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@@ -310,9 +310,9 @@ quelconque de l'espace, est :
 
 $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
    \begin{array}{r c l}
-      E_x=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_x))\\
-      E_y=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_y))\\
-      E_z=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_z))\\
+      E_x=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_x)\\
+      E_y=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_y)\\
+      E_z=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_z)\\
    \end{array}
    \right.`$
 
@@ -320,15 +320,45 @@ $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
 
 $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{B}=\left|
    \begin{array}{r c l}
-      B_x=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_x))\\
-      B_y=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_y))\\
-      B_z=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_z))\\
+      B_x=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_x)\\
+      B_y=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_y)\\
+      B_z=E_O\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_z)\\
    \end{array}
    \right.`$
    
 Si je connais l'un des champs ($`\overrightarrow{E}`$ ou $`\overrightarrow{B}`$), l'autre est
 totalement déterminé par les équations de Maxwell, ou plus simplement par la propriété de 
-l'OPPM : $`\overrightarrow{k}\span\overrightarrow{E}=\omega\;\overrightarrow{E}`$
+l'OPPM, $`\overrightarrow{k}\land\overrightarrow{E}=\omega\;\overrightarrow{E}`$, donc l'OPPM
+est spécifiée par la seule donnée de son champ électrique.
+
+Si l'OPPM se propage en direction et sens de l'un des vecteurs de base, par exemple le vecteur
+$`\overrightarrow{e_z}`$, alors l'écriture de l'OPPM se simplifie :
+
+$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
+   \begin{array}{r c l}
+      E_x=E_O\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
+      E_y=E_O\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_y)\\
+      E_z=0\\
+   \end{array}
+   \right.`$
+
+Si de plus l'OPPM est polarisée rectilignement selon l'un des deux vecteurs de base restants,
+par exemple le vecteur $`\overrightarrow{e_x}`$, alors l'écriture de l'OPPM se simplifie encore :
+
+$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
+   \begin{array}{r c l}
+      E_x=E_O\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
+      E_y=0)\\
+      E_z=0\\
+   \end{array}
+   \right.`$
+ 
+ soit encore :
+ 
+ $`\overrightarrow{E}(\overrightarrow{r},t)=E_O\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\;\overrightarrow{e_x}`$
+   
+
+
 <!--
 $`\overrightarrow{E}(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t)\quad`$
 et $`\quad\overrightarrow{B}(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega \,t))`$