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@ -108,7 +108,7 @@ Les milieux conducteurs sont définis comme les milieux contenant des charges é |
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libres de se déplacer. Ils comprennent donc les métaux qui sont de bons conducteurs, |
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les solutions ioniques et les plasmas (gaz ionisés). Les conducteurs sont caractérisés |
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par une densité de charges libres $`\rho_{\textrm{libre}}`$ (en $`C.m^{-3}`$), et par |
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une conductivité $`\sigma`$ (en $`\Omega$.m$^{-1}`$). |
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une conductivité $`\sigma`$ (en $`\Omega.m$^{-1}`$). |
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Lorsque ces charges libres sont soumises à un champ électrique, elles se mettent |
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en mouvement et génèrent une densité volumique de courant de charges libre $`\overrightarrow{j}_{lib}`$ |
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@ -116,5 +116,29 @@ caractérisée par la loi d'Ohm locale : |
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$`\vec{j}_{\textrm{lib}}=\sigma \vec{E}`$ |
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Cette relation reste valide si le champ électrique varie avec le temps. |
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La réponse à un champ électrique tend à annuler la cause : la séparation des charges |
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positives et négatives dans des directions opposées vis à vis du champ électrique |
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appliqué génère un champ électrique induit opposé et dont l'amplitude augmente jusqu'à |
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annuler totalement le champ initial. Le conducteur revient alors à l'équilibre électrostatique. |
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Ce retour à l'équilibre est relativement rapide dans le cas des très bons conducteurs |
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et on peut considérer alors qu'une onde é.m. ne peut pas y pénétrer car le champ |
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électrique moyen y est maintenu nul constamment (voir le modèle du métal parfait |
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en fin de chapitre). |
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#### Milieux diélectriques : polarisation |
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Les milieux diélectriques (ou isolants) sont caractérisés par la présence de charges |
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dites de polarisation ou liées (par opposition aux charges libres). Sous l'influence |
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d'un champ électrique, ces charges peuvent se déplacer sur des distances limitées |
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(électron en interaction forte avec un noyau par exemple). La séparation locale |
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des charges induit la création de petits moments dipolaires dont la somme $`\Delta\vec{p}`$ |
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sur un volume mésoscopique $`\Delta\tau`$ est caractérisée par le vecteur polarisation |
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diélectrique $`\vec{P}`$ telle que : |
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$`\vec{P}=\dfrac{\Delta\vec{p}}{\Delta\tau}`$ |
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