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@ -773,7 +773,7 @@ Ainsi $`\underline{k}`$ s'écrit pour une onde se propageant dans le sens "posit |
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\underline{k} = \dfrac{1+i}{\delta} \, \text{ avec } \delta = \sqrt{\dfrac{2 \epsilon_0 c^2}{\sigma \omega}}. |
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\end{equation} |
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$\delta`$ est appelé la profondeur de pénétration de l'onde dans le métal, exprimée |
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$`\delta`$ est appelé la profondeur de pénétration de l'onde dans le métal, exprimée |
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en m. On est donc dans le cas d'une propagation avec atténuation de l'OPPM avec comme |
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vitesse de phase $`v_\varphi = \omega \delta`$. L'indice de réfraction du milieu |
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est donc défini par $`n' = \dfrac{c}{\omega \delta}`$. Ces 2 dernières grandeurs |
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@ -798,7 +798,7 @@ associées pour le cuivre massif._ |
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Ceci nous permet de justifier l'utilisation du modèle du métal parfait, c'est-à-dire |
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un métal de conductivité infinie. Dans ce cas, $`\tau`$ tend vers $`0$, ainsi que $`\delta$. |
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un métal de conductivité infinie. Dans ce cas, $`\tau`$ tend vers $`0`$, ainsi que $`\delta$. |
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L'OPPM est donc instantanément, et totalement atténuée dès son entrée dans le métal |
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parfait. On considère alors qu'en tout point du métal parfait le champ électrique $`\vec{E}`$ |
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est nul (et par conséquent le champ magnétique $`\vec{B}`$ aussi), et qu'il ne peut |
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