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@@ -108,7 +108,7 @@ Les milieux conducteurs sont définis comme les milieux contenant des charges é
 libres de se déplacer. Ils comprennent donc les métaux qui sont de bons conducteurs, 
 les solutions ioniques et les plasmas (gaz ionisés). Les conducteurs sont caractérisés
 par une densité de charges libres $`\rho_{\textrm{libre}}`$ (en $`C.m^{-3}`$), et par
-une conductivité $`\sigma`$ (en $`\Omega$.m$^{-1}`$).
+une conductivité $`\sigma`$ (en $`\Omega.m$^{-1}`$).
 
 Lorsque ces charges libres sont soumises à un champ électrique, elles se mettent 
 en mouvement et génèrent une densité volumique de courant de charges libre $`\overrightarrow{j}_{lib}`$ 
@@ -116,5 +116,29 @@ caractérisée par la loi d'Ohm locale :
 
 $`\vec{j}_{\textrm{lib}}=\sigma \vec{E}`$
 
+Cette relation reste valide si le champ électrique varie avec le temps.
+La réponse à un champ électrique tend à annuler la cause : la séparation des charges
+positives et négatives dans des directions opposées vis à vis du champ électrique 
+appliqué génère un champ électrique induit opposé et dont l'amplitude augmente jusqu'à
+annuler totalement le champ initial. Le conducteur revient alors à l'équilibre électrostatique.
+Ce retour à l'équilibre est relativement rapide dans le cas des très bons conducteurs
+et on peut considérer alors qu'une onde é.m. ne peut pas y pénétrer car le champ 
+électrique moyen y est maintenu nul constamment (voir le modèle du métal parfait 
+en fin de chapitre).
+
+
+#### Milieux diélectriques : polarisation
+
+Les milieux diélectriques (ou isolants) sont caractérisés par la présence de charges 
+dites de polarisation ou liées (par opposition aux charges libres). Sous l'influence 
+d'un champ électrique, ces charges peuvent se déplacer sur des distances limitées 
+(électron en interaction forte avec un noyau par exemple). La séparation locale 
+des charges induit la création de petits moments dipolaires dont la somme $`\Delta\vec{p}`$ 
+sur un volume mésoscopique $`\Delta\tau`$ est caractérisée par le vecteur polarisation 
+diélectrique $`\vec{P}`$ telle que :
+
+$`\vec{P}=\dfrac{\Delta\vec{p}}{\Delta\tau}`$
+
+