@ -62,7 +62,7 @@ $`\Longrightarrow`$ Un objet réel donne une image virtuelle.<br>
* Un miroir sphérique est non stigmatique : tous les rayons (ou leurs prolongements)
issus d'un point objet, après réflexion ne convergent généralement pas vers un point image
(voir Fig. 2.)
* Un miroir sphérique à angle d'ouverture limité (angle $`\alpha`$ sur Fig. 3.) et utilisé de telle façon que les angles d'incidence restent petits
* Un miroir sphérique à angle d'ouverture limité (angle $`\alpha`$ (rad) diminué sur les Fig. 3. et 4 .) et utilisé de telle façon que les angles d'incidence restent petits
en tout point de sa surface (voir Fig. 4.) réalise les conditions de stigmatisme approché.
< br >
@ -85,9 +85,9 @@ sphérique du miroir au voisinage de l'axe optique),<br>
alors le miroir sphérique peut être considéré comme *quasi- stigmatique* , et ainsi
*peut être utilisé pour construire des images optiques*.
* Mathematiquement, quand un angle $`\alpha`$ est petit ($`\alpha < or \approx 10 ^ \circ `$),
* Mathematiquement, quand un angle $`i`$ est petit ($`i < or \approx 10 ^ \circ `$),
les approximations suivantes peuvent être faites :< br >
$`sin(\alpha) \approx tg (\alpha) \approx \alpha`$ (rad), et $`cos(\alpha ) \approx 1`$.
$`sin(i) \approx tg(i) \approx \i`$ (rad), et $` cos(i ) \approx 1`$.
* L'optique géométrique limitée aux conditions de Gauss s'appelle l'**optique gaussienne** ou **optique paraxiale** .
@ -110,7 +110,7 @@ puis $`\overline{\gamma_t}`$ avec (equ.2), et déduis $`\overline{A_{ima}B_{ima}
! *UTILE 1* :< br >
! La relation de conjugaison et l'expression du grandissement transversal pour un miroir plan
! s'obtiennent en réécrivant ces deux équations pour un miroir sphérique dans la limite
! $`|\overline{SC}|\longrightarrow\infty`$.
! $`|\overline{SC}|\longrightarrow\infty`$.< br >
! Tu obtiens alors : $`\overline{SA_{ima}}= - \overline{SA_{obj}}`$ et
! $`\overline{\gamma_t}=+1`$.
@ -121,7 +121,7 @@ puis $`\overline{\gamma_t}`$ avec (equ.2), et déduis $`\overline{A_{ima}B_{ima}
! (pour mémoriser : milieu d'incidence = milieu d'émergence, donc même vitesse de propagation apparente de la lumière, mais le
sens de propagation est inversé après la réflexion sur le miroir)< br >
! - pour passer du sphérique au plan : $`|\overline{SC}|\longrightarrow\infty`$ < br >
! Tu retrouves bien pour un miroir plan :
! Tu retrouves bien pour un miroir plan :< br >
! $`\overline{SA_{ima}}= - \overline{SA_{obj}}`$ and $`\overline{M_T}=+1`$
@ -154,16 +154,16 @@ Les position des points focaux objet F et image F’ se déduisent facilement de
* avec des **objets réels**
< br >
Fig. 5. Concave mirror with object between infinity and C
Fig. 5. Miroir concave avec objet situé entre moins l'infini et C.
< br >
Fig. 6. Concave mirror with object between C and F/F’
Fig. 6. Miroir concave avec objet situé entre C et F/F’
< br >
Fig. 7. Concave mirror with object between F/F’ and S
Fig. 7. Miroir concave avec objet situé entre F/F’ et S
< br >
Fig. 8. Convex mirror
Fig. 8. Miroir convexe
