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@@ -140,5 +140,39 @@ diélectrique $`\vec{P}`$ telle que :
 $`\vec{P}=\dfrac{\Delta\vec{p}}{\Delta\tau}`$
 
 
+La norme de $`\vec{P}`$ s'exprime en C.m$^{-2}$.
+Si le vecteur polarisation diélectrique n'est pas homogène dans tout le milieu, il y aura des accumulations locales de charges de polarisation telles que :
 
+$`\rho_{p}=- div \vec{P}`$
+
+Cette relation reste valide si le champ électrique varie avec le temps. Dans ce cas,
+$`\rho_p`$ dépend aussi du temps et ses variations temporelles entraînent la création 
+d'une densité volumique de courant de charges de polarisation $`\vec{j}_{p}`$ définie 
+par :
+
+
+$`\vec{j}_{p}=\dfrac{\partial\vec{P}(t)}{\partial t}`$
+
+Ces définitions de $`\rho_p`$ et de $`\vec{j}_{p}`$ permettent de vérifier l'équation
+de conservation des charges de polarisation.
+
+
+! *Remarque} :*
+!
+! A la surface du milieu, la discontinuité de $`\vec{P}`$ entraîne la création d'une densité surfacique de charges de polarisation $`\sigma_p`$ telle que ($\vec{n}$, vecteur unitaire orthogonal à la surface) :
+!
+! $`\sigma_p = \vec{P}.\vec{n}`$
+!
+
+
+##### Milieux magnétiques : aimantation
+
+Les milieux magnétiques sont caractérisés par l'existence de moments dipolaires 
+magnétiques individuels $`\vec{m}_i`$ localisés sur les atomes, ions ou molécules 
+qui les composent. Pour un volume $`\Delta\tau`$, le moment magnétique $`\Delta\vec{m}`$ 
+n'est autre que la somme de ces moments magnétiques individuels contenus dans $`\Delta\tau`$.
+La densité volumique des moments magnétiques est représentée par le vecteur aimantation
+$`\vec{M}`$ défini par :
+
+$`\vec{M} = \dfrac{\Delta\vec{m}}{\Delta\tau}`$