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@ -165,12 +165,12 @@ Au premier ordre, le vecteur $`\overrightarrow{X_P}`$ au point P est le vecteur |
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du champ sur la branche AB, et son expression en fonction des composantes de $`\overrightarrow{X_M}`$ |
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et du déplacement élémentaire pour passer de M en P est |
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$`\displaystyle \overrightarrow{X_P}= |
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\left[X_M+\left.\dfrac{\partial X}{\partial x}\right|_M \cdot |
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$`\displaystyle \overrightarrow{X_P}=\left[X_M + |
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\left.\dfrac{\partial X}{\partial x}\right|_M \cdot |
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\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot \overrightarrow{e_x}`$ |
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$`+\left[Y_M+\left.\dfrac{\partial Y}{\partial x}\right|_M \cdot |
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$`+\left[Y_M + \left.\dfrac{\partial Y}{\partial x}\right|_M \cdot |
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\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot \overrightarrow{e_y}`$ |
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$`+\left[Z_M+\left.\dfrac{\partial Z}{\partial x}\right|_M \cdot |
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$`+\left[Z_M + \left.\dfrac{\partial Z}{\partial x}\right|_M \cdot |
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\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot \overrightarrow{e_z}`$ |
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Le calcul de la circulation élémentaire de $`\overrightarrow{X}`$ sur la branche |
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@ -178,7 +178,7 @@ AB me donne |
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$`\overrightarrow{dl_{AB}} \cdot \displaystyle \overrightarrow{X_P}= |
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\left[Y_M+\left.\dfrac{\partial Y}{\partial x}\right|_M \cdot |
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\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot (-dy) `$ |
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\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot (-dy)`$ |
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La même démarche appliquée à la branche opposée CD de centre R me donne |
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