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@ -96,7 +96,7 @@ FR : densité de courant (électrique de conduction) <br> |
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EN : (conduction) current density = volumic electric current, volume corrent density <br> |
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$`\overrightarrow{J}=\dfrac{d\left(\sum_i q_i\;\overrightarrow{v_i}\right)}{d\tau}`$ |
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**$`\overrightarrow{J_s}`$** ( non listé)<br> |
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**$`\overrightarrow{J}_s`$** ( non listé)<br> |
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ES : densidad de corriente superficial(eléctrica) <br> |
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FR : densité surfacique de courant (électrique) <br> |
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EN : surface (electric) current density (= surfacic/areic?? electric current) <br> |
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@ -108,13 +108,13 @@ FR : densité linéique de courant (électrique) <br> |
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EN : linear (electric) current density* = lineic (electric) current <br> |
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$`\overrightarrow{J}=\dfrac{d\left(\sum_i q_i\;\overrightarrow{v_i}\right)}{d\tau}`$ |
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**$`\vec{J_D}`$** : <br> |
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**$`\vec{J}_D`$** : <br> |
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ES : densidad de corriente de desplazamiento <br> |
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FR : densité de courant de déplacement <br> |
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EN : displacement current density <br> |
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$`\overrightarrow{J_D}=\dfrac{\partial D}{\partial t}`$ |
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**$`\overrightarrow{J_t}`$** = $`\overrightarrow{J_{tot}}`$ : <br> |
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**$`\overrightarrow{J}_t`$** = $`\overrightarrow{J_{tot}}`$ : <br> |
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ES : densidad de corriente total <br> |
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FR : densité de courant total <br> |
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EN : total current density |
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@ -135,7 +135,7 @@ ES : coordenada de un vector <br> |
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FR : cordonnée d'un vecteur <br> |
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EN : coordinate of a vector |
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$`U \cdot V`$ <br> |
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$`\overrightarrow{U} \cdot \overrightarrow{V}`$ <br> |
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ES : producto escalar <br> <br> |
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FR : produit scalaire <br> |
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EN : scalar product (= dot product) |
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@ -144,7 +144,7 @@ ES : orientación del espacio, triedro directo, triedro inverso <br> |
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FR : orientation de l'espace, trièdre direct, trièdre inverse (ou rétrograde ou indirect ) <br> |
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EN : space orientation, right-handed trihedron, left-handed trihedron |
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$`U \times V`$ <br> |
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$`\overrightarrow{U} \times \overrightarrow{V}`$ <br> |
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ES : producto vectorial (= producto externo) <br> |
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FR : produit vectoriel (=produit extérieur) , |
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$`U \land V`$ est déconseillé... <br> |
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@ -251,9 +251,9 @@ Este podría ser un gran capítulo "El campo magnético y sus efectos inducidos" |
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Y después, ¿cómo creamos un campo magnético, las causas del campo magnético? |
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¿Y quizás presentar antes (como en muchos libros anglosajones) la distinción entre |
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$`\vec{H}`$ y $`\vec{B}`$ ? Será más fácil si ya hemos introducido el momento de B en un giro |
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$`\overrightarrow{H}`$ y $`\overrightarrow{B}`$ ? Será más fácil si ya hemos introducido el momento de B en un giro |
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con corriente y el momento magnético dipolo. |
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Tendremos que distinguir entre $`\vec{H}`$ y $`\vec{B}`$ en el nivel N3 o N4. |
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Tendremos que distinguir entre $`\overrightarrow{H}`$ y $`\overrightarrow{B}`$ en el nivel N3 o N4. |
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Y nunca tenemos tiempo para explicarlo bien... |
