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@ -249,19 +249,19 @@ du milieu traversé par l'onde électromagnétique. |
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De plus, dans un milieu, le vecteur de Poynting s'écrit de façon générale (exprimé |
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De plus, dans un milieu, le vecteur de Poynting s'écrit de façon générale (exprimé |
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en $`W.m^{-2}`$) : |
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en $`W.m^{-2}`$) : |
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\begin{equation} |
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$`\begin{equation} |
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\vec{\Pi} = \vec{E} \wedge \vec{H} \, \text{,} |
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\vec{\Pi} = \vec{E} \wedge \vec{H} \, \text{,} |
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\end{equation} |
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\end{equation} |
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et la densité volumique d'énergie (exprimé en W.m$^{-3}$) : |
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et la densité volumique d'énergie (exprimé en W.m$^{-3}$) : |
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\begin{equation} |
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\begin{equation} |
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u = \dfrac{1}{2} (\vec{E}.\vec{D} + \vec{B}.\vec{H}) \, \text{.} |
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u = \dfrac{1}{2} (\vec{E}.\vec{D} + \vec{B}.\vec{H}) \, \text{.} |
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\end{equation} |
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\end{equation}`$ |
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##### Relations constitutives des milieux |
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##### Relations constitutives des milieux |
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**Lorsque les milieux sont linéaires** (au sens vectoriel du terme) , ils sont alors |
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**Lorsque les milieux sont linéaires** (au sens vectoriel du terme) , ils sont alors |
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caractérisés par des grandeurs intrinsèques qui permettent de relier simplement |
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caractérisés par des grandeurs intrinsèques qui permettent de relier simplement |
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la densité volumique de courant de charge libre $`\vec{j}_{libre}$, l'induction |
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la densité volumique de courant de charge libre $`\vec{j}_{libre}`$, l'induction |
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électrique $`\vec{D}`$ et l'excitation magnétique $`\vec{H}`$ aux champs électrique |
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électrique $`\vec{D}`$ et l'excitation magnétique $`\vec{H}`$ aux champs électrique |
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$`\vec{E}`$ et magnétique $`\vec{B}`$ auxquels ils sont soumis. On peut ainsi définir |
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$`\vec{E}`$ et magnétique $`\vec{B}`$ auxquels ils sont soumis. On peut ainsi définir |
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*trois relations constitutives des milieux* : |
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*trois relations constitutives des milieux* : |
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