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12.temporary_ins/70.wave-optics/10.interferences/cheatsheet.fr.md

@@ -642,9 +642,9 @@ qui se rajoute à la différence de chemin optique géométrique $`\delta_{géo}
 $`\delta=\delta_{géo}+\delta_{ref}=2\,n_2\,e\cdot cos\,\theta_2\;+\;\dfrac{\lambda}{2}`$
 <br>
 La différence de phase entre deux rayons successifs est donc au final<br>
-**$`\phi=\dfrac{2\,\pi\,\delta}{\lambda}`$**
-$`\,=\dfrac{2\,\pi\,(\delta_{géo}+\delta_{ref})}{\lambda}`$
-**$`\,=\dfrac{4\,\pi\,n_2\,e\cdot cos\,\theta_2}{\lambda}+\pi`$**
+**$`\phi=\dfrac{2\pi\delta}{\lambda}`$**
+$`\;=\dfrac{2\pi\,(\delta_{géo}+\delta_{ref})}{\lambda}`$
+**$`\;=\dfrac{4\pi n_2 e\cdot cos\theta_2}{\lambda}+\pi`$**
 $`=\phi_{géo}+\phi_{ref}`$
 
 * **Interférences en transmission** : le rapport d'amplitude entre deux faisceaux successifs est $`r_{21}^2`$, donc quelque-soit le signe de $`r_{21}`$ il n'y aura pas de différence de marche et donc pas de déphasage de réflexion. Nous avons simplement :<br>