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Este podría ser un gran capítulo "El campo magnético y sus causas" |
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@ -261,12 +261,12 @@ Es solo una idea. |
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CM : On commence par introduire le champ magnétique par ses effets induits observables ? |
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Forces, moments et couples? trajectoire de cahrge isolée dans un champ B? |
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=> champ d'induction magnétique $`\vec{B}`$ |
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=> champ d'induction magnétique $`\overrightarrow{B}`$ |
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Cela pourrait être un grand chapitre "Le champ magnétique et ses effets induits" |
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et après, parler de comment on créé un champ magnétique, les causes du champ magnétique? |
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Et peut-être introduire plus tôt (comme dans beaucoup de livres anglosaxons) la distinction |
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entre $`\vec{H}`$ y $`\vec{B}`$? cela sera plus facile si on a déjà introduit le moment de |
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entre $`\overrightarrow{H}`$ y $`\overrightarrow{B}`$? cela sera plus facile si on a déjà introduit le moment de |
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B sur une spire avec courant et le moment magnétique dipolaire. |
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On aura besoin de faire la distinction entre au niveau N3 ou N4. Et on a jamais le temps de bien l'expliquer.. |
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Cela pourrait être un grand chapitre "Le champ magnétique et ses causes" |
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@ -330,12 +330,12 @@ Produit vectoriel ou pas, au niveau 2? mais la règle de la main droite doit y |
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-----------------------> |
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LA , EN : $`\vec{F_{Lap}}=I\;\vec{l}\times\vec{B}`$ <br> |
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FR : $`\vec{F_{Lap}}=I\;\vec{l}\land\vec{B}`$ |
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LA , EN : $`\overrightarrow{F_{Lap}}=I\;\overrightarrow{l}\times\overrightarrow{B}`$ <br> |
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FR : $`\overrightarrow{F_{Lap}}=I\;\overrightarrow{l}\land\overrightarrow{B}`$ |
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o / ou |
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$`\vec{F_{Lap}}`$ perpendicular a $`\vec{l}`$ y $`\vec{B}`$ |
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$`\overrightarrow{F_{Lap}}`$ perpendicular a $`\overrightarrow{l}`$ y $`\overrightarrow{B}`$ |
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con $`F=I \times L \times B`$ |
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@ -347,14 +347,14 @@ Aquí tenemos el cálculo diferencial. |
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un élément infinitésimal $`\vec{dl}`$ d’un conducteur (dont la section est négligée) parcouru |
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par un courant $`I`$, $`\vec{dl}`$ étant orienté dans le sens du courant $`I`$ : |
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un élément infinitésimal $`\overrightarrow{dl}`$ d’un conducteur (dont la section est négligée) parcouru |
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par un courant $`I`$, $`\overrightarrow{dl}`$ étant orienté dans le sens du courant $`I`$ : |
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LA , EN : |
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$`\vec{F_{Lap}}=I\;\vec{dl}\times\vec{B}`$ |
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$`\overrightarrow{F_{Lap}}=I\;\overrightarrow{dl}\times\overrightarrow{B}`$ |
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FR : |
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$`\vec{F_{Lap}}=I\;\vec{dl}\land\vec{B}`$ |
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$`\overrightarrow{F_{Lap}}=I\;\overrightarrow{dl}\land\overrightarrow{B}`$ |
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ES : Un Tesla (1T) es la Inducción Magnética para que una porción de cable conductor recto |
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rígido, perpendicular al campo magnético de un metro de longitud $`1m`$ y atravesado por una |
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@ -374,18 +374,18 @@ EN : |
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**N3-N4** |
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ES : Para una carga punctual positiva $`q`$ se mueve con una velocidad $`\vec{v}`$ en un punto donde |
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existe una Inducción Magnética $`\vec{B}`$ : |
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ES : Para una carga punctual positiva $`q`$ se mueve con una velocidad $`\overrightarrow{v}`$ en un punto donde |
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existe una Inducción Magnética $`\overrightarrow{B}`$ : |
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FR : Pour une particule ponctuelle de charge électrique $`q`$ et de vecteur vitesse $`\vec{v}`$ située |
