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@ -798,7 +798,7 @@ associées pour le cuivre massif._ |
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Ceci nous permet de justifier l'utilisation du modèle du métal parfait, c'est-à-dire |
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un métal de conductivité infinie. Dans ce cas, $`\tau`$ tend vers $`0`$, ainsi que $`\delta$. |
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un métal de conductivité infinie. Dans ce cas, $`\tau`$ tend vers $`0`$, ainsi que $`\delta`$. |
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L'OPPM est donc instantanément, et totalement atténuée dès son entrée dans le métal |
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parfait. On considère alors qu'en tout point du métal parfait le champ électrique $`\vec{E}`$ |
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est nul (et par conséquent le champ magnétique $`\vec{B}`$ aussi), et qu'il ne peut |
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@ -809,7 +809,7 @@ comme miroir de ce fait). |
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A l'interface de 2 matériaux dont un modélisé par un métal parfait, la réflexion |
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d'une OPPM génère une densité surfacique de courant non nulle sur la surface. |
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Ce qui reste en accord avec une loi d'Ohm locale pour laquelle $`\sigma`$ est |
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infinie et $`\vec{E}`$ est égal à $`\vec{0}$. |
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infinie et $`\vec{E}`$ est égal à $`\vec{0}`$. |
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