_{\phi}} \; \dfrac{\partial^2 \;\overrightarrow{X}}{\partial\; t^2}=0`$
+
+de solution générale ...
+
+
+### Equation d'onde pour le champ électromagnétique 
+(Ou "Etude du Laplacien du champ électromagnétique")
+
+$`\overrightarrow{rot} \, \left( \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E} \right)
+=-\mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}  +
+\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2}`$
+<br><br>
+
+* $`\overrightarrow{grad} \left( div \; \overrightarrow{E} \right) = \overrightarrow{grad}\left( \dfrac{\rho}{\epsilon_O} \right)`$
+
+La reconstruction de 
+$`\Delta \;\overrightarrow{E} =\overrightarrow{grad} \left(div\;\overrightarrow{E}\right) - \overrightarrow{rot}\, \left(\overrightarrow{rot}\;\overrightarrow{E}\right)`$
+donne :
+
+$`\Delta \;\overrightarrow{E} = \overrightarrow{grad}\left( \dfrac{\rho}{\epsilon_O} \right) + \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}  +
+\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2}`$
+
+ce qui donne par identification au premier terme de l'équation d'onde :
+
+$`\Delta \;\overrightarrow{E}-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2} = \dfrac{1}{\epsilon_O} \;
+\overrightarrow{grad}\left(\rho \right)+ \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t} `$