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en un point où règne le champ d’induction magnétique $`\vec{B}`$ : |
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en un point où règne le champ d’induction magnétique $`\overrightarrow{B}`$ : |
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EN : For a point particle of electric charge $`q`$ and velocity vector $`\vec{v}`$ located at a point where |
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previals an magnetic field induction $`\vec{B}`$ : |
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EN : For a point particle of electric charge $`q`$ and velocity vector $`\overrightarrow{v}`$ located at a point where |
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previals an magnetic field induction $`\overrightarrow{B}`$ : |
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LA , EN : $`\vec{F_{Lrz}}=q\;\vec{v}\times\vec{B}`$ |
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LA , EN : $`\overrightarrow{F_{Lrz}}=q\;\overrightarrow{v}\times\rightoverline{B}`$ |
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FR : $`\vec{F_Lrz}=q\;\vec{v}\land\vec{B}`$ |
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FR : $`\overrightarrow{F_Lrz}=q\;\overrightarrow{v}\land\overrightarrow{B}`$ |
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ES : Un Tesla ($`1T`$) es la Inducción Magnética para que una carga de un Coulomb ($`1C`$) que se mueve |
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con una velocidad de ($`1\,ms^{-1}`$) experimente una fuerza lateral de un Newton ($`1N`$) . |
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@ -475,31 +475,31 @@ siempre ser considerado puntual por el observador): |
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ES : Particule chargée ponctuelle mobile, ou élément infinitésimal de courant (selon le zoom, mais toujours pouvant |
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être considéré comme ponctuel par l'observateur) : |
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$`q\cdot\vec{v}\;\equiv\; I\cdot\vec{dl}\;\;\equiv\;\vec{j}\cdot d\tau`$ |
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$`q\cdot\overrightarrow{v}\;\equiv\; I\cdot\overrightarrow{dl}\;\;\equiv\;\overrightarrow{j}\cdot d\tau`$ |
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ES : |
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$`q`$ : carga eléctrica de la partícula puntual |
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$`\vec{v}`$ : vector velocidad de la partícula puntual |
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$`\overrightarrow{v}`$ : vector velocidad de la partícula puntual |
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$`I`$ : intensidad de corriente eléctrica en un cable de sección despreciable |
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$`\vec{dl}`$ : Diferencial de longitud del conductor en la dirección de la corriente |
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$`d\tau`$ : Diferencial de volumen $`\vec{j}`$ |
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$`\vec{j}`$ : Vector de densidad volumétrica de corriente en la diferencial de volumen. |
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$`\overrightarrow{dl}`$ : Diferencial de longitud del conductor en la dirección de la corriente |
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$`d\tau`$ : Diferencial de volumen $`\overrightarrow{j}`$ |
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$`\overrightarrow{j}`$ : Vector de densidad volumétrica de corriente en la diferencial de volumen. |
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FR : |
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$`q`$ : charge électrique de la particule ponctuelle |
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$`\vec{v}`$ : vecteur vitesse de la particule ponctuelle |
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$`\overrightarrow{v}`$ : vecteur vitesse de la particule ponctuelle |
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$`I`$ : intensité de courant électrique dans le fil conducteur de section négligeable |
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$`\vec{dl}`$ : élément infinitésimal de longueur en direction du courant électrique. |
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$`\overrightarrow{dl}`$ : élément infinitésimal de longueur en direction du courant électrique. |
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$`d\tau`$ : volume infinitésimal $`\vec{j}`$ |
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|
$`\vec{j}`$ : vecteur densité volumique de courant dans le volume infinitésimal. |
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$`\overrightarrow{j}`$ : vecteur densité volumique de courant dans le volume infinitésimal. |
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EN : |
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$`q`$ : electric charge of the point particule |
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$`\vec{v}`$ : velocity vector of the point particule |
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$`\overrightarrow{v}`$ : velocity vector of the point particule |
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$`I`$ : intensity of the electrical current in the wire of negligible section |
