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@@ -768,7 +768,7 @@ $`\;=\,A^2\cdot R \cdot sin^2 \left( \dfrac{\,2\,\pi\,n_2\,e\cdot cos\,\theta_2}
 
 
 
-##### Transmission à travers une lame est semi-réfléchissante, éclairée en lumière monochromatique.
+##### Transmission à travers une lame semi-réfléchissante, éclairée en lumière monochromatique.
 
 Si le coefficient de réflexion (en amplitude ou en intensité) est élevé, alors le facteur de proportionnalité en amplitude entre deux faisceaux successifs, $`r_{21}^2`$ est beaucoup plus grand (tout en restant inférieur à 1) que dans le cas précédent de la lame faiblement réfléchissante. Dès lors nous ne pouvoir plus nous limiter aux deux premiers faisceaux transmis pour calculer les interférences, nous devons tenir compte de la série des rayons transmis.
 
@@ -790,7 +790,7 @@ Les amplitudes des rayons transmis successifs, pour un rayon premier rayon trans
 
 Ainsi entre deux faisceaux successifs $`A_{trans\,n-1}`$ et $`A_{trans\,n}`$, l'amplitude décroit d'un facteur complexe $`r_{21}^2\;e^{\,i\,\phi}=R\;e^{\,i\,\phi}`$ constant. L'amplitude totale s'écrit :
 
-$`\underline{A}_{\,tot}=\underline{A}_{\,trans\,0}\;\left(1+R\cdot e^{\,i\,\phi}+R^2\cdot e^{\,2\,i\,\phi}+R^3\cdot e^{\,3\,i\,\phi}+...R^N\cdot e^{\,N\,i\,\phi}+...\right)`$
+$`\underline{A}_{\,tot}=\underline{A}_{\,trans\,0}\;\left(1+R\cdot e^{\,i\,\phi}+R^2\cdot e^{\,2\,i\,\phi}+R^3\cdot e^{\,3\,i\,\phi}`$$`\;+...R^N\cdot e^{\,N\,i\,\phi}+...\right)`$
 
 Les termes entre parenthèse forme une suite géométrique de raison $`R\,e^{\,i\,\phi}`$. la méthode de calcul de la somme $`S_N`$ des N premiers termes à été rappelée et utilisée précédemment dans ce chapitre. Nous avons donc :