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@@ -238,7 +238,7 @@ Au total, la **distribution d'intensité en fonction du pas de déphasage  $`\ph
 !
 ! Cette *fonction $`\mathbf{\dfrac{sin^2\,\dfrac{N\,\phi}{2}}{sin^2\,\dfrac{\phi}{2}}}`$* est une *fonction fondamentale dans l'étude des réseaux de diffraction*, et nous l'appellerons ici *fonction Interférences-réseau*, notée *$`Interf_{res}`$*.
 !
-! Cette fonction dépend du nombre entier N d'ondes qui interfèrent et de la différence de phase cosntante $\phi`$ entre deux ondes successives : $`Interf_{res}=Interf_{res}(N,\phi)`$
+! Cette fonction dépend du nombre entier N d'ondes qui interfèrent et de la différence de phase cosntante $`\phi`$ entre deux ondes successives : $`Interf_{res}=Interf_{res}(N,\phi)`$
 !
 
 #### Propriétés de la fonction $`Interf_{res}`$
@@ -299,18 +299,25 @@ $`=\dfrac{\dfrac{N^2\phi^2}{4}}{\dfrac{\phi^2}{4}}`$
 
 ! *IMPORTANT :* 
 !
-! Les *maxima principaux de la fonction Interférences-réseau* ont une *même intensité qui croît comme $`N^2`$*, carré du nombre d'ondes qui interfèrent.
+! Les *maxima principaux de la fonction Interférences-réseau* ont une *même intensitéqui croît comme $`N^2`$*, carré du nombre d'ondes qui interfèrent.
 !
  
-**Entre ces maxima principaux**, la fonction Interférence-réseau possède **plusieurs minima nuls** localisés aux valeurs de $`\phi`$ pour lesquelles le numérateur de la fonction s'annule, soient *aux valeurs* 
+**Entre ces maxima principaux**, la fonction Interférence-réseau possède **plusieurs
+minima nuls** localisés aux valeurs de $`\phi`$ pour lesquelles le numérateur de la 
+fonction s'annule, soient *aux valeurs* 
 
 $`sin^2 \dfrac{N\phi}{2} = 0 \quad\Longleftrightarrow \quad\dfrac{N\phi}{2}=k\pi`$
 
-*$`  \quad\Longleftrightarrow\quad\mathbf{\phi=\dfrac{2 k\pi}{N}}\quad`$, avec $` \mathbf{k \in \mathbb{N}}`$*.
+*$`\quad\Longleftrightarrow\quad\mathbf{\phi=\dfrac{2 k\pi}{N}}\quad`$, avec 
+$`\mathbf{k \in \mathbb{N}}`$*.
 
-Ainsi **entre deux maximas principaux** se trouvent *$`N-1`$ minima* de valeur nulle, séparés par *$`N-2`$ maxima secondaires*.
+Ainsi **entre deux maximas principaux** se trouvent *$`N-1`$ minima* de valeur nulle,
+séparés par *$`N-2`$ maxima secondaires*.
 
-Le premier minimum nul jouxtant un maximum principal situé en $\phi=2 k\pi`$ (maximum principal d'ordre k) est localisé en $\phi=2 k\pi+\dfrac{2\pi}{N}`$. Ce déphasage $`\dfrac{2\pi}{N}`$ entre un maximum principal et le premier munimum nul est un bon critère pour quantifier la largeur d'un maximim principal. 
+Le premier minimum nul jouxtant un maximum principal situé en $`\phi=2 k\pi`$ (maximum 
+principal d'ordre k) est localisé en $`\phi=2 k\pi+\dfrac{2\pi}{N}`$. Ce déphasage
+$`\dfrac{2\pi}{N}`$ entre un maximum principal et le premier munimum nul est un bon
+critère pour quantifier la largeur d'un maximim principal. 
 
 ! *IMPORTANT :* 
 !
@@ -427,7 +434,7 @@ Je me limite au cas d'une pupille rectangulaire, éclairée sous incidence norma
 
 ! *IMPORTANT :*
 !
-! La *longueur d'onde $`\lambda`$*, caractérisant la période spatiale de l'onde, n'est *pas une grandeur fondamentale* de l'onde. Seules le grandeurs temporelles de l'onde comme la période temporelle $'T`$, sa fréquence (temporelle) $`\nu`$ ou sa pulsation $`\omega`$ sont des fréquences fondamentales car indépendantes du mileu de propagation de l'onde. À fréquence $`\nu`$ donnée, la longueur d'onde $`\lambda`$ *dépend de la vitesse de propagation* de l'onde $`v`$ selon la relation $\lambda=v/\nu`$. Dans le cas de la lumière et plus généralement d'une onde électomagnétique, la *longueur d'onde considérée sera toujours la longueur d'onde dans le vide*.
+! La *longueur d'onde $`\lambda`$*, caractérisant la période spatiale de l'onde, n'est *pas une grandeur fondamentale* de l'onde. Seules le grandeurs temporelles de l'onde comme la période temporelle $`T`$, sa fréquence (temporelle) $`\nu`$ ou sa pulsation $`\omega`$ sont des fréquences fondamentales car indépendantes du mileu de propagation de l'onde. À fréquence $`\nu`$ donnée, la longueur d'onde $`\lambda`$ *dépend de la vitesse de propagation* de l'onde $`v`$ selon la relation $`\lambda=v/\nu`$. Dans le cas de la lumière et plus généralement d'une onde électomagnétique, la *longueur d'onde considérée sera toujours la longueur d'onde dans le vide*.
 !
 
 Pour étudier le ohénomène de diffraction, je choisis le **repère cartésien 
@@ -436,12 +443,12 @@ $`(O, \overrightarrow{e_x},\overrightarrow{e_y},\overrightarrow{e_z})`$** tel qu
 * l'**onde plane incidente** se propage en *direction et sens du vecteur $`\overrightarrow{e_z}`$`*.
 * les **côtés de la pupille** rectangulaire sont dirigés *selon les vecteurs $`\overrightarrow{e_x}`$ et $`\overrightarrow{e_y}`$*.
 
-Les **dimensions de la pupille** rectangulaire est *$x_0`$ selon $`Ox`$* et *$y_0`$ selon $`Oy`$*.
+Les **dimensions de la pupille** rectangulaire est *$`x_0`$ selon $`Ox`$* et *$`y_0`$ selon $`Oy`$*.
 
 Les sources secondaires émettant les ondes sphériques sont distribuées uniformément sur toute la surface de la pupille.
 
 D'une manière générale, le calcul de l'intensité diffractée en un point $`M(x,y,z)`$ de l'espace repéré par le vecteur $`\overrightarrow{OM} =\overrightarrow{r} = r\cdot\overrightarrow{u}`$ situé dans le demi-espace $`(z>0)`$ se conduit en évaluant :
-* la différence $`\Delta s`$ entre la distance $`PM`$ (distance de la source secondaire de surface élémentaire $`dS`$ située au point $`P`$ et le point`$`M`$ et la distance $`OM`$ :<br>
+* la différence $`\Delta s`$ entre la distance $`PM`$ (distance de la source secondaire de surface élémentaire $`dS`$ située au point $`P`$ et le point $`M`$ et la distance $`OM`$ :<br>
 **$`\Delta s=PM-OM`$**
 *  la différence de chemin optique $`\delta`$ corespondante :<br> 
 **$`\delta=n\cdot\Delta s`$**<br>