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$`\vec{dl}`$ : differential length element in the wire in direction of the current |
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$`\overrightarrow{dl}`$ : differential length element in the wire in direction of the current |
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$`d\tau`$ : differential volume element. $`\vec{j}`$ |
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$`\vec{j}`$ : vector volume density of current in the differential volume element. |
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$`\overrightarrow{j}`$ : vector volume density of current in the differential volume element. |
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##### Dimensión y unidad de medida S.I. / Dimension et unité de mesure S.I. / Dimension and unit of measure S.I. |
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@ -530,27 +530,27 @@ S.I. : $`A \cdot m`$ |
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**N3-N4** |
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EN : $`\vec{dH_M}=\dfrac{1}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}_P\times\vec{PM}}{||\vec{PM}||^3}`$ |
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EN : $`\overrightarrow{dH_M}=\dfrac{1}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}_P\times\overrightarrow{PM}}{||\overrightarrow{PM}||^3}`$ |
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$`\vec{dH_M}`$ : magnetic field vector (S.I. unit : $`A\cdot m^{-1}`$ or $`A/m`$) |
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$`\overrightarrow{dH_M}`$ : magnetic field vector (S.I. unit : $`A\cdot m^{-1}`$ or $`A/m`$) |
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$`\vec{dB_M}`$ : flux density or magnetic field induction vector (S.I. unit : $`T`$) |
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$`\overrightarrow{dB_M}`$ : flux density or magnetic field induction vector (S.I. unit : $`T`$) |
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$`\vec{dH}=\dfrac{1}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}\times\vec{r}}{r^3}=\dfrac{1}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}\times\vec{e_r}}{r^2}`$ |
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, avec $`\vec{e_r}=\dfrac{\vec{r}}{||\vec{r}||}=\dfrac{\vec{r}}{r}`$ |
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car $`\vec{r}=r\;\vec{e_r}`$ avec $`r>0`$ . |
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$`\overrightarrow{dH}=\dfrac{1}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}\times\overrightarrow{r}}{r^3}=\dfrac{1}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}\times\overrightarrow{e_r}}{r^2}`$ |
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, avec $`\overrightarrow{e_r}=\dfrac{\overrightarrow{r}}{||\overrightarrow{r}||}=\dfrac{\overrightarrow{r}}{r}`$ |
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car $`\overrightarrow{r}=r\;\overrightarrow{e_r}`$ avec $`r>0`$ . |
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Dans le vide : |
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LA : $`\vec{dB_M}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}_P\times\vec{PM}}{||\vec{PM}||^3}`$ |
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LA : $`\overrightarrow{dB_M}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}_P\times\overrightarrow{PM}}{||\overrightarrow{PM}||^3}`$ |
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$`\vec{dB}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}\times\vec{r}}{r^3}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}\times\vec{e_r}}{r^2}`$, |
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car $`\vec{r}=r\;\vec{e_r}`$ avec $`r>0`$ . |
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$`\overrightarrow{dB}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}\times\overrightarrow{r}}{r^3}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}\times\overrightarrow{e_r}}{r^2}`$, |
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car $`\overrightarrow{r}=r\;\overrightarrow{e_r}`$ avec $`r>0`$ . |
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FR : $`\vec{dB_M}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}_P\land\vec{PM}}{||\vec{PM}||^3}`$ |
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FR : $`\overrightarrow{dB_M}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}_P\land\overrightarrow{PM}}{||\overrightarrow{PM}||^3}`$ |
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$`\vec{dB}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}\land\vec{r}}{r^3}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\vec{dl}\land\vec{e_r}}{r^2}`$, |
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car $`\vec{r}=r\;\vec{e_r}`$ avec $`r>0`$ . |
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$`\overrightarrow{dB}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}\land\overrightarrow{r}}{r^3}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}\land\overrightarrow{e_r}}{r^2}`$, |
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car $`\overrightarrow{r}=r\;\overrightarrow{e_r}`$ avec $`r>0`$ . |
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Calculs directs de champ magnétique |
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