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@@ -616,47 +616,47 @@ Intégral (magnétostatique + électromagnétisme)
 
 $`\displaystyle\oiint_S\vec{B}\cdot\vec{dS}=0`$
 
-$`\displaystyle\oint_{\Gamma\,orient.}\vec{B} \cdot \vec{dl}=
+$`\displaystyle\oint_{\Gamma\,orient.}\overrightarrow{B} \cdot \overrightarrow{dl}=
 \mu_0\underset{S\,orient.}{\sum{\overline{\,I\,}}}`$
 
-$`\displaystyle\oint_{\Gamma\,orient.}\vec{B} \cdot \vec{dl}=
-\mu_0\underset{S\,orient.}{\iint{\vec{j}\cdot\vec{dS}}}`$
+$`\displaystyle\oint_{\Gamma\,orient.}\overrightarrow{B} \cdot \overrightarrow{dl}=
+\mu_0\underset{S\,orient.}{\iint{\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}}}`$
 
-$`\displaystyle\oint_{\Gamma\,orient.}\vec{H} \cdot \vec{dl}=
+$`\displaystyle\oint_{\Gamma\,orient.}\overrightarrow{H} \cdot \overrightarrow{dl}=
 \underset{S\,orient.}{\sum{\overline{\,I\,}}}`$
 
-$`\displaystyle\oint_{\Gamma\,orient.}\vec{H} \cdot \vec{dl}=
-\underset{S\,orient.}{\iint{\vec{j}\cdot\vec{dS}}}`$
+$`\displaystyle\oint_{\Gamma\,orient.}\overrightarrow{H} \cdot \overrightarrow{dl}=
+\underset{S\,orient.}{\iint{\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}}}`$
 
 local (magnétostatique)
 
-$`rot\vec{B}=\mu_0 \cdot \vec{j}`$
+$`\overrightarrow{rot}\overrightarrow{B}=\mu_0 \cdot \overrightarrow{j}`$
 
 Electromagnétisme dans le vide :
 
-$`rot\vec{B}=\mu_0 \cdot \vec{j}\,+ \, \epsilon_0\mu_0 \cdot \dfrac{\partial \vec{E}}{\partial t}`$$`=\mu_0 \cdot \vec{j}\,+ \, \dfrac{1}{c^2} \cdot \dfrac{\partial \vec{E}}{\partial t}`$$`=\mu_0 \cdot \vec{j}\,+ \mu_0 \cdot \vec{j_D} = \mu_0 \cdot (j+j_D)`$
+$`\overrightarrow{rot}\overrightarrow{B}=\mu_0 \cdot \overrightarrow{j}\,+ \, \epsilon_0\mu_0 \cdot \dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}`$$`=\mu_0 \cdot \overrightarrow{j}\,+ \, \dfrac{1}{c^2} \cdot \dfrac{\partial \overrightarrow{E}{\partial t}`$$`=\mu_0 \cdot \overrightarrow{j}\,+ \mu_0 \cdot \overrightarrow{j_D} = \mu_0 \cdot (j+j_D)`$
 
-avec $`\vec{j_D}`$ courant de déplacement :  $`\vec{j_D}=\epsilon_0 \cdot \dfrac{\partial \vec{E}}{\partial t}`$
+avec $`\overrightarrow{j_D}`$ courant de déplacement :  $`\overrightarrow{j_D}=\epsilon_0 \cdot \dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}`$
 
 Con corriente de desplazamiento
 
-$`\vec{rot}\vec{E}=-\dfrac{\partial \vec{B}}{\partial t}`$
+$`\overrightarrow{rot}\overrightarrow{E}=-\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}`$
 
-$`div\vec{E}=\dfrac{\rho}{\epsilon_0}`$
+$`div\overrightarrow{E}=\dfrac{\rho}{\epsilon_0}`$
 
-$`\vec{D}=\epsilon \vec{E} = \epsilon_0 \epsilon_r \vec{E} `$
+$`\overrightarrow{D}=\epsilon \overrightarrow{E} = \epsilon_0 \epsilon_r \overrightarrow{E} `$
 
 Propriétés anisotropes :   
 
-$`\vec{D}= \overrightarrow{\overrightarrow{
-\epsilon}}\, \vec{E}= \epsilon_0 \, \overrightarrow{\overrightarrow{
-\epsilon_r}} \, \vec{E}`$
+$`\overrightarrow{D}= \overrightarrow{\overrightarrow{
+\epsilon}}\, \overrightarrow{E}= \epsilon_0 \, \overrightarrow{\overrightarrow{
+\epsilon_r}} \, \overrightarrow{E}`$
 
-- si P est dans le vide :   $`\vec{D}=\epsilon_0 \cdot  \vec{E}`$
+- si P est dans le vide :   $`\overrightarrow{D}=\epsilon_0 \cdot  \overrightarrow{E}`$
 
 - si P est dans un milieu diélectrique (homogène et isotrope)
 
-$`\vec{D}=\epsilon \cdot \vec{E} = \epsilon_0 \cdot \epsilon_r \cdot  \vec{E} `$		
+$`\overrightarrow{D}=\epsilon \cdot \overrightarrow{E} = \epsilon_0 \cdot \epsilon_r \cdot  \overrightarrow{E} `$		
 	avec   $`\epsilon`$ : permittivité électrique absolue du milieu
 	
 $`\epsilon_r`$ : permittivité électrique absolue du milieu
@@ -676,24 +676,24 @@ $`\epsilon_0 \cdot \mu_0 \cdot c^2 = 1`$
 
 #### Ecuaciones de Maxwell en forma diferencial / Equations de maxwell locales / ...
 
-$`div\vec{E}=\dfrac{\rho}{\epsilon_0}`$
+$`div\overrightarrow{E}=\dfrac{\rho}{\epsilon_0}`$
 
-$`rot\vec{E}=-\dfrac{\partial \vec{B}}{\partial t}`$
+$`rot\overrightarrow{E}=-\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}`$
 
-$`div\vec{B}=0`$
+$`div\overrightarrow{B}=0`$
 
-$`rot\vec{B}=\mu_0 \cdot \vec{j}\,+ \, \epsilon_0\mu_0 \cdot \dfrac{\partial \vec{E}}{\partial t}`$$`=\mu_0 \cdot \vec{j}\,+ \, \dfrac{1}{c^2} \cdot \dfrac{\partial \vec{E}}{\partial t}`$
+$`rot\overrightarrow{B}=\mu_0 \cdot \overrightarrow{j}\,+ \, \epsilon_0\mu_0 \cdot \dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}`$$`=\mu_0 \cdot \overrightarrow{j}\,+ \, \dfrac{1}{c^2} \cdot \dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}`$
 
 #### Ecuaciones de Maxwell en forma integral / Equations de maxwell intégrales / ...
 
 
-$`\displaystyle\oiint_S\vec{E}\cdot\vec{dS}=\dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0}`$$`=\dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau \leftrightarrow S} \rho \cdot d\tau`$
+$`\displaystyle\oiint_S\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dS}=\dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0}`$$`=\dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau \leftrightarrow S} \rho \cdot d\tau`$
 
 
-$`\displaystyle\oiint_S\vec{B}\cdot\vec{dS}=0`$
+$`\displaystyle\oiint_S\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dS}=0`$
 
 
-$`\displaystyle\iiint_{\tau} div\vec{E} \cdot d\tau= \displaystyle\iiint_{\tau} \dfrac{\rho}{\epsilon_0} \cdot d\tau = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \rho \cdot d\tau = \dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0} `$
+$`\displaystyle\iiint_{\tau} div\overrightarrow{E} \cdot d\tau= \displaystyle\iiint_{\tau} \dfrac{\rho}{\epsilon_0} \cdot d\tau = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \rho \cdot d\tau = \dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0} `$
 
 
 $`\displaystyle\iint_S \overrightarrow{rot} \,\overrightarrow{E}\cdot \overrightarrow{dS} = -\displaystyle\iint_{S \leftrightarrow \tau} \overrightarrow{B}\cdot \overrightarrow{dS